Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Вильхельмссон Х. -> "Когерентное нелинейное взаимодействие волн в плазме" -> 81

Когерентное нелинейное взаимодействие волн в плазме - Вильхельмссон Х.

Вильхельмссон Х., Вейланд Я. Когерентное нелинейное взаимодействие волн в плазме — М.: Энергоиздат, 1977. — 229 c.
Скачать (прямая ссылка): kogerentnoenelineynoevzaimodeystvie1977.pdf
Предыдущая << 1 .. 75 76 77 78 79 80 < 81 > 82 83 84 85 86 87 .. 107 >> Следующая


Используя это соотношение, получаем из условия (20.45) следующее выражение для квадрата модуля порогового значения напряженности электрического поля:

I Е0 |*ор = (4ГгГ2/Р) [1 + (A©)2/(rx + Г2)2] -

— (тУо/ег) (®*/юlhО + А?и») + Щ + юу; (20.48)

(20.43)

+ iA<Dl\ = 0.

(20.44)

G/4toz.WM2 = ГхГа [1 + (Асо)2/(Г х + Г 2)а]. (20.45)

= 0)

Ут = (1/2) {lG/a>LHW2 + (Гх - Г2)*]-/а _ (Г, + Г,)}. (20.46)

Ш?#Ш3

G

173
Для того чтобы связать формально введенные величины Ti

и Гг с определенными физическими параметрами, необходимо

записать дисперсионные соотношения с учетом диссипативных эффектов. В частности, введя в выражение (20.22) частоту соударений электронов ve, получим для второй электромагнитной волны

2Г2 = (a2pJal) V (20.49)

Аналогично для низкочастотной нижнегибридной волны учет частоты соударений ионов v, дает

2ГХ« v; + О (mjtrii). (20.50)

В пределе В<г+0 нижнегибридная волна переходит в ионнозвуковую, для которой

W2=k2u2m>- 1

mi 1 +

1 + kSi + (1 + —

К)2 тЛ W .

(20.51)

где (wo)2 = kWmJnii = tfTjrtii.

В том же пределе

I |noP = vav2jl + 4(Аш)

0 |nop — vfl>2 * /2,2 49

‘ «V2/ffl2 + Va)

2 2 me<*Q

X

X(«>a (20.52)

При Г Леа I <(l/2)((o2ev2/(o|-fva) и k2u2 < a2pe

это выражение сводится к хорошо известному результату для вынужденного рассеяния Мандельштама — Бриллюэна [5]

I Е0 |2пор = (vav2/oia«2) mW^e2. (20.53)

Величина va в области достаточно больших волновых чисел [таких, что k> (Te/Ti)2(ve/ue)] определяется электронным затуханием Ландау [9]:

«[(те//пг)

В процессе параметрического возбуждения верхнегибридного резонанса принимают участие только электроны, что хорошо видно из выражения для верхнегибридной частоты

аин = + Щ + (20.54)

которое является высокочастотным пределом общего выражения (20.28). Естественно, что в этом случае наличие примесей не: влияет на параметрическое возбуждение.

Расчет инкрементов и порогов приводит к прежним выражениям, в которые надо подставить величину

G/cowco2 = ^2Сй^у2/(йиЯсо2,

174
а в качестве частоты верхнегибридной волны следует взять {5, 6] со2 = со0 — &ин- ;

В ряде работ рассматривались различные стимулированные процессы в незамагниченной плазме [10—17]. Работа [9] содержит обзор результатов, полученных как для параметрического рассеяния, так и для неустойчивостей, развивающихся вследствие поглощения сильных электромагнитных волн, которые распространяются в однородной незамагниченной плазме. В обоих-случаях возможны два типа неустойчивостей, которые на языке квазичастиц могут быть выражены следующим образом: фотон распадается на фотон и плазмой (t-+t' + l) или на фотон и фонон-(t-^-t' + s) —при рассеянии, и фотон распадается на два плазмо-на (t-^l-hl) или на плазмон и фотон (t-+l+s)—при поглощении. Существенно, что все эти процессы могут протекать в короне, образующейся при лазерном облучении термоядерной мишени [10].

Задачи

20.1. В настоящей главе в качестве первичных ионов были приняты ионы водорода. Как изменяются результаты рассмотрения, если предположить, что ионы имеют массовое и зарядовое числа Л,- и Zi? Обобщить выражение для иижнегибридной частоты (20.31) таким образом, чтобы оно стало пригодным для описания системы ионов с произвольными значениями Л,- и Zi.

20.2. Предположим, что первичными являются ионы дейтерия (ZD/AD = 1/2). Изменится ли частота нижнегибридного резонанса из-за наличия примесей, если эти примеси полностью ионизованы (Zh/Ah^ 1/2)? Как повлияют на результат температурные эффекты?

СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

1. Stix Т. Н. —Phys. Rev. Lett., 1965, v. 15, p. 878.

2. Ишимару С. Основные принципы физики плазмы. М., Атомиздат, 1975.

3. Kritz Н., Eldridge О.—-Nucl. Fusion, 1975, v. 15, p. 465.

4. Wilhelmsson H. — Phys. Scripta, 1976, v. 14, p. 60.

5. Larsson J., Stenflo L. — Beitr. Plasma Phys., 1974, Bd 14, S. 7.

6. Hung N. T. ¦—Plasma Phys., 1975, v. 17, p. 633.

7. Cano R., Etievant C., Fidone I., Granata G. — Nucl. Fusion, 1969, v. 9, p. 223.
Предыдущая << 1 .. 75 76 77 78 79 80 < 81 > 82 83 84 85 86 87 .. 107 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed