Альбом течений жидкости и газа - Ван-Дайк М.
Скачать (прямая ссылка):
125 2 Ч2б
2 П. Коипі'кгііия от мсiaraio мшргіпа в*|ііикж.Н4іо
рагво.іпжеіішаі фолы и. Фольга голщиной 0,013 мм п шоідухс при ;іаплении IK аім висипно паї репает ся кіектричесжим і оком. Kax вмдмо, влиание переднем кромки ршліространвеїсв вверх до tea пор. пока не установи тел стационарное ламинар-
ное течение, покапанное на фото 205 Расстояние гх> вертикали между проволочками координатной сетки составляет 2.5 см Поле интерференционны* полос pactBiiyto оптическим пуіем и іоритоиталь-ік>м направлении в шесть раї [Ciebliart. Dnnt 1%7]
I» 214. IlfycinfriMMictb KntwetautM иі веріикальмий члвспики. Колеблющаяся -ієн і і помешена в ламинарный свободно-конвективный пограничный слой па нагреваемой электрическим током фольге в атмосфере алота прн давлении 16 атм Интерферм раммы. растанутые по ширше в шесть рю, де-
монстрирую! воімуіпениа, таг ухающие на челом снимке при частоте 11,5 Ги н усиливающиеся на правом снимке прн частоте 3 Гц в согласии с линейной теорией устойчивое г н. [I'oJymeTopoutoK. Gebhan, 1967]
215. Неустойчивость плоского клнаектимнмп факела. Ламинарный факел поднимается а атмосферном воздухе от тонкой проволочки, ироіянуїой горизонтально на расстояние 6 дюймов в направлении нормали к плоскости снимка и наїрстой электрическим током. Иніерфероірамма показывает разности температур 4 С на полосу Koop-.WiUTTiaa сетка на заднем и-іане состоит из прямо-утолміикоа размером I ,'4 на 1/2 дюйма Металлическая лента, протянутая на длину проволочки, колеблется нал ней в срединной плоскости снимка с частотой 3.6 Гц Как видно, возмущения нарастают по мерс того, как конвекция сносит их вверх (Pera. Gebhan. І97Ц
137 216. Стянидояриый осесииметричныи факел. Иміерферо-грамма демонстрирует стационарный ламинарный ком-пектианый факел в атмосферном воздухе от сосрелогочем-ноео теплового источника; диффузионного пламени диа-меіром 0,5 мм IPera1 Gebharl. 1975)
217. Осееимметричиы* факел на начальной стадии рашитая. Tenesaa фотография демонстрирует головку ламинарного факела, поднимающегося от злектрола, который внезапно начинает вьиеїтяіь тепло со скоростью 1 кал с в концентрированный раствор соды. Головка поднимаемся с постоянной скоростью 1,2 CM1C в растет по закону геометрического подобна, так что ее ширина, равная 1 см, составляет одну пяту то долю ее высоты Осесимметричтсая колонна под головкой похожа на такую же область я установившемся факеле, покатанном на предыдущем снимке IShlien. Boxman. 1981] 2 IK. Головка ікескммеїричнот факела иа иячаль-
moii сі алии во ра таким. Ламинарная головка iuacei ширину 1 см после госо. иа она полнилась на высоту 7 см от маленького электрода на .Bie сосуда, содержащего 0,1*.-ныЯ раствор поваренной соли в воде. Спиральная структура вихревых колеи, покатанная на предыдущем снимке для случая концентрированного раствора с числом Промпт ля,
«ли
равным 21. здесь, при числе Праидтля, равном 7, отсутствует. Интерференционные полосы не авляются тдесь изотермами, так как поток осесттм-метричен. однако они обнаруживают максимумы температуры на оси вблизи вершины толовая, а также вне оси в средней части головки (Shben. Boxm an. 1981)
їв 9
Дозвуковое течение
219. СиTptrwbM профиль пр« M — 0,8. Трансзвуковой воздушный поток, обтекающий профиль с хордой 12,7 см и с относительной толшиноА сфотографирован в канале шириной 10 см. Линии іюстояіпюЛ плотности на иитерферограм-ме демонстрируют структуру течения. OOTTH СИМ метричную сверку и аіилу, с ударними волнами.
стоящими вблизи середины хорды, и присоединенным вогракитым слоем. утолщающимся во направлению к іаднен кромке. Очень маленькая область ламимарною отрыва у гілеча профи ія вызывает искажение веера расширенна. (Hillct. Meier. 1971)
130 231. Шар при M = 0,#6- Шар а свободном DaieTC в воздухе при числе Рейнольдса 920000 был схвачен вспышкой при теневом фотографировании почти та пределами пола зрения Видно, что ударная волна вызывает турбулентный отрыв перед
зяватором в противоположность случаю малого числа Маха, показанному иа фото 58- Фото A. Srilp. Ph D. Thesiv Институт им. ГУрисза Маха, Фрайбург, 1965, любезно предоставлено Н.-О. Anunn
131 221. Вичревав .KifnacKB IB ашщдрам. Каждом на двух серий искровых теневых фага* рафий. сделанных со скоростью 30000 кадров в секунду, охватывав! одну треть периода схождении вихрей с поверхности кругового цшшндра. Слева показано чисто дозвуковое течение при числе Махв невозму-
132
IiteHHora потока, равном 0.45. н числе Рейнольде» 110000; справа - осремежаюшеесв сверхкритиче-ское течение при M = 0.64 ¦ Re = 1.35 млн Небольшое искажение цилиндра обусловлено параллаксом [Dyroeat. Grysoo, Ducniet, 1990] M - 0,95
222. Pmwrmr следа при возраставшем чис.іе М.
По мере того «и число Мам иевозмушениого потока возрастает, приближаясь к единице, след за круговым цилиндром переходит от периодичесао-
M - 0.9«
го схождения вихрей, характерного для малых скоростей. к квазнсташюнариому следу с шейкой, устанавливающемуся при сверхзвуковых скоростях [Dyment. Grysoo. Ducnict. 1980]
