Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Трембач В.В. -> "Световые приборы " -> 86

Световые приборы - Трембач В.В.

Трембач В.В. Световые приборы — М.: Светотехника и источник света, 1990. — 463 c.
ISBN 5-06-001892-Х
Скачать (прямая ссылка): svetoviepribori1990.djvu
Предыдущая << 1 .. 80 81 82 83 84 85 < 86 > 87 88 89 90 91 92 .. 166 >> Следующая

ai}-
±tV ^(а2 + b!a) + $2u2
a a2
(?„ < acP < ?) A [(acc — ?) < a < ?n
< y/62-acp
(0 < dcp < 5n) Л [?a/ (l-a2p Ia2)< < a< (5 — acP)]
247
Продолжение табл. 5.9
Углы “ср Углы Р а Условия применения формул
180о (6п < аср < е) Л [0 < а < (е — асР)] v V (0 < аср < 5П) Л l/ “ср А 0 < а < $п |/ 1— V V (аср = 0) Д (0 < а < 5„)
О II ах 1 (6п < аср < 5) Д [а » (аср + 5)] V V (0 < аср < е„)Д [а > (аср + 5)] V V (аср>е)Д[а<(аср — ?)] V («ср= =0) А (а> 5)v (асР>5)а >(аСР + i)
Примечание. а2=(?2-^); b\= (а^р-а2)
Пусть имеется тело накала в виде спиральной нити, согнутой в кольцо. Геометрическим заместителем такого тела изберем тор диаметром DK и толщиной dcп- Угловые размеры тора можно найти (рис. 5.18, а, б):
tg5,=-------~к f tg5 ----f (5.33)
2+ DK sin <f 2rf — DK sin <p
tgE„ = A</2/y
Угловые размеры толщины тора
= arcs in [dcJ(2r<f, cos 5i + DK sin (tp ± $,)],
A$2=arcsin [dcn/2rf cos $2 — Ц< sin (<p + $2)], (5.34)
A$„ = arcsin(fl(c,I sin %J2DK).
Уравнения (5.33) и (5.34) показывают, что ЭО СТ—пустотелый эллиптический конус, а СЭО — эллиптическое кольцо неравномерной толщины (рис. 5.19).
Построение следа ЭО (рис. 5.19) тороидного тела следует вести от следа фиктивного осевого луча ОМ — О', откладывая от этой точки на прямой р два размера |ь ?2 (точки 0\ и 02) влево и от О' вправо при схемах А и Б (и, наоборот, при схемах В и Г). Далее на той же прямой откладывается размер Agi влево и вправо от точки 01 и также размер Л?2 от точки 02. На перпендикуляре (след перпендикулярной плоскости) к точке О' откладывается размер ?п и отточки Оп вверх и вниз размер А?п. Через полученные точки про-
248
водят два эллипса. Внутренний эллипс имеет малую —
AEi) + (Sz—Д'ё2)]/2 и большую |'п= (in—Ain) полуоси. Наружный эллипс имеет малую [(gj + Agi) + (|2 + Л|2)3/2 и большую ^ ~(in + Agn) полуоси. Центры 0„ и Оп указанных эллипсов лежат на прямой (3 (см. рис. 5.19). След фиктивного осевого луча О' в об-
Рис. 5.18. К расчету размеров ЭО то-роидного СТ
щем случае не совпадает с центрами эллипсов.
При схемах хода осевых лучен А и Б изображение дальнего края тора .tonoii соответствует первому максимуму площади ее светлой части, определяемой углом Pai для a = ai (рис. 5.20).
Изображение средней части тора для угла а2 сопровождается резким снижением площади свет-
Рис. 5.19. След ЭО тороидного СТ (кольцевого биспирального ТН)
лой части, так как она по ширине, как и в первом случае, равна ширине зоны, а по длине резко сокращается (pa2<pa).
Второй максимум площади светлой части зоны соответствует изображению ближнего (к точке М) края тора, причем для угла a длина изображений максимальна (раз>Ра,).
Для аналитического расчета углов при эллиптическом кольцевом СЭО форма последнего упрощается. При этом допускается равномерная толщина эллиптического кольца, равная 2Д? = 2Д?П, что позволяет производить аналитический расчет углов |За более просто.
Расчет КСС зеркальной зоны в случае 0,1 <?<1. Степень концентрации светового потока зоной оптического устройства в этом
249
случае характеризуется величиной разворота ее осевых лучей (0,2&<Да<2?).
Расчет Ка, по углу ра. Расчет светлой части зоны в указанном диапазоне изменения параметра ? наиболее сложен по сравнению с другими двумя диапазонами. Это объясняется тем, что область следов осевых лучей зоны в этом диапазоне всегда перекрывается только частью полной ФОСТ. Поэтому иногда функция «а(а) для указанного диапазона ? не находится, а определяется ра
исходя из следующих соображений.
В гл. III было показано, что при 0,1 <?<1 зону шири-1—- ной Дф с разворотом 0,2?-< <Aa<2g можно разделить на ряд малых зон с угловыми размерами Д'ф так, чтобы их развороты Да'<0,2?. При этом светлую часть каждой малой Рис. 5.20. Нахождение углов р при зоны можно характеризовать a>facp + ^i +A|i) графическим спосо- углами ра. Зная зависимость бом Ра (а) Для каждой малой зоны,
можно определить коэффициенты заполнения и рассчитать зональные кривые, суммирование которых дает кривую светораспределения полной зоны. Количество малых зон должно быть взято равным п' — Да/Да' и оно колеблется при Д'а=0,2| от двух до десяти. Значения углов а'ср для каждой малой зоны отличаются друг от друга на угол Да и рассчитываются по (3.55).
Рекомендуемый метод значительно увеличивает объем расчетных операций, однако при этом можно обходиться без графических построений ФОСТ, что дает возможность использовать ЭВМ для расчета зональных кривых силы света при 0,1<?<;1.
Анализ формул, определяющих функции pa(a), и условий их применения показывает, что расчет по ним значений ра бывает достаточно громоздким. Однако большое количество арифметических действий не имеет существенного значения для машинного счета, но условия применения требуют большего количества логических выражений.
Расчет Ki по ФОСТ. В случае ручного счета для сплошных светящих тел следует пользоваться более простым графическим определением коэффициента заполнения Ка с помощью построения ФОСТ и подсчета па, причем это построение иногда делается достаточно быстро (не нужно строить полную ФОСТ).
Предыдущая << 1 .. 80 81 82 83 84 85 < 86 > 87 88 89 90 91 92 .. 166 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed