Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Уиттекер Э. -> "История теории эфира и электричества" -> 168

История теории эфира и электричества - Уиттекер Э.

Уиттекер Э. История теории эфира и электричества — И.: НИЦ, 2001. — 512 c.
ISBN 5-93972-070-6
Скачать (прямая ссылка): istoriyateoriyaefiraielektrichestva2001.djvu
Предыдущая << 1 .. 162 163 164 165 166 167 < 168 > 169 170 171 172 173 174 .. 217 >> Следующая

^Proc. R. S. XXV (1877), c. 447; Фитцджеральд Scientific Writings, c. 9.
4Cp. замечания Лармора в его "Report on the Action of Magnetism on
Light", Brit. Assoc. Rep., 1893; и его редакторские комментарии в работе
Фитцджеральда Scientific Writings. Лармор нашел источник противоречивости
уравнений, с помощью которых Фитцджеральд представил граничные условия на
поверхности раздела сред. Фитцджеральд действительно допустил ошибку,
подобную той, которую часто допускали более ранние авторы, работавшие над
теорией света как упругого твердого тела. Они
392
Глава 10
Новая плодотворная концепция появилась в 1879-80 гг., когда Г. А.
Роуланд1 высказал предположение о существовании связи между магнитным
вращением света и явлением, которое открыл его ученик Холл2. Эффект Холла
можно рассматривать как вращение токов проводимости под влиянием
магнитного поля; и, если принять, что токи смещения в диэлектриках
вращаются точно также, то, очевидно, можно объяснить эффект Фарадея. Если
рассматривать этот вопрос с аналитической точки зрения, то эффект Холла
можно представить, прибавляя к электродвижущей силе слагаемое к [К • S],
где К обозначает приложенную магнитную силу, a S - ток. Поэтому Роуланд
принял, что для диэлектриков в электрической силе
dt
существует дополнительное слагаемое, пропорциональное
т. е. пропорциональное скорости увеличения [К-D]. Универсально истинным
является то, что полный ток в контуре пропорционален скорости уменьшения
полной магнитной индукции через этот контур; поэтому полная магнитная
индукция через контур должна содержать слагаемое, пропорциональное
интегралу [К • D], взятому по контуру. Следовательно, магнитная индукция
в любой точке должна содержать слагаемое, пропорциональное rot[K • D],
Значит, мы имеем право записать
В = Н + crrot[K • D],
где <7 обозначает постоянную. Но если это уравнение объединить с
обыкновенными электромагнитными уравнениями
r0tH = lf' -If. D = 'E
и исключить все вектора, кроме В (считая К постоянной), то получится
уравнение
= (c2/e)V2B + ссг rot(<92B / dtdO),
где д/дв обозначает (Кхд/дх + Куд/ду + Kzd/dz). Это уравнение идентично
уравнению, которое Максвелл дал11 для движения эфира в
забывали, что, когда среда считается несжимаемой, то это условие
несжимаемости необходимо вводить в вариационное уравнение движения (как
было сделано выше, стр. 192). Аармор показал, что при внесении этой
поправки появились новые слагаемые (напоминающие слагаемые по р, выше,
стр. 192), и тем самым была устранена противоречивость уравнений.
Umer. Jour. Math. II, с. 354; III, с. 89; Phil. Mag. XI (1881), с. 254.
2См. стр. 343.
^См. стр. 329.
Последователи Максвелла
393
намагниченных средах. Отсюда следует, что допущения Максвелла и
Роуланда, несмотря на свою физическую разницу, приводят к одним
и тем же аналитическим уравнениям: по крайней мере, пока дело
касается распространения в однородной среде.
Связь явления Холла с магнитным вращением света и с отраже-
1
нием света от намагниченных металлов всесторонне изучалась после
публикации научного труда Роуланда; однако удовлетворительное
^Теория Бассе (Phil. Trans. CLXXXII [1891], с. 371), как и теория
Роуланда, основывалась на идее распространения явления Холла на
диэлектрические среды. Недостаток этой теории заключался в том, что
тангенциальная составляющая электродвижущей силы не была непрерывной по
поверхности раздела намагниченной и ненамагниченной сред; однако
впоследствии Бассе преодолел эту сложность (Nature,
LII [1895], с. 618; LIII [1895], с. 130; Amer. Jour. Math. XIX [1897], с.
160): в уравнение, связывающее электрическое смещение с электрической
силой, был введен эффект, аналогичный эффекту Холла, так что уравнение
приняло вид
Е = (l/e)D + <7
В 1893 году Бассе (Proc. Camb. Phil. Soc. VIII, с. 68) получил
аналитические выражения, представляющие магнито-оптическое явление Керра,
подставляя комплексную величину вместо показателя преломления в формулы,
применимые к прозрачным намагниченным веществам.
Магнитное вращение света и явление Керра также исследовали Р. Т.
Глейзбрук Phil. Mag. XI (1881), с. 397; Дж. Дж. Томсон Recent Researches,
с. 482; Д. А. Гольдгаммер Ann. d. Phys. XLVI (1892), с. 71; XLVII (1892),
с. 345; XLVIII (1893), с. 740; L (1893), с. 772; П.Друде Ann. d. Phys.
XLVI (1892), c. 353; XLVIII (1893), c. 122; XLIX (1893), c. 690; LII
(1894), c. 496; С. Г. Винд Verslagen Kon. Akad. Amsterdam, 29 сент. 1894
г.; Рейф Ann. d. Phys. LVII (1896), c. 281; Дж. Г. Летем Phil. Trans. CXC
(1897), c. 89; Trans. Camb. Phil. Soc. XVII (1898), c. 16; и В.Фойгт во
многих научных трудах и в трактате Magneto- und Elektrooptik. О докладе
Аармора, представленном Британской Ассоциации в 1893 году, уже было
упомянуто.
В большинстве более поздних теорий уравнения распространения света в
намагниченных металлах выводятся из двух фундаментальных электромагнитных
уравнений
с rot Н = 47rS, -с rot Е = ^55;
ot
причем считается, что полный ток S состоит из части (тока смещения),
Предыдущая << 1 .. 162 163 164 165 166 167 < 168 > 169 170 171 172 173 174 .. 217 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed