Световые приборы - Трембач В.В.
ISBN 5-06-001892-Х
Скачать (прямая ссылка):
К а 0 0,2 0,15 • 0,11 0,1 0,078 0,078 0
003(25°—а) 0,941 0,951 0,961 0,970 0,978 0,989 —
7 1 кд 1424 1079 799,7 733,8 583,6 501,3 0
254
В случае эллипсоидного СТ: ?=8°, ?п = 5° (см. рис. 5.17, а), (табл. 5.12).
Таблица 5.12
а, град 2 2,5 4,8 10 13,6 16,6 18
К а 0 0,350 0,478 0,;i.r)(i 0,244 0,144 0
cos (25°—а) — ОД) 0,038 0,%!> 0,980 0,989 —
/. , кд 0 2478 3392 2599 1809 1077 0
В случае тороидного СТ: ?i = 2°, ?2 = 3°, ?п = 4°, рис. 5.20), /а = 7565 Ка cos (25° —а) (табл. 5.13). All = 0,3° , А^--0,6° (см.
Таблиц а 5.13
а, град 7,7 8,3 10 11 12 13,0 13,6
К а 0 0,15 0,078 0,094 0,233 0,144 0
cos (25°—а) — 0,957 0,965 0,970 0,974 0,976 —
/а, кд 0 1085 569,4 689,7 1717 1063 0
Расчет КСС круглосимметричной зеркальной зоны при ?>!•
Для зон зеркального круглосимметричного отражателя, имеющих разворот осевых лучей больше меридионального углового размера ЭО (Аа>2|), площадь светлой части Аа рассчитывается по схеме, приведенной в гл. 3. Здесь будут более подробно изложены методы определения зависимостей числа светлых ячеек для светящих тел, наиболее часто применяющихся в зеркальных светильниках.
Общие свойства зональных кривых и их графоаналитический расчет. Прежде всего следует сказать, что для расчета сил света зеркальной зоны коэффициент заполнения определяется по формуле (3.44), для чего подсчитываются светлые ячейки, заключенные в ФОСТ для избранных направлений а. Угол 6а, определяющий значение coso,* для данного а, находится как средний угол из значений углов 6i и бг, ориентирующих нормали к крайним точкам светлой части в меридиональной плоскости. Последовательность расчетных операций при Да>2| в основном остается такой же, как и при Да=0. Изменяется только п. 6, со-
255
держанием которого будет теперь построение ФОСТ для выбранных направлений расчета значений силы света зоны. Данные расчета зональной кривой сводятся в таблицу, аналогичную табл. 5.2.
При ручном счете кривых силы света круглосимметричных зон зеркального отражателя, как правило, используется графический способ определения коэффициента заполнения. Сущность его заключается в графическом построении ФОСТ и в подсчете числа ячеек па области следов осевых лучей, перекрытых ФОСТ. Свойст-
для зоны зеркального отражателя, обладающей разворотом осевых лучей Аа>2|, характерны малая концентрация светового потока и достаточно хорошая (в отличие от первых двух случаев интервалов углов Да) его равномерность внутри угла действия при любых формах круглосимметричных светящих тел.
Рассмотрим более подробно формирование светлой части зоны, работающей по схемам А или Б, имеющей начало разворота a/—i> >5п и Аа>2|. В качестве примера возьмем наиболее сложное по форме светящее тело — тороидное. Как уже говорилось, след ЭО тороидного тела при ?>1 можно считать по форме правильным эллиптическим кольцом. Для суждения об изменении светлой части зоны и ее площади построим ФОСТ для характерных направлений (рис. 5.24). Зона начинает светить с направления ai = a,_i—(| + +Д|), которое касается ЭО точки М,_] меридиональной плоскости наблюдения (ФОСТ находится вне области следов осевых лучей). По мере увеличения углов а ФОСТ начинает заполнять область следов осевых лучей (а светлая часть — поверхность зоны) и для направления a2=a3--i она составит примерно половину полной ФОСТ. Это значит, что около половины изображения будет видна с этого направления. Для направления a3 = aj-i+(g+A|) зона впервые создает полное изображение, и площадь светлой части достигает максимального значения. Далее ФОСТ будет мало меняться по форме, что означает плавное уменьшение числа светлых ячеек
а, аг =Oj -I Oj а^аср а5 огй =ог,- a7
ва ФОСТ, зависимость их от формы светящего тела, местоположения области следов осевых лучей и направления а показаны для рассматриваемых светящих тел также в гл. 3. В настоящей главе внимание читателей обращается на свойства зональных кривых при ?;> 1 и на особенности их расчета для различных светящих тел.
Рис. 5.24. ФОСТ и зональная КСС при тороидпом СТ для Да>2(?+Д?) и а;_1>(| + Д?)
Кривые силы света зон, работающих по одной схеме хода осевых луче й. Следует отметить, что
25S
па и коэффициенты заполнения Ка, а также площади проекции светлой части и силы света зоны. Следовательно, в отличие от роста силы света зоны на участке углов а от <ц до аз (восходящая ветвь зональной кривой), начиная с угла аз, сила света будет медленно убывать и образуется пологая часть зональной кривой. Она будет продолжаться до направлении а;,=---а,— (? + А|), Для которого ФОСТ коснется края а, ОСОЛ (а, отображение нижнего края зоны фj). При увеличении угла наблюдения, пачииая с as, ФОСТ становится неполной, изображение как бы заслоняется нижним краем зоны и начинается резкое убывание //„, Ла н силы света 1а зоны. Эта убывающая ветвь зональной кривой продолжается вплоть до направления а7 = а,+(&+Л|), но коюрому светит одна точка Mj в меридиональной плоскости наблюдения. В итоге можно сказать, что при Да>2(|+Л|) светлая часть и сила света зоны изменяются достаточно плавно даже при таком сложном СТ, каким является тороидное тело.
