Альбом течений жидкости и газа - Ван-Дайк М.
Скачать (прямая ссылка):
212. Взаимодействие двух одинаковых ламинарных факелов. Нагретые электрическим током нихро-мовые провода длиной 18 см, отстоящие на 7,2 см, образуют конвективные факелы наподобие показанного на фото 203, сливающиеся между собой из-за вовлечения воздуха в промежуточной области. [Pera, Gebhart, 1975]
125
2 - 1/2 с
213. Конвекция от внезапно нагретой вертикально расположенной фольги. Фольга толщиной 0,013 мм в воздухе при давлении 18 атм внезапно нагревается электрическим током. Как видно, влияние передней кромки распространяется вверх до тех пор, пока не установится стационарное ламинар-
ное течение, показанное на фото 205. Расстояние по вертикали между проволочками координатной сетки составляет 2,5 см. Поле интерференционных полос растянуто оптическим путем в горизонтальном направлении в шесть раз. [Gebhart, Dring, 1967]
126
«
214. Неустойчивость конвекции от вертикальной пластинки. Колеблющаяся лента помещена в ламинарный свободно-конвективный пограничный слой на нагреваемой электрическим током фольге в атмосфере азота при давлении 16 атм. Интерфе-рограммы, растянутые по ширине в шесть раз, де-
монстрируют возмущения, затухающие на левом снимке при частоте 11,5 Гц и усиливающиеся на правом снимке при частоте 3 Гц в согласии с линейной теорией устойчивости. [Polymeropoulos, Gebhart, 1967]
215. Неустойчивость плоского конвективного факела. Ламинарный факел поднимается в атмосферном воздухе от тонкой проволочки, протянутой горизонтально на расстояние 6 дюймов в направлении нормали к плоскости снимка и нагретой электрическим током. Интерферограмма показывает разности температур 4°С на полосу. Координатная сетка на заднем плане состоит из прямоугольников размером 1/4 на 1/2 дюйма. Металлическая лента, протянутая на длину проволочки, колеблется над ней в срединной плоскости снимка с частотой 3,6 Гц. Как видно, возмущения нарастают по мере того, как конвекция сносит их вверх. [Pera, Gebhart, 1971]
127
216. Стационарный осесимметричный факел. Интерферо-грамма демонстрирует стационарный ламинарный конвективный факел в атмосферном воздухе от сосредоточенного теплового источника: диффузионного пламени диаметром 0,5 мм. [Pera, Gebhart, 1975]
217. Осесимметричный факел на начальной стадии развития. Теневая фотография демонстрирует головку ламинарного факела, поднимающегося от электрода, который внезапно начинает выделять тепло со скоростью 1 кал/с в концентрированный раствор соды. Головка поднимается с постоянной скоростью 1,2 см/с и растет по закону геометрического подобия, так что ее ширина, равная 1 см, составляет одну пятую долю ее высоты. Осесимметричная колонна под головкой похожа на такую же область в установившемся факеле, показанном на предыдущем снимке. [Shlien, Boxman, 1981]
218. Головка осесимметричного факела на начальной сталии его развития. Ламинарная головка имеет ширину 1 см после того, как она поднялась на высоту 7 см от маленького электрода на дне сосуда, содержащего 0,1%-ный раствор поваренной соли в воде. Спиральная структура вихревых колец, показанная на предыдущем снимке для случая концентрированного раствора с числом Прандтля,
равным 21, здесь, при числе Прандтля, равном 7, отсутствует. Интерференционные полосы не являются здесь изотермами, так как поток осесимметричен, однако они обнаруживают максимумы температуры на оси вблизи вершины головки, а также вне оси в средней части головки. [Shlien, Boxman, 1981]
129
9-839
9. Дозвуковое течение
219. Симметричный профиль при М = 0,8. Трансзвуковой воздушный поток, обтекающий профиль с хордой 12,7 см и с относительной толщиной 16,3%, сфотографирован в канале шириной 10 см. Линии постоянной плотности на интерферограм-ме демонстрируют структуру течения, почти симметричную сверху и снизу, с ударными волнами,
стоящими вблизи середины хорды, и присоединенным пограничным слоем, утолщающимся по направлению к задней кромке. Очень маленькая область ламинарного отрыва у плеча профиля вызывает искажение веера расширения. [Hiller, Meier, 1971]
130
220. Шар при М = 0,86. Шар в свободном полете в воздухе при числе Рейнольдса 920 ООО был схвачен вспышкой при теневом фотографировании почти за пределами поля зрения. Видно, что ударная волна вызывает турбулентный отрыв перед
экватором в противоположность случаю малого числа Маха, показанному на фото 58. Фото A. Stilp, Ph. D. Thesis, Институт им. Эрнста Маха, Фрайбург, 1965, любезно предоставлено Н.-О. Amann
131
9*
221. Вихревая дорожка за цилиндром. Каждая из двух серий искровых теневых фотографий, сделанных со скоростью 30 ООО кадров в секунду, охватывает одну треть периода схождения вихрей с поверхности кругового цилиндра. Слева показано чисто дозвуковое течение при числе Маха невозму-
щенного потока, равном 0,45, и числе Рейнольдса 110000; справа-перемежающееся сверхкритиче-ское течение при М = 0,64 и Re = 1,35 млн. Небольшое искажение цилиндра обусловлено параллаксом. [Dyment, Gryson, Ducruet, 1980]
