Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Забелина И.А. -> "Расчет видимости звезд и далеких огней" -> 35

Расчет видимости звезд и далеких огней - Забелина И.А.

Забелина И.А. Расчет видимости звезд и далеких огней — Л.: Машиностроение, 1978. — 184 c.
Скачать (прямая ссылка): raschetvidimostizvezd1978.djvu
Предыдущая << 1 .. 29 30 31 32 33 34 < 35 > 36 37 38 39 40 41 .. 73 >> Следующая

Если на какое-то тело падает световой поток, то это тело само становится источником света, который, в отличие от первичного источника, принято называть вторичным. По аналогии испускаемый источником световой поток, падающий на тело, принято называть первичным, а отражаемый или пропускаемый поток — вторичным.
При направленном отражении и пропускании вторичный световой поток распространяется под определенными углами, подчиняясь законам отражения и преломления света. При диффузном отражении и пропускании вторичный световой поток равномерно распределяется по всем направлениям пространства (яркость
86
одинакова по всем направлениям — распространение светового потока подчиняется закону Ламберта). Для идеально рассеивающих тел действительны следующие соотношения между фотометрическими величинами:
В = const; /(- = /0cost; Ф = яб5;
R = пВ\ В = рЕ/л или В = гЕ/п.
В качестве примеров идеально рассеивающих тел можно назвать мел, снег (отражающие тела), молочные стекла (пропускающее тело).
Большому количеству тел присущи рассеянное отражение и пропускание.
Это приводит к тому, что световой поток, распространяясь по всем направлениям, распределяется по ним неравномерно. Для характеристики распределения светового потока в пространстве пользуются коэффициентом яркости гф (см. п. 3).
Графически коэффициент яркости гф представляется обычно в виде радиус-вектора соответствующей длины. На рис. 32 представлена кривая / — окружность, изображающая распределение яркости при отражении от идеально матовой, не поглощающей свет поверхности; кривая // изображает распределение яркости для полурассеянного отражения некоторой поверхностью при той же освещенности. Коэффициенты яркости для направления ОВ, ОС и ОМ равны соответственно отношению векторов обеих кривых:
Гдв = ОВ/ОА', roc = OC/OD; гqm = OM/ON.
Совокупность радиус-векторов по всем направлениям пространства является характеристикой светораспределения поверхности для данного угла падения. Геометрическое место концов этих радиус-векторов называется фотометрической поверхностью коэффициента яркости [14, 77], плоское сечение фотометрической поверхности называется фотометрической кривой коэффициента яркости в соответствующей плоскости.
Коэффициент яркости гф меняется в зависимости от изменения угла падения света, и, если нет специальных оговорок, то кривые гф относятся к случаю нормального падения света. Обычно эти кривые для каждого типа поверхности определяются экспериментально.
Для диффузной поверхности' коэффициент яркости гф = р? = = const < 1. Для поверхности, рассеянно отражающей и пропускающей световой поток, коэффициент яркости может быть больше
87
единицы (например, для случая отражения в направлении ОВ на рис. 32). Однако это возможно только в пределах некоторого ограниченного угла, а в остальных направлениях гф < 1.
Спектральные характеристики отражения
и пропускания
Коэффициенты отражения, пропускания и поглощения для монохроматического излучения носят название спектральных коэффициентов и обозначаются ря, х% и ак. Спектральные характеристики тел задаются функциями р (X), т ()^) и а (А). Вместо функции т (Jt) иногда используют функцию D (к), выражающую зависимость оптической плотности D от длины волны к.
Под оптической плотностью понимают величину
D = lg 1/т = — lg т = lg Ф0/Фх. (89)
Удобство введения оптической плотности заключается в применимости к ней закона аддитивности, что упрощает в ряде случаев вычисления:
D — Dx -f- D2 + • • • + Dp, (90)
т. e. суммарная плотность D системы из ряда сред равна сумме плотностей отдельных сред.
Необходимо иметь в виду, что равенства (89) и (90) справедливы только в тех случаях, когда среды имеют селективный характер, но падающий световой поток монохроматичен либо падающий световой поток имеет произвольный спектральный состав, а среды, через которые он проходит, неселективны.
14. ПОТЕРИ СВЕТА В ПРИБОРЕ
Из физической оптики известно, что на границе двух диэлектриков (например, на границе стекло—воздух) направленное пропускание света сопровождается зеркальным отражением от границы раздела и поглощением в средах. Отражаемый и поглощаемый световые потоки представляют собой потери и приводят к уменьшению освещенности изображения. Вследствие многократных отражений от преломляющих поверхностей часть не участвующего в образовании изображения света проникает в плоскость изображения и проявляется в виде бликов (светлых пятен разнообразной формы) или вуали (практически равномерной засветки). Таким образом, попадая на те участки изображения, которые должны быть темными, паразитный свет засвечивает их, снижая тем самым контраст изображения.
Отражение света от преломляющих поверхностей
Коэффициент отражения р(- преломляющей поверхности зависит от показателей преломления пип', соприкасающихся сред и от угла падения света i. Теория Френеля дает для есте-
88
ственного света и в случае резкой границы между средами следующее выражение коэффициента рг:
п . 1 f sin8 (t — t') . tg8(i —i')l 2 \sln»(i + i') "’"tg» (? + »')]’
(91)
Предыдущая << 1 .. 29 30 31 32 33 34 < 35 > 36 37 38 39 40 41 .. 73 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed