Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Ван-Дайк М. -> "Альбом течений жидкости и газа" -> 28

Альбом течений жидкости и газа - Ван-Дайк М.

Ван-Дайк М. Альбом течений жидкости и газа — М.: Мир, 1984. — 184 c.
Скачать (прямая ссылка): albomtecheniyajidkosteyigaza1986.pdf
Предыдущая << 1 .. 22 23 24 25 26 27 < 28 > 29 30 31 32 33 34 .. 37 >> Следующая


торая создает на волне изломы, причем неустойчивость течения в пелене становится очевидной. Можно проследить также слабую ударную волну, идущую от ламбдообразных скачков через вихрь до пересечения под прямым углом с основной отраженной волной. Эта волна представляет собой часть отраженной ударной волны, снесенную левой частью вихря. Фото Russell Е. Duff, Otto La-porte’s Laboratory at the University of Michigan, 1948-1949 гг.

240. Дифракция ударной волны внутри прямоугольного ящика. Ударная волна в азоте дифрагирует при прохождении через окно на одном конце прямоугольного ящика и отражается от другого его конца. На теневой фотографии видна замечательная картина ударных волн, линий скольжения и вихрей, причем картина вполне определенная и воспроизводимая. Три следа, видные справа и напоминающие витые веревки, представляют собой

линии скольжения, возникшие, когда дифрагированная ударная волна колебалась по форме, проходя через ящик. Эти линии скольжения подвергались возмущениям под действием ударных волн, проходящих через них под углами, близкими к прямым. Ясно видны также несколько элементов отрывного погранслойного течения. Фото Russell Е. Duff, Laporte’s Laboratory

147

10*
148
241. Дифракция ударной волны на конечном клине.

Первая из приводимой здесь серии последовательных теневых фотографий демонстрирует обыкновенное маховское отражение плоской ударной волны, как на фото 236 и 237. После того как ударная волна проходит через основание клина, происходит отрыв потока и зарождаются вихревые слои, которые сворачиваются так, как показано на фото 81. Дальнейшее взаимодействие кли-

на с ударной волной приводит к возникновению все усложняющейся картины из ударных волн, линий скольжения и вихрей. Последний кадр, сделанный с большим увеличением, демонстрирует замечательную по сложности картину симметричного обтекания, соответствующую моменту между четвертым и пятым снимками основной серии фотографий. Фото Н. Schardin [Oertel, 1966]

149
ж

V

wJ

242. Дифракция слабой ударной волны, спускающейся по ступеньке. На теневых фотографиях видна плоская ударная волна с числом Маха 1,3 в ударной трубе. Картина, состоящая из вертикально падающей ударной волны, искривленной дифрагированной волны, а также круговой волны разрежения, увеличивает свои размеры линейно со временем. Вязкий отрыв на углу порождает закручивающуюся вихревую пелену. [Schardin, 1965], любезно предоставлено Н. Oertel, Sr.

243. Дифракция более сильной ударной волны, спускающейся по ступеньке. При числе Маха падающей ударной волны, увеличенном до 2,4, размер картины по-прежнему продолжает линейно расти со временем, однако сама по себе эта картина становится более сложной, чем на предыдущей серии снимков. Поток в окрестности угла сверхзвуковой, так что никакие возмущения не могут распространяться вверх по потоку. [Schardin, 1965], любезно предоставлено Н. Oertel, Sr.

150
244. Фокусировка ударно»! волны. Плоская ударная волна с числом Маха 1,3, пришедшая справа, отразилась от параболического цилиндра, видного у левого края окошка на двух верхних теневых снимках. Структура, показанная на первом снимке, состоит из центральной круговой дуги отраженной ударной волны, которая посредством почти горизонтальных волн разрежения соединяется с ударными волнами, дифрагировавшими от углов параболического отражателя. На втором снимке волны ра зрежения уже пересеклись друг с другом и образовали тройные ударные пересечения посред-

ством маховского отражения. На остальных снимках отражатель сдвинут на один радиус окошка влево. Почти плоская маховская ножка выдвигается из области высокоэнтропийного воздуха в фокальном пятне. На последнем снимке прохождение ударных волн уже закончилось, а течения около линий скольжения, возникших при маховском отражении, становятся турбулентными, расходятся в стороны и сворачиваются вследствие взаимодействия друг с другом. [Sturtevant. Kulkarny. 1976]

151
245. Множественные ударные волны на профиле с ламинарным пограничным слоем. Область местного сверхзвукового течения обычно заканчивается ударными волнами, на форму которых оказывает влияние пограничный слой. Если этот слой ла-минарен, то сначала появляется последователь-

ность так называемых ламбдообразных ударных волн. На этой шлирен-фотографии, выполненной при вертикальной кромке ножа, видна картина обтекания двояковыпуклого профиля 12%-ной толщины при числе Маха невозмущенного потока, равном 0,8. Фото Н. W. Liepmann

246. Одиночная ламбдообразная ударная волна на профиле с ламинарным пограничным слоем. При

увеличении числа Маха множественные ударные волны, показанные на предыдущем снимке, сливаются в одну волну. Здесь видно (кромка ножа го-

ризонтальна), что при М = 0,9 ламинарный пограничный слой оторвался от поверхности двояковыпуклого профиля перед ударной волной и стал турбулентным. Фото Н. W. Liepmann

152
М* 1.106 1.141 1.195

247. Ударные волны над ламинарным пограничным слоем при возрастающих числах Маха. Видно, что при возрастании местного числа Маха, значения которого приводятся под каждой парой шлирен-фотографий, ламбдообразные ударные волны сливаются между собой. Здесь ламинарный пограничный слой формируется на искривленной плас-
Предыдущая << 1 .. 22 23 24 25 26 27 < 28 > 29 30 31 32 33 34 .. 37 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed