Первые три минуты: современный взгляд на происхождение Вселенной - Вайнберг С.
ISBN 5-93972-013-7
Скачать (прямая ссылка):
Uv/Uj = 7/4 • (4/II)4/3 = 0,4542.
Закон Стефана-Больцмана (см. главу III) утверждает, что при температуре фотонов Т плотность энергии фотонов
и7 = 7,5641 • 10“15 эрг/см3 [Т(К)]\
Следовательно, полная плотность энергии после электрон-по-зитронной аннигиляции равна
и = uv + и7 = 1,4542м7 = 1,100 • 10-14 эрг/см3 [Т(К)]4.
Мы можем перевести это в эквивалентную плотность массы, разделив на квадрат скорости света, и найдем тогда
р = и/с2 = 1,22 • 10“35 г/см3 [Т{К)]4.
Здесь учтены два сорта нейтрино ve и i/ц и их античастицы. Вероятно, существует еще один сорт vT и vT. — Прим. ред.
ДОПОЛНЕНИЯ РЕДАКТОРА РУССКОГО ПЕРЕВОДА
ДОПОЛНЕНИЕ 1. КЛАССИЧЕСКАЯ НЕРЕЛЯТИВИСТСКАЯ КОСМОЛОГИЯ
В предлагаемой книге Вайнберг для определения закона расширения Вселенной рассматривает шар, выделенный из безграничной среды. Гравитационное поле среды, окружающей шар, при этом не рассматривается: как известно, поле внутри сферически-симметричной оболочки равно нулю. Вывод Вайнберга правилен. Однако у читателя могут возникнуть сомнения, нет ли произвола в операции мысленного выделения шара . Поэтому полезно дать вывод, также основанный на ньютоновой теории тяготения, в котором искусственное выделение шара не используется. Логическая простота при этом покупается ценой некоторого математического усложнения решения. Приводимый ниже вывод оказывается также весьма полезным в теории образования галактик при рассмотрении возмущений идеального решения. Однако в этом дополнении мы не касаемся вопроса о возмущениях.
Итак, для определения закона расширения будем непосредственно рассматривать безграничную среду, ее гравитационный потенциал и движение.
Уравнение тяготения запишем в форме уравнения Пуассона:
д2<р д2<р д2<р л „
* ~ дх2 + ду2 + dz2 ~ р’ ( ]
Если бы мы мысленно выделили эллипсоид вместо шара, то действительно результат оказался бы иным. Это обстоятельство можно считать проявлением так называемого гравитационного парадокса, т. е. трудности, возникающей при применении ньютоновой теории тяготения к безграничной среде с постоянной плотностью вещества.
Дополнения редактора русского перевода 183
где (р — потенциал гравитационного поля; G — гравитационная постоянная; р — плотность. Будем искать сферичес-ки-симметричное решение с (р, зависящим только от г = = д/ж2 + у2 + z2. Тогда
Решение этого уравнения имеет вид:
ip = 2nGpr2/3. (3)
Мы привыкли к тому, что потенциал равен нулю на бесконечности; для ограниченной совокупности масс это так и есть. В безграничной Вселенной, равномерно заполненной веществом, это не так, однако нет никаких причин отказываться от приведенного решения.
Давление, так же как и плотность, считаем не зависящим от координат. В уравнение движения сплошной среды входит градиент давления, но в данном случае эта величина равна нулю.
Общий вид уравнения движения сплошной среды:
^ + (uV)u = - grad<p - ^ gradp. (4)
Подставим сюда выражение закона Хаббла
u = H(t) г (5)
и используем выражение (3) для (р(г) и то, что gradp = 0. Сократив г, получим:
f + H2 = -fGP. (6)
Наконец, составим уравнение неразрывности:
-j- = — div(/?u).
(7)
184 Дополнения редактора русского перевода
Подставив сюда хаббловское выражение скорости (5), найдем, что не зависящая от координат (но зависящая от времени) плотность удовлетворяет уравнению
I = -ш“- <8>
Система уравнений (6) и (8) полностью эквивалентна тем уравнениям, которые выписаны автором книги в дополнении 2. Для ее решения удобно поделить одно уравнение на другое. Тогда
dH = Н2 + (87Г/3 )Gp
dp Шр ' 1 j
Это уравнение легко представить в виде линейного уравнения относительно величины Н2:
+ <10)
решение которого с заданными (измеренными в настоящее время) значениями Но и ро нетрудно записать. Общее решение имеет вид (А — константа интегрирования):
Я2 = Ap2/Z + tj-Gp. (11)
Подставляя сегодняшние значения Но и ро, получаем окончательно
я2 = (я2 - ^Gpo) ^ + ^-Gp, (12)
Ро
что полностью описывает и прошлое (при р > р0) и будущее Вселенной. Еще одним интегрированием можно найти t(p)
и тем самым связать Н и р с t.
Однако мы не останавливаемся на этом. Нашей целью была демонстрация того, что не нужно искусственно выделять какой-то шар, рассматривать находящуюся на краю точку,
Дополнения редактора русского перевода 185
