Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Яворский Б.М. -> "Справочное руководство по физике для поступающих в вузы и для самообразования" -> 28

Справочное руководство по физике для поступающих в вузы и для самообразования - Яворский Б.М.

Яворский Б.М., Селезнев Ю.А. Справочное руководство по физике для поступающих в вузы и для самообразования — М.: Наука, 1989. — 596 c.
Скачать (прямая ссылка): spravochdelo1989.pdf
Предыдущая << 1 .. 22 23 24 25 26 27 < 28 > 29 30 31 32 33 34 .. 196 >> Следующая

4°. Пружина может использоваться для измерения масс тел только в том пункте на Земле, где была проведена ее градуировка. Удлинения данной пружины под действием одного и того же тела с массой тэ в разных пунктах будут неодинаковыми:
Ot8 = AZ91-B1, Hi3 = Al31-B2
и АІВіФАІВі, так как B1^=B2.
5°.'При данном способе измерения масс сила измеряется на основании второго закона Ньютона
F =/на.
где k — коэффициент квазиупругой силы, Al — линейное растяжение пружины. Таким образом,
V-^ =Ш, откуда Ot = Az(M) = Al-В,
где B=kR%/yM3 — постоянная величина (при использовании данной пружины в данном пункте на Земле), не зависящая от того, какое тело подвешено на пружине.
При учете вращения Земли, высоты места проведения опыта над поверхностью Земли и при использовании пружины с иным коэффициентом квазиупругой силы значение В изменится, но будет оставаться одним и тем же при подвешивании к пружине различных тел.
Массы т и тэ двух тел, подвешиваемых поочередно к данной пружине, сравниваются по измеренным на опыте удлинениям пружины Al и AZ3:
Tn = Al-B, Ot8 = AZ9-5, откуда -^- = ?f-.
Коэффициент квазиупругой силы k при этом можно не измерять.
Если масса одного из тел, например отэ, выбрана в качестве эталонной, то масса от любого тела
Al
62 ОТДЕЛ I. ГЛ. 2. ДИНАМИКА МАТЕРИАЛЬНОЙ ТОЧКИ
В частности, так может быть определена сила тяжести P тела известной массы т
P = mg
в том пункте на Земле, где была произведена градуировка пружины.
6°. Упругая пружина применяется для сравнения и измерения сил. Сравнение сил производится на основе использования закона всемирного тяготения, закона Гука и второго закона Ньютона. Для измерения сил выбирается некоторое тело, сила тяжести которого принимается за «эталонную силу» (за единицу силы).
При равновесии тела на неподвижной пружине (рис. 1.2.14)
P = UAl,
где Al — вектор удлинения пружины.
Если к концу данной пружины поочередно прикреплять тела, силы тяжести которых P и P3, то
P д/
P = ^Al и РЭ = ?А1Э, откуда pj = ^-
Две силы можно сравнить по измеренным на опыте удлинениям А/ и Af9 данной пружины.
Если сила P3 принята в качестве эталонной, то сила тяжести P любого тела, подвешенного к данной пружине, равна
р = р
3 Al3 '
Проградуированная пружина, предназначенная для измерения сил, называется пружинным динамометром. С помощью пружинного динамометра можно измерять не только силы тяжести тел или какие-либо вертикально направленные силы, но и произвольно направленные силы. Без дополнительных пересчетов эти результаты будут верны только для того пункта на Земле, в котором производилась градуировка динамометра.
При измерении сил с помощью пружинного динамометра масса измеряется на основании второго закона Ньютона по известной силе F и измеренному на опыте ускорению а, приобретаемому данным телом под действием этой силы:
F
2.12. неинерциальные системы отсчета
63
7°. Способ измерения массы тела при помощи рычажных еєсов основан на использовании закона всемирного тяготения, второго и третьего законов Ньютона, условия равновесия тела, имеющего ось вращения (1.4.2.3°), и на выборе эталона для измерения ~
где Р* и Р* — веса тел, лежащих
на чашках. Силы тяжести тел P и P3, равные весам тел, также равны: P=P3, откуда
ибо ускорения свободного падения в местах нахождения обоих тел одинаковы.
Выбрав тело с массой т3 в качестве эталона массы (для этих целей используются гири), мы получаем возможность измерять массу т любого тела.
На гирях обозначаются их массы, и с помощью рычажных весов измеряется масса т тела независимо от того, в каком пункте на Земле производится взвешивание. Чтобы с помощью рычажных весов и гирь определить силу тяжести (или вес) тела, нужно знать ускорение свободного падения в месте проведения взвешивания.
2.12. Неинерцн; ."ьпые системы отсчета
Г. В элементарном курсе физики рассматриваются простейшие примеры кеинерциальных систем отсчета, движущихся поступательно. В неинерцнальных системах отсчета (1.2.1.6°) законы Ньютона не выполняются. Покой или движение материальных точек и тел в неинерциальных. системах отсчета описывают уравнениями, по форме аналогичными уравнению второго закона Ньютона (1.2.4.1°), но в уравнения вводятся силы инерции.
Силы инерции не вызываются воздействиями на данную материальную точку или тело каких-либо других тел или полей. Появление сил инерции отражает неинерциальность движения самой системы отсчета. В остальном силы инерции характеризуются теми же признаками, что и обычные силы в механике (модулем, направлением, точкой прило-
массы.
u
Равновесие равноплечих рычажных весов (рис. 1.2.15) достигается при условии:
Рис. 1.2.15
mg = m9g и m = mi
64 ОТДЕЛ i. ГЛ. 2. ДИНАМИКА МАТЕРИАЛЬНОЙ ТОЧКИ
жения). В частности, они всегда пропорциональны массам тел.
Силы инерции, прикладываемые к какой-то системе материальных точек или тел, всегда являются внешними. Это нарушает замкнутость данной системы и приводит к тому, что для нее не выполняются закон сохранения импульса (1.2.6.2°) и закон сохранения механической энергии (1.5.4.1°).
Предыдущая << 1 .. 22 23 24 25 26 27 < 28 > 29 30 31 32 33 34 .. 196 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed