Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Уиллардон Р. -> "Оптические свойства полупроводников" -> 103

Оптические свойства полупроводников - Уиллардон Р.

Уиллардон Р. Оптические свойства полупроводников — Мир, 1970. — 488 c.
Скачать (прямая ссылка): opticheskiesvoystvapoluprovodnikov1970.djvu
Предыдущая << 1 .. 97 98 99 100 101 102 < 103 > 104 105 106 107 108 109 .. 165 >> Следующая


5. Nozieres P., P і n e s D., Phys. Rcv., 109, 762 (1958)- Suppl. Nuovfl Cimento, 9, 470 (1858).

6. P h і 11 і p s J. C., Tbc Fundamental Optical Spectra of Solids, New York. 1965 (имеется перевод: Дж. филлипс, Оптические спектры твердых тел, изд-во «Мир», 1968).

7. J а і п К. P., Phys. Rcv., 139, А544 (1965).

8. Dresselhaus G., Journ. Phya. Chem. Solids, 1. 14 (1956).

9. P е к а т S. I., Journ. Phys. Chem. Solids, 5 11 (1958).

10. E 11 і о t t R. J.. Phys. Bev.. 108, 1384 (1957).

11. Kohn W., Solid State Physic«, vol. 5. New York, 1957, p. 257.

12. Baldini 0.. Phy.*. Kev., 12«, 1562 (1962).

13. Knox R. S., Theory of ExiLons, New York, 1963 (имеется перевод: P. H о к с, Теорші укситонов, изд-во «Мир», 1966).

14. Hermaason J., Pbys. Rev. (1966). 312

Дж. филлипс

15. Cohen М. Н. Heine V., Phys. Kev-, 122 1821 (1961).

16. Ilaken II. Fortschr- Phys., 6, 271 (1958)'.

17. Toyoza wa Y., Progr. Theor. Phys., 20, 53 (1958).

18. T о у о ъ a W a Y. Phys. Chem. Solids, 25, 59 (1964).

19. Toyozawa Y.' Inst. Ior Solid Stale Physics, AH9 (Tokyo, 1964).

20. Van IIovc L., Phys. Rev. 89. 1189 (1953).

21. P h і 11 і p s J. C., Phys. Rev. 104 1263 (1956).

22. Larapert M. A. Phys. Rev., 97' 352 (1955).

23. Dalitz R. H.. Ann. Rev. Nuel. Sei. 13. 339 (1963).

24. M a r p 1 e D.T. P-Ehrenreich II., Phys. Rev. Lett.. 8, 87 (1967).

25. C a r d о л a M., в кпиге Proceedings International Conference on Semiconductors Paris, 1961, p. 181.

26. Harbek'с G.. Zs. I. Naturf., 19a 548 (1964).

27. P I1 і 1 1 і p s J. С. Phys. Rev. Lett.' 12 447 (1964).

28. Baldini G. Pbys. Rev., 136, A248 (1964): 137. A508 (1965).

29. M a 11 Ii e і s s L. F., Phys. Rev. 133. A1399 (1964).

30. Ph і П і р s J. C., Phys. Rov., 136 А1714 (1964).

31. W і gn о г Е. P., S е і L Z P., Solid State Physics, vol. 1, New York, 1955.

32. FowUr W. Phys. Rev.. 132, 1591 (1963).

33. Fischor F.' IIilsch R.. Zs. f. Phys. 158 553 (I960)- 160 914 (1960); Nachr. Akad. Wiss. Gettmgem 8 241 (1959).

34. P h і Il і p s J. (;. Phys. Rirv. 136. Al72l (1964).

35. Howland L. P'. Phys. Rev'., 109 1927 (1958).

36. P h і 1 1 і p s J. С. Phys. Rev., 13б! A1705 (1964).

37. E b у J. k. Tee g'a r d e n K.J. Dntton D. B., Phys. Rov., 116, 1099 (1959).

38. T a f t E. A. Phillipp H. R. Pliys. Cbem. Solids. 3 1 (1957).

39. IIopfield J.J. Worlock j. M., Pbys. Rev. 137 A1455 (1965).

40. Metzger P. H. Journ. Phys. Chem. Sol., 26. 1879 (19'65). 8

МАГНЕТООПТИЧЕСКИЕ ЭФФЕКТЫ В ТВЕРДЫХ ТЕЛАХ

Г. Дресселъхауа, М. Дресселъхауз *)

§ 1. ВВЕДЕНИЕ

Величины, измеряемые при оптических экспериментах с твердыми телами (мощность поглощаемого, отражаемого или проходящего излучения, вращение шюскости поляризации света), определяются решениями уравнений Максвелла с соответствующими граничными условиями. При этом для получения явных решений уравнений электромагнитного коля нужно знать такие параметры вещества, как комплексная удельная электропроводность о или комплексная диэлектрическая проницаемость е. Мы будем пользоваться комплексной электропроводностью, ибо она более подходит для анализа явлений в металлах.

Для теоретического определения этой величины нужно решить уравнение переноса. Taitoe уравнение содержит полевые члены и члены, учитывающие столкновения. При высоких частотах расчет электропроводности облегчается, поскольку с ростом частоты члены, учитывающие столкновения, становятся все менее важными и электропроводность а определяется структурой энергетических зон электронов твердого тела. Таким образом, любой эксперимент по измерению удельной электропроводности в оптическом диапазоне дает сведения о зонной структуре. В частности, эксперименты, проводимые в статических магнитных полях, чувствительны к весьма тонким деталям электронного спектра. Этому вопросу и посвящена наша статья.

При наложении магнитного поля в твердых телах возникают эффекты как резонансно [-о, так и нерезонансного характера. Резонансные эффекты, например циклотронный резонанс, эффект Шубпикова — Де-Гааза в оптической области и межзонпые переходы на уровни Ландау, связаны с квантованием электронных орбит в магнитном поле, тогда как нерезонансные эффекты, например магнетоплазмеяный эффект, связаны с изменением сопротивления в магнитном ноле. Нерезонансные эффекты позво-

*)G. Drcsselha и S and М. S. Dresselhau s, MIT Lincoln Laboratory, Lexington, Massachusetts. 314 ' Г. Дрессельхауя, М. Дресселъхауз

л я ют лишь качественно судить о микроскопических свойствах твердого тела. Резонансные же эффекты дают гораздо более детальную информацию и позволяют определить целый ряд параметров электронного спектра твердых тел. Зачастую резонансные эффекты дают даже слишком много детальной информации, так что интерпретация сложных энергетических спектров требует большой работы и глубокой интуиции.

Определение таких параметров зонной структуры, как ширина запрещенной зоны и компоненты тензора эффективной массы, по экспериментальным данным о резонансных эффектах становится возможным только тогда, когда построеп гамильтониан в приближении эффективной массы и найдены еро собственные значения в магнитпом ноле. Построение же гамильтониана в приближении эффективной массы производится на основе соображений симметрии. Энергетические зоны, полученные путем расчета, обычно оказываются недостаточно точными для предсказания топких деталей зонной структуры, которые проявляются в магнетоопти-ческих экспериментах, хотя такого рода расчетные данные несомненно полезпы для интерпретации, в особенности для опредедепин порядка расположения зон. Теория псев до потенциала достигла в последнее время значительного успеха в интерпретации результатов экспериментов, чувствительных к параметрам поверхности Ферми, таких, как эффекты Де-Гааза — Ван-Лльфепа, циклотронный резонанс, магнетопоглощепия звука и т. д. Оптические же эксперименты чувствительны к структуре энергетических уровней, удаленных на величипу порядка электрон-вольта от энергии Ферми. По этой причине теория псевдопотенциала, которая хорошо описывает лишь поверхность Ферми, оказывается недостаточной для предсказания всех особенностей, наблюдающихся в оптических экспериментах. Построению гамильтониана в приближении эффективной массы посвящен § 2. Такое построение позволяет получить закон дисперсии вблизи точек с высокой симметрией в зоне Бриллюэна. Кроме того, излагаются (к-р)-метод и метод сильной связи. В § 3 даются решения уравнений в приближении эффективпой массы в магнитном поло для нескольких простых случаев и рассматриваются особенности полученных уровней Ландау. В § 4 описываются некоторые магнетооптиче-ские эффекты в твердых телах. Б этом параграфе речі, идет лишь об экспериментах с простыми зонами. В § Г) показывается, как решения гамильтониана эффективной массы (в случае сложных зон) мощно применить нри анализе резонансных экспериментов. Особое внимание там обращается па возможность получения детальной информации о структуре энергетических зон из магнето-оптических экспериментов. Гл. 8. Магнетооптические эффекты, « твердых телах
Предыдущая << 1 .. 97 98 99 100 101 102 < 103 > 104 105 106 107 108 109 .. 165 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed