Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Тригг Дж. -> "Физика 20 века: ключевые эксперименты" -> 74

Физика 20 века: ключевые эксперименты - Тригг Дж.

Тригг Дж. Физика 20 века: ключевые эксперименты — М.: Мир, 1978. — 376 c.
Скачать (прямая ссылка): fizika20vekakluchevieeksperimenti1978.djvu
Предыдущая << 1 .. 68 69 70 71 72 73 < 74 > 75 76 77 78 79 80 .. 129 >> Следующая

217
испускания покоящимися л-мезонами. Поскольку л-мезо-ны распадаются
изотропно, р-мезоны поляризованы случайным образом относительно любого
магнитного поля, присутствующего в камере; при этом их прецессия будет
приводить к нарушению угловой корреляции. Поэтом^
-1 -0,5 0 +0,5 *1 -1 -0,5 0 *0,5 *1
Cos в Соз в xju
а <Г
Рис. 10.7. Угловое распределение электронов при распаде ц + в пузырьковой
камере Брукхейвенской национальной лаборатории (а) (прямая - наилучшая
линейная аппроксимация по методу наименьших квадратов [Phys. Rev., 105
(1957), стр. 1928, рис. 1]. Угловое распределение мюонов при распаде я+ в
эксперименте, проведенном в Брукхейвенской национальной лаборатории (б)
(прямая - наилучшая аппроксимация по методу наименьших квадратов: она
дает (1 + (0,043 ± 0,045) cos 0) [Phys. Rev., 105 (1957), стр. 1928, рис.
2].
камеру помещали в размагничивающую катушку, вследствие чего поле в камере
снижалось до величины не выше 0,25 Гс". По-видимому, трудоемкая работа по
просмотру снимков и измерению соответствующих событий выполнялась
обычными методами, поскольку в работе полностью отсутствуют какие-либо
упоминания о специальных методах и связанных с ними предосторожностях.
"На рис. [10.7, а] показано угловое распределение, полученное из
наблюдения 980 событий. Аналогичная зависимость углов между траекториями
частиц л-р,
218
представленная на рис. [10.7,6], согласуется с ожидаемой для этого типа
распада сферической симметрией. Вследствие того что длина пробега р-
мезонов (равная 1,1 см) мала по сравнению с размерами камеры, и ввиду
изотропии направлений движения р-мезонов маловероятно, чтобы погрешности,
возникающие при просмотре или измерении, существенно втияли на картину
распределения". Распределение вновь имело вид 1 - a cos 0, где а = 0,25 ±
0,045. Таким образом, было получено ёще одно подтверждение, хотя наличие
явления в известном смысле и не вызывало сомнений.
К рассказанному в этой главе можно добавить еще кое-что интересное. Ли и
Янг в своей первой работе по несохранению четности не упомянули об одном
следствии, наиболее легко поддающемся экспериментальной проверке, а
именно что электроны, возникающие при p-распаде, должны иметь продольную
поляризацию (здесь отсутствие инвариантности по отношению к отражению
вновь проявляется в наличии спирального движения) . Ли и Янг, однако,
рассмотрели эту возможность в начале 1957 г. в статье, содержащей теорию
р- и я - р - е-распадов'. Предположение Ли и Янга было проверено группой
ученых в Иллинойском университете, работавших под руководством Ханса
Фрауенфельдера. Результаты их исследования были опубликованы в The
Physical Review в мае 1957 г. Примерно два года спустя Ли Гродзенс из
Брукхейвенской национальной лаборатории в журнале Proceedings of the
National Academy of Sciences указал на то, что аналогичное исследование
уже было проведено почти тридцать лет назад: "В 1928 г. Р. Т. Кокс, С. Г.
Мак-Ильрайт и Б. Курельмейер провели исследование двойного рассеяния
бета-лучей, испускаемых радием. Результаты этой работы теперь можно
интерпретировать как доказательство нарушения четности в слабых
взаимодействиях".
Геометрия такого опыта показана на рис. 10.8. В части А изображена
ситуация для первоначально неполя-ризованного пучка. Обе мишени тонкие,
рассеяние на РСфвой из них приводит в основном к поляризации пучка,
1 Однако, решения исходной "проблемы т - 0" не было най-Вено, так как
новое предположение в основном касалось вопросов, Ьязанных со свойствами
нейтрино, \часгв>ющих в р- и ц-распадах, §Ь не имело отношения к пионным
схемам распадов частиц % и 0
219
тогда как вторая мишень служит анализатором. Возникающая поляризация
является поперечной и направлена так, что при втором рассеянии
интенсивность больше в положении источника 180°, чем в положении 0°,
тогда
А - , Тонкая мишень, непбляризобанныц оольшиег Ч паоантии пучвк о V и- -
V- I У 90" /с-,. /г. / / да"
"а+х О-х J / ' поляризованный рассеянный пучок ? Тонкая мишень, / дольше
Z \ анализируемый пцчок N+y> N.y / А-*. "п! детектор
Б Толстая мишещ о " маль/е Z проаольно-поляризо- ч банный рассеянный 00
/90° / 180*
пучок '1 ""/ 6 = <5+ к / л поперечно -поляризован- Ш270 ° ный рассеянный
пучок источник^ ^ Толстая \*х мишень, оольшиег^ I пг
анализируемый / пучок / N+r >N~y / пз
Рис. 10 8 Геометрия опыта для наблюдения двойного рассеяния (источник
поворачивается, детектор неподвижен).
А-для пучка, первоначально не поляризованного, В-для первоначально
продольно-поляризованного пучка [Proc, Nat. Acad, Set. \U. S.), 45
(1959), стр. 400,
рис. 1].
как при 90 и 270° интенсивности одинаковы. На части рисунка Б
представлена ситуация, когда пучок предварительно продольно поляризован
(на рисунке показан частный случай, когда спин и импульс ориентированы в
различных направлениях). Здесь вновь вторая рассеивающая мишень служит
анализатором; первое рассеяние происходит на толстой мишени, что приводит
Предыдущая << 1 .. 68 69 70 71 72 73 < 74 > 75 76 77 78 79 80 .. 129 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed