Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Вихман Э. -> "Квантовая физика" -> 144

Квантовая физика - Вихман Э.

Вихман Э. Квантовая физика — М.: Наука, 1972. — 396 c.
Скачать (прямая ссылка): kvantovayafizika1972.pdf
Предыдущая << 1 .. 138 139 140 141 142 143 < 144 > 145 146 147 148 149 150 .. 194 >> Следующая


286
Мы замечаем, что, хотя экспериментальные точки, как правило, не лежат на теоретической прямой, она правильно описывает общий характер зависимости log т от Е. Это следует считать замечательным

1 I 2 32Th
\ / ZJ8.,
-?01S Л s'"
----Теоретическая кривая
-ю,в \ . гэбу
У
-wK \ *?P.i

---
]Um 230- / V ¦¦¦ гг LPu
rL
-into • ’ 111 jO \ DCf
u/<y ка /О < у ZSSr
-IOB I" 232,, "252 :f C? 4Ял
mPo^ ^02 °n ^ a 1 i
zzsTTl..... Pu \ o- -^4-М0Гш
206 С mRr\ \
Г ,, ---о ,SR n
ju 2 п4рТ~
Z10n_ ' С ^ 228rr
КП 4 U
JU *“ ^0 -O • \
f ,
Ra \
\
X3 \
JU \
2(5 3o" \
JU 21 N
2(5пГ r 4
JU 2<2p0- -O

TT 1 1'" ini I I I I III 1 llll ini (miJinTi IHJ 111 111] 111
4,0 45 5,0 5,5 6

Энергия Е, МзВ

Рис. 43А, Зависимость периода полураспада т радиоактивных ядер от энергии а-частиц. Кружками показаны радиоактивные ядра. По оси ординат — логарифм т; по оси абсцисс — 1 /VЕ, где Е — кинетическая энергия а-частицы. Из нашей простой теории следует, что кружки должны лежать на штриховой линии. Согласие между опытом и теорией имеет весьма приблизительный характер, но прямая линия верно передает общий характер зависимости т от Е. Рисунок в целом является весьма сильным подтверждением идей квантовой механики

успехом квантовой механики. С помощью простой и наивной теории мы смогли разобраться в главных особенностях а-распада, который на первый взгляд казался бесконечно сложным явлением.

Теория квантовомеханического проникновения через барьер была создана Гамовым и независимо Кондоном и Герни в 1928 г. *).

*) Gamow G. Zur Quantentheorie des Atomkernes.— Zs. ?. Phys. 1928, v. 51, p. 204; Quantum Theory of Nuclear Disintegration.— Nature, 1928, v. 122, p. 805: Gurney R. W., Condon E.U. Wave Mechanics and Radioactive Desintegra-tion.— Nature, 1928, v. 122, p. 439.

287
С тех пор в теорию было внесено много уточнений, и в настоящее время она дает значительно более точное описание экспериментальных фактов, чем наша простая модель.

44. «Время жизни», определяемое рис. 43А, представляет собой период полураспада радиоактивного ядра. Читателю, конечно, известно, что радиоактивный распад описывается экспоненциальным законом: если в момент времени ("=0 мы имели iV0 радиоактивных ядер, то среднее число ядер, не распавшихся к моменту t, равна

Постоянная к носит название постоянной распада или скорости распада. Обратная величина т=1/Х называется средним временем жизни ядра. Период полураспада определяется как время, за которое число радиоактивных ядер уменьшается в среднем вдвое: N (t)=N J2.

Обозначив среднее время жизни через тт, а период полураспада через Т!/2, получим следующее соотношение между этими величинами:

Что же дает нам формула (42d): среднее время, период полураспада или еще какое-нибудь «время жизни»? Мы вели расчет для среднего времени жизни, но точность наших оценок такова, что вопрос о различии между хт и т./2 не имеет значения. Из рис. 43А видно, что наши теоретические результаты справедливы с точностью-до множителя 100 или 1000.
Предыдущая << 1 .. 138 139 140 141 142 143 < 144 > 145 146 147 148 149 150 .. 194 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed