Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Волькенштейн В.С. -> "Сборник задач по общему курсу физики" -> 62

Сборник задач по общему курсу физики - Волькенштейн В.С.

Волькенштейн В.С. Сборник задач по общему курсу физики — М.: Наука, 1985. — 384 c.
Скачать (прямая ссылка): sbornikzadachpoobsheyfizike1985.pdf
Предыдущая << 1 .. 56 57 58 59 60 61 < 62 > 63 64 65 66 67 68 .. 149 >> Следующая


10.126. При какой температуре Т2 торированный вольфрам будет давать такую же удельную эмиссию, какую дает чистый вольфрам при 7\=2500 К? Необходимые данные взять из предыдущей задачи.

§ 11. Электромагнетизм

По закону Био — Савара — Лапласа элемент контура dl, по которому течет ток I, создает в некоторой точке А пространства магнитное поле напряженностью

dH = Lp?dl)

где г — расстояние от точки А до элемента тока dl, а — угол между радиус-вектором г и элементом тока dl.

Применим закон Био — Савара — Лапласа к контурам различного вида.

Напряженность магнитного поля в центре кругового тока

где R — радиус кругового контура с током. 152
Напряженность магнитного поля, созданного бесконечно длинным прямолинейным проводником,

И — 77”—»

2л а

здесь а — расстояние от точки, где ищется напряженность, до проводника с током.

Напряженность магнитного поля на оси кругового тока

н wi

2 (Я2 + а2)3/2 ’

здесь R — радиус кругового контура с током, а — расстояние от точки, где ищется напряженность, до плоскости контура.

Напряженность магнитного поля внутри тороида и бесконечно длинного соленоида

Я = /гс,

где п — число витков на единицу длины соленоида (тороида).

Напряженность магнитного поля на оси соленоида конечной длины

tf=y(c°s Pi — созР2),

где Рх и (32 — углы между осью соленоида и радиус-вектором, проведенным из рассматриваемой точки к концам соленоида.

Магнитная индукция В связана с напряженностью Н магнитного поля соотношением

В = |л0цЯ,

где ц — относительная магнитная проницаемость среды, ц0=4ях ХЮ~7 Гн/м= 12,5663706144-Ю-7 Гн/м — магнитная постоянная.

Для ферромагнитных гел |л=ф(Я), а следовательно, и B=f(H). При решении'задач, где требуется знать зависимость B—f(H), необходимо пользоваться графиком, приведенным в приложении II. Объемная плотность энергии магнитного поля

Магнитный поток (поток магнитной индукции) сквозь контур Ф = BS cos ф,

где S — площадь поперечного сечения контура, Ф — угол между нормалью к плоскости контура и направлением магнитного поля. Магнитный поток сквозь тороид

\ia\iINS W 1 *

где N — общее число витков тороида, I — его длина, S — площадь его поперечного сечения, \х — относительная магнитная проница-

163
емость материале сердечника, f*o — магнитная постоянная. Если тороид имеет воздушный зазор, то 1

Фв._________!Е__________,

h/5|x0pi + /2/5|л0Ца

где /f — длина железного сердечника, ftj — его магнитная проницаемость, /2 — длина воздушного зазора, ца — магнитная проницаемость воздуха.

На элемент dl проводника с током, находящийся в магнитном поле, действует сила Ампера

dF = BI sin a dl,

где а — угол между направлениями тока и магнитного поля.

На замкнутый контур с током, а также на магнитную стрелку в магнитном поле действует пара сил с вращающим моментом

М = рВ sin а,

где р — магнитный момент контура с током (или магнитной стрелки), Об — угол между направлением магнитного поля и нормалью к плоскости контура (или осью стрелки). '

Магнитный момент контура с током

p = /S,

где S — площадь контура, так что

М — BIS sin а.

Два параллельных бесконечно длинных прямолинейных проводника с токами 1± и /а взаимодействуют между собой с силой

г. h h*

где I— длина участка проводников, d — расстояние между ними. Работа перемещения проводника с током в магнитном поле _ А4 = / с*Ф,

где dG)— магнитный поток, пересеченный проводником при его дви> жении.

Сила, действующая на заряженную частицу, движущуюся со ско ростью v в магнитном поле, определяется формулой Лоренца

F=qBv sin а,

где 9 — заряд частицы, а — угол между направлениями скорости частицы и магнитного поля.

При протекании тока / вдоль проводящей пластины, помещенной перпендикулярно к магнитному полю, возникает поперечная разность потенциалов >

а пеа

154
где а — толщина пластины, В — индукция магнитного поля, К=¦ = 1/пе — постоянная Холла, обратная концентрации п носителей тока и их заряду е. Зная постоянную Холла К и удельную проводимость материала а=1 /р=лец, можно найти подвижность носителей тока и.

Явление электромагнитной индукции заключается в появлении в контуре э. д. с. индукции при всяком изменении магнитного потока Ф сквозь поверхность, охватываемую контуром. Э. д. с. индукции определяется уравнением
Предыдущая << 1 .. 56 57 58 59 60 61 < 62 > 63 64 65 66 67 68 .. 149 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed