Оптические свойства полупроводников - Уиллардон Р.
Скачать (прямая ссылка):
Приведенные в табл. 20 величины п для области 0,05—2 лк и величины к в области 0,05—1,5 «к были найдены Филиппом и Эренрайхом по их данным об отражении путем анализа Крамерса — Кронига. Хотя для области от 2,07 до 7,87 лік, которая является областью первых измерений п прямыми методами [85J, значения показателя преломления не приводятся, согласие между значениями п, полученными путем дисперсионного анализа, и значениями п., полученными прямыми методами, хорошее, и потому в этой области возможна интерполяция.
Прямые измерения к проведены до значительно более коротких длин волн, чем измерения п. В табл. 20 приводятся значения, полученные Моссом и др. [85], и для более длинных волн — Курником и Пау.эллом [86]. Mocc и др. проводили измерения при T = 293° К па образцах с концентрацией носителей, равной 2,0-IOllj с.«~3. Курник и Пауэлл определяли при T = 78° К концентрацию примеси р-типа в своих образцах по эффекту Холла; концентрация оказалась равной 2,75-10'6 елі-3. Го бели и Фэн [87] приводят несколько большие значения к, отличающие- Таблица 12
Нокдзатсль прелом л сии я п и коэффициент экстинкции к для IoSb как функция длины полпы )„
0,049 0,052 0,05', 0,056 0,050 0,062 0,065 0 069 0,073 0,080 0,083 0 089 0 095 о; 103 0,113 0,124 0,138 0,155 0,163 0.182 0,207 0,218 0,221 0,234 О 238 0,243 0,248 0,282 О 302
о;зю О 344 0,365 О а 13 O1' <28 0,443 '0,477 0,517 0,539 0,564 0,590 0,620 0,6,,6 0,677 О 689 0,708 0,775
1,15 1,15
1.15
1.16 1,17
1.17
1.18 1.15 1,11 1,02 0,97 0,«8 О 80 0,75 0,72 0,74 0.80
0 88 0-94 1,06
1 23
і'зе
1.38 1 48 1,53 1,57 1,56 1,73 2,19 2.62 3,51 3.51 3,37 3,32 3,32 .3,42 3,82 4,05 4 18 4,22
4 29 4.71 5,08
5 13 5106 4 72
О, 15 0,18 0,19 0,20 0,21 0,21 0.20 0.18
0 16 0,17 0,19 0,26 0,37 0,51 0,69 0,88 1,08 1,32 1,41 1,61 1,91 1,97 2,00 2,11
2.14 2 13 2І15 2,70 3.26
3.36 2,44
2.15 1,81 1.86
1 91 2.06 2,25 2,()9 1 94 1,82 1,83 1 88 1,65
1.37 1.07 0.60
Литература
126] [26] [26] [26] [26] [26] [26] [261 [26] [261 [26] [26] ]26| [261 [26 J [26] [261 [26] [26] [26] [26| [26] [26] [26] [26] [26] 1261 [26] [261 [26] [261 ]26] [26] [26] [26] [261 [26] [26]1 [26] [26] [26] [26] [26] [26] [26] [26]
0,886 1,03
1 24 1,55 1,60 1,80 2.00 2,07
2 50 3,00 3,50 4 OO 4'50
s;oo 6,00 6,10 6.20 6 30 6 40 6,50 6,60
6 70 6; 8(| 6,90
7.00
7 50
7 87 8,00 8,00
8 50 9>|
9.01 9,50
10,06 11,01 12,06 12 98 13,90 15,13 15,79 16 96 17,85 18,85
19 98
20 О 21,15
4,40 4,24 4 15 4,08
4,03
4,001 3,995
3,967
3.953 3,937 3,920 .3 912 3,902 3,881 3 873 3,866 3,850 3,843 3,826
3,814
0,40 0,32 0,26 0,2(1 0,18 0,17 0,17
О 15 0,13 О 12 0,11 О 10 0,091 0,074 О 072 о! 070 0,068 0,066 О 063 О 059 О 055 О 049 О'037 О 025 5,2-10"3
2,3-1(1"3 2,(1-Ю"3 1,9-Ю"3
!/.МО"3
2,0-Ю" 480
І у. Серпфин.. X. Rprr Uflmrn
IJродолжение табл. 20
Л, мк п к Литература X, ж» п ft Литература
22,20 3,805 [85] 31,0 3,44 1,0-10"3 Iilil
25,0 3,78 5 4 >IO-S [111] 32,0 3.39 1,0-10-3 1111]
26,0 3,74 ШИ 33,0 3,34 1,1-10-2 [ШІ
27 0 3,66 9,7-10-3 [111] 34,0 3,30 1,2-10"2 [111]
28,0 3,56 1,1-IO-2 [111] 35,0 3,25 1,4-Ю-3 ИИ]
29 0 3,50 1,0-10-2 [111] 40,0 2,98 2,6-10"2 [1111
30,0 3,47 1,0-10-? [111] 45,0 2,57 5,4-10"2 [111]
ся От приведенных в таблице примерно в 2 раза, и несколько меньшие величины приводятся Моссом и др. [85], Робертсом и Кворрингтоном [64], и Осуолдом и Шейдом [21]. Величина к в этой области очень чувствительна к концентрации примеси, качеству исследуемых образцов и температуре. Кроме обычных эффектов, связанных со свободными носителями, в InSb очень резко проявляется бурштейновскнн сдвиг края поглощения [88—901. В сильно легированных компенсированных образцах, напротив, может наблюдаться сдвиг края поглощения в сторону больших длин волн [64, 86]. С целью объяснить эти и другие явления в области края поглощения довольно интенсивно исследовали зависимость коэффициента поглощения от легирования и температуры |21, 28, 64, 76, 85—102]. На большом наборе образцов с разной степенью легировании различного типа примесями были проведены исследования при температурах от 5° до 500° К. Исследовалась излучательная способность [103], изучался InSb, облученный нейтронами [1041, проводились измерения края поглощения твердых растворов InSb — GaSb [105—1081. Недавно вблизи края фундаментального поглощения InSb также была измерена нелинейная оптическая восприимчивость второго порядка.
В противоположность к величина п довольно нечувствительна к вариациям концентрации примеси при длинах волн, больших чем край поглощения, и потому результаты различных измерений [85, 21] хорошо согласуются между собой. Приведенные в табл. 20 данные Mocca и др. [851 получены интерферометрическим методом. Неопределенность в значении п оценивается в dz0,5%. Зависимость п от температуры в этой области исследовал Кардона [58]. Эта зависимость оказалась более сложной, чем для других соединений Aii1Bv, поскольку число свободных носителей в InSb изменяется с температурой, так что величина (1 /п) dn/dT оказывается спектрально зависимой. Так как п fc, показатель- i'.i. iL. Оптические параметры ряда соединений
