Оптические свойства полупроводников - Уиллардон Р.
Скачать (прямая ссылка):
2 790 2,'707 2,621 2 521 2,409 2,287 3,234 2,151 2,029 3,182
3 133
Таблица 12
Показатель преломления п и коэффициент экетинкцци Tc для GaAs как функция длины волны 1K при 185J К
итерй-тура
6,31-10-3 (1.17-10-а 6.26.IO-3 6 89.IO-2 5,21-Kra 2,07-10"2 9 17. IO "3 3,43-10 а
1,86.10-3
1 06-Ю"3
7,37-10-4 5,03-10-4 2,88-10 4 2,01-10''1 1,41-10-4 8 89-IO"5 6 63-Ю"6
[39] [39] [39] |39] [39]
[39] [39] [39] [39] [39 [39 [39 [39 [39 [39] [39]
0,868 0,870 0,870 0,872 0.87/, 0,876 О 878 0,880 0,900 О 920 0,950
0 950 1,000 1,100 Ї 300
1 500 1 700
3,581
3 567 3,544 3,526 3,5(11 3,504 3,474 3 433 3 384 3,355 3,337
5 Ol-IO"5 3,83-10'5
3,46-10-6 3,22-Ю"5 3,05-IO-5 2,94-IO"6
Таблица 10
Показатель преломления п для GaAs как функции длины волны X. при 103° К [40|
)., IlK п '/.. .4 к П I к. MK п )., .VK Tl
0 845 0,850 0,855 и, г,8(1 3,578 3,570 0.860 0 870 0,88(1 3,562 3 549 3,538 0,9(10 1,000 1.100 3,519 3 455 3,415 1,200 1,400 1,600 3,387 3,351 3 329
Таблица 11
Коэффициент эь'стянкци« к для GaAs как функция длины полны 'к при 90° К [39]
0,820 0.822 0,824 О 826 0,828 0.830 0,832 0,834
6 23-10-2 G 75-Ю"2 5,90-10"2 1,55-10-2 4,96.10-3 1.44-Ю-з 7,95-10-4 5,08-10-4
0.836 0.838 0,8',0 0.842 О 844 0,846 0.848
2,81-10-1 1 90-10-4 1 16-Ю"4 8 52. W"5 (і 33.IO"6 5,36-IO"5 56- IO-5
1/2 3(1-1289 Таблица 12
Коэффициент экстинкции к для GaAs как функция длины волны X при 21° К |39|
A, MK
0,497 0,465 0,428 0,39'! 0,370 0.344 0,321 0,303 0,291 0,281 0,265 0,253
0,570 0,580 0,590 0,600 0,610 0.620 0,630 0,640 0.6,50 0,Ш) 0,670 0,680
0,245 0,235 0,225 0,219 0,208 0,201 О 194 0,'187 0,178 О 168 О] 146 0,137
0,690 0,700 0,710 0,720 0.730 0,740 0,750 0,760 О 770 0,780 О 790 0,800
Таблица 13
Коэффициент отражении R для GaAs как функция длины полны І,
0,006 0,010 0,013 0,014 О 015 О 015 0,011 0,014 0,020 О 032 0,053 О 077 О 104 О 131 О 151 0,175 0,208 0,265 0,365 0,443 0.460 0,419 0,418 0,438 0,510
Литература
[25-28 [25-28 [25-28 [2,5-28 [2,5-28 [25-28 125-28 [25-28 [25-28 [25-28 [23—28 [25—28 [25-28 [25-28 [25—28 [25—28 [25-28 [25—2 S [25—28 125-28 [25—28 [25-28 [25—28 [25-28 [25—28
A1 л*«
О 248 0,253 0,276 0,318 0,326 0,344 О 365 O/iOO 0,409 0,419 0,425 0.443 0,459 0.496 О 539 О'.590 0,653 0.729 O1827 1,00 2,00 3,00 4.00 5,00 6,00
0,605 0,598 0,494 0,404 О 402 О'408 О'425 0.466 О 465 О >68 0,484 0,461 0.436 0.402 0,373 О 350 О 335 0| 323 0.314 0.289 0,289
0 289
01 289 0,289 0.288
Лидера-тут
[25-28] [25-28] [25—28J (25—28] [25—28] [25—28] [25—28] 525—281 [25—281 [25—28] [25—28] [25—28] 125—28] [25—28] [25—28] 125—281 [2л—28] [25—28 [25—28] |47] [471 [47 [ [47] [471 [47]
7,00 8.00 9,00 10.00 11,00 12,00 13.00 14,00 15,00 15,78 16.66 17,64
18.75 20,00 21/,2 23.07 25,00 27.27 30,00 30,15 30,30 30,45 30,61
30.76 30.92
О 288 0,287 0,288 0,287 0,287 0,286 0,266 0,285 0,284 0,283 0,283 0,282 0,280 0,278 О 276 О', 272 0.266 0,256 0.230 0,228 0,225 0,223 0,220 0,217 0,214 Гл. JJ. Оптические параметры ряда соединений 467
Продолжение табл. 13
0,210 0,206 0,202
0 197
01 192 0,186 0.180 0,173 0,164 0,155 0,144 0,132 0,117 0,100 0,080
Литература
[471 (47J 147] [47] [47] Н7] [47J [47]
]47] [47] [47] [471 [47] [471 [47]
33 70 33,89 34,09
34.28 34,48 34,68 34,88 35,08
35.29 35,50 35,71 35,92 36,14 36,36 36 58
0,059 О 046 О 080 0,255 0,473 0,617 0,704 0,756 0,788 О 806 О 812 О 804 0,769 0,699 0,628
Литература
[471 [471 [47] [471 [47] [471 [47] [471 (471 [471 [47] Г47] |471 [47] [47]
36,81 37,03 37,26 37,50 37.73
37 97 38,21
38.46 38,71
38 96 39,21
39.47 39,73 40 OO
0,576 0,539 О 510 О 487 О 469 0,454 0,442 0,431 0,422 0,414 0,407 0,401 0,395 0,390
В заключение параграфа приведем результаты измерений температурной зависимости коэффициента преломления в области Л —20 мк, проведенных Кардоной [58] на тонких слоях интер-ферометрическим методом:
^^ = (4,5 + 0,2).10"5 ^atf"1 (6)
(температура — по шкале Цельсия).
§ 5, АНТИМОНИД ГАЛЛНЯ
Кардона 1?)] измерил отражение в области длин волн от 0,245 до 2,38 мк на механически полиромапном образце w-типа с концентрацией носителей IOls см'3. Хотя эта область недостаточно широка для того, чтобы можно било провести анализ Крамерса — Кронига, особенно с коротковолновой стороны, значения коэффициента отраясения приведены в табл. 15. Если в результате дальнейших измерений область длин волн расширится, то можно будет воспользоваться этими величинами и провести анализ крамерса — Кронига с целью получения оптических параметров.
Лукеш и Шмидт [60, 61] измерили коэффициент отражения в ограниченной диапазоне в ультрафиолетовой области, получив величины, прекрасно согласующиеся с данными Кардопьс. Несколько более низкие значения коэффициента отражения получили Тауц и Абрагам Г35].
В связи с инфракрасными исследованиями модели двойной зоны проводимости GaSh Веккер и др. [62] измерили собственный край поглощения чистых образцов р-типа, для которых козф-
