Световые приборы - Трембач В.В.
ISBN 5-06-001892-Х
Скачать (прямая ссылка):
11. Расчет второй и всех последующих зон. Для второй зоны
порядок расчета кривой силы света и ее профиля остается таким же и п. (> 10 выполняются так же, как и для первой зоны. Следу-
ет лишь дополнительно рассмотреть выбор Да2. Ввиду непрерывности зеркальной поверхности последний осевой луч предыдущей зоны должен являться первым для последующей зоны. Следовательно, угол ai есть начало разворота второй зоны Даг. Выбор сводится к выбору угла а2 (рис. 5.37), ориентирующего в пространстве последний осевой луч второй зоны. Зная углы аь а2 и фЬ фг, можно рассчитать второй граничный радиус-вектор г2 и зональную КСС. Далее оценивается значение Да2, Для чего КСС зоны суммируется с КСС первой зоны и фиксируется совпадение результирующей кривой с необходимой КСС отражателя. Если это совпадение удовлетворительно, то расчет второй зоны заканчивается.
Для лучшего заполнения необходимой кривой следует вести одновременно расчет не одной, а двух или трех зон, так как варьирование параметров Да или | трех зон дает большую точность совпадения суммарной кривой с заданной.
272
Для облегчения выбора Да зон рекомендуется параллельно с заполнением необходимой КСС строить функцию а(ф). Так как плавность поверхности отражателя г(ф) предполагает и плавность кривой а(ф), а ее углы наклона характеризуют степень концентрации светового потока зоной (см. рис. 5.9), то характер хода зависимости а(ф) предыдущих зон делает обоснованным выбор а(ф) для последующих зон.
На рис. 5.37, приведены набранная (1) и необходимая (2) кривые силы света зеркального широкоизлучающего светильника (U= =220 В, Рл = 500 Вт), а иа рис. 5.38 — профиль его отражателя. Из рис. 5.37 можно сделать вывод о трудности заполнения необходимой кривой при расчете отражателя с гладкой поверхностью, так как концентрация светового потока осуществляется уменьшением разворота осевых лучей зоны, в результате чего получаются расчетные пики и провалы в значениях силы света.
При расчете глубокоизлу-чающего зеркального светильника заполнение необходимой КСС можно провести стыкованием зональных кривых. Последовательность расчета в этом случае остается такой же, как в случае широкоизлучающего светильника. Заполнение (при выборе схемы А) начинается с обеспечения необходимого значения осевой силы света первой зоны (см. рис. 5.11) и далее необходимая КСС заполняется последовательно от малых углов к большим.
В случае тороидного СТ заполнение необходимой КСС стыкованием зональных кривых значительно затрудняется, так как зональные КСС при Да<2(? + Д?) имеют провал (см. рис. 5.28) и избежать пикообразность в расчетной КСС трудно. Кроме того, такое заполнение дает зеркальный отражатель очень критичный к производственным погрешностям.
Методика расчета зеркальных отражателен с волнистой поверхностью. Стремление получить плавное светораспределение зеркального светильника при тороидном теле накала лампы заставляет применять трапециевидные зональные кривые. При этом для всех зон можно выбирать одну и ту же схему хода падающих и отраженных лучей (например, схему А) и сделать каждую зону оптически независимой (см. рис. 5.13). При выборе волнистой поверхности отражателя заполнение ведется наложением зональных КСС, для чего применяются зоны с большими значениями Да.
Отличие в расчетах зеркального широкоизлучающего круглосимметричного отражателя с волнистой поверхностью и гладкого отражателя заключается
273
57,3 82.5 $5,8 107 115.5 т 1Щ7 135,9 т из 147 150
Х,нн
20tcrM S0 80 11 Ю 120 Ш \ 60
157,7 159,5 №1,3
Рис. 5.38. Профильная кривая отражателя широкоизлучающего светильника
только видом набора необходимой кривой силы света (рис. 5.39, кривая 1). Поэтому, сохранив описанную последовательность расчета, остановимся более подробно на особенности выбора Да первой, второй и всех последующих зон.
1. Выбор Даг Для первой зоны (ф=25—30°) отражателя. Пусть первая зона работает по схеме А (рис. 5.40). Первый луч зоны доЛжен совмещаться с началом необходимой кривой а'=13,4° (рис. 5.39, кривая 2). Учитывая значение |i + A|i = 7,60 (DK=39 мм, dcn=l,05 мм), определяем угол ао=21°. Далее следует выбрать Aat так, чтобы первая зональная кривая не выходила за пределы необходимой кривой силы света. Более того, на некотором участке выгодно не добрать заданные значения силы света, с тем чтобы на нем поместить вторую зональную кривую. В нашем случае Да, = 20°. Эткм самым определился угол аь дающий положение последнего осевого луча зоны (а1 = 41°), а также угол излучения зоны, равный 36°. Имея а0, ф0, ab q>, и г а, можно рассчитать Г\ (5.9) и ее радиус кривизны (5.12).
Рис. 5.39. Заполнение необходимой КСС ши- Рис. 5.40. Построение про-
рокоиглучателя при волнистой поверхности фильных кривых первой и вто-
отражателя рой зон
2. Выбор Да2 для второй зоны (<р=30—35°) отражателя. В пределах угла действия первой зоны (рис. 5.39) заданные значения силы света не обеспечены и, следовательно, вторая зона также должна работать в пределах этого же угла излучения. Поэтому знак разворота Да2 должен быть противоположным знаку Да, первой зоны. Таким образом, вторая зона будет работать по схеме Б. Величина Да2 не может быть произвольной. Она определяется тем значением угла а, для которого первая зональная кривая еще совпадает с необходимой кривой (а=19,4°). Имея в виду, что Для второй зоны получают угол а2=26,5°. Расчет гъ R2 производится по ги фь а, и ф2, а2. Нормали, ориентированные углами 6i и 62, пересекаясь вне отражателя, дают точку, определяющую радиус и центр кривизны второй зоны (рис. 5.40). Далее производится расчет второй зональной кривой, и принятая Да2 оценивается по совпадению суммарной кривой с необходимой кривой силы света.
