Световые приборы - Трембач В.В.
ISBN 5-06-001892-Х
Скачать (прямая ссылка):
:о
чения габаритной яркости отсутствуют даже для многих специальных ламп накаливания (прожекторных и пр.).
Определение светораспределения некоторых световых приборов только по габаритной яркости источников оказывается недостаточным. Большое количество источников имеет светящие тела, яркость которых переменна по поверхности и неодинакова для разных направлений пространства. Причем неравномерность для некоторых направлений может быть такой, что усреднение яркости приведет к большим ошибкам, и пользоваться значением габаритной яркости нецелесообразно. Поэтому для таких светящих тел необходимо иметь характеристики, дающие распределение яркости как
LUt
0,80
0,27
0,32- Н О
- l\ 1 \ . j ^ 1 0,63 1
1 1
0,5 |\ 1 \ t ,0,98
0,18 ,
)',0 г/гст
0,80,4 0 ОЛ г/гс.
а)
0,2
0,4 0,6
S)
?/?с
Рис. 1.11. Распределение яркости Рис. 1.12. Кривые распределения яр-
лампы типа ДКсТ20000 для попе- кости ДНаТ400:
речного сечення а — по диаметру СТ; б — вдоль его оси
по поверхности, так и для различных направлений пространства, которые называются яркостными кривыми источников.
Кривые распределения яркости следует определять с помощью объективного яркомера, который перемещается в пространстве под различными углами к источнику и может измерить яркость любой точки поверхности светящего тела. Можно применить и другой метод, заключающийся в получении оптического изображения источника для различных направлений пространств. Помещая в разные точки этого изображения достаточно малый приемник, легко найти относительное распределение яркости и ее абсолютные значения.
Первый метод, несмотря на его громоздкость, наиболее точный, так как измерения яркости при этом можно вести на расстояниях, соответствующих размерам оптической части. Измерение же яркости точек поверхности СТ с помощью оптического изображения часто этому условию не удовлетворяет.
На рис. 1.11 дано распределение яркости по диаметру лампы ДКсТ20000. Эта кривая типична для объемного цилиндрического тела. Изтза прозрачности разряда яркость настолько неравномерна (рис. 1.11), что вряд ли целесообразно в этом случае пользо-
21
ваться габаритной яркостью. Такое усреднение снизило бы мак--симальное расчетное значение яркости почти в два раза по сравнению с фактическим ее значением.
На рис. 1.12 даны кривые распределения яркости в относительных единицах СТ лампы ДНаТ400, среднее значение ее яркости достигает 4—5 Мкд/м2 (табл. П.1.9). На рис. 1.13 приведены кривые распределения яркости лампы ДРЛ. Они даны в относительных единицах для направления а=90° (перпендикуляр-
Рис. 1.13. Кривыз распределения яркости лампы типа ДРЛ: а — поперек оси, б — вдоль оси (направление а*“90°)
ному оси). Кривые распределения приведены по большому диаметру (полуоси и) и вдоль оси лампы (полуоси q). Для других направлений кривые распределения яркости по поверхности лампы имеют другой характер (табл. П.1.7). Причиной неравномерного распределения яркости по поверхности ламп типа ДРЛ является просвечивание через люминофор разрядной горелки, неоднородность толщины слоя люминофора и его различная облученность.
§ 1.4. ХАРАКТЕРИСТИКИ СВЕТОТЕХНИЧЕСКИХ МАТЕРИАЛОВ
Классификация светотехнических материалов. Световые приборы изготовляются из материалов трех типов: светотехнических, электротехнических и конструкционных. Из светотехнических материалов выполняются светопреобразующие устройства, перераспределяющие поток в пространстве, снижающие яркость источни-
22
Пропускающие
сйет
пропускание
Диффузное
пропускание
Смешанное
пропускание
Рис. 1.14. Классификация светотехнических материалов
Непропускающие cffem
Напрабленное(зернальное) Напрабленно-рассеянное отражение отражение
Диффузное
отражение
Смешанное
отражение
ков* взмеюиощие спектральный состав излучения и его поляризацию. Электротехнические материалы применяются при изготовлении различных устройств, коммутирующих, стабилизирующих н подводящих электрический ток к источнику. Из конструкционных материалов изготовляется дШли свеёЬв&го прибора, предиаайа-ченные для крепления источника и светопреобразующего устройства, для установки и фокусировки прибора, для защиты источни-ка и оптических элементов от механических повреждений, от воздействия окружающей среды и других целей.
Светотехнические материалы делятся на две группы: пропускающие и непропускающие свет. Эти группы подразделяются на
ряд подгрупп по характеру распределения потока, пропущенного или отраженного материалом (рис.
1.14).
Светотехнические материалы характеризуются значениями оптических коэффициентов: отражения р, поглощения а, пропускания т, нормальным показателем преломления п0 для излучения с длиной волны А=589,3 нм и спектральным /и, продольной кривой рассеяния ie(e) светового потока, пропущенного или отраженного материалом. Продольная кривая (индикатриса) рассеяния светотехнических материалов — след пересечения фотометрического тела рассеяния (фотометрическое тело рассеяния ограничено поверхностью, являющейся геометрическим местом концов радиусов-векторов силы света или яркости) плоскостью, проходящей через нормаль и максимальный радиус-вектор силы света (рис. 1.14). Следует сказать, что фотометрические тела рассеяния для большинства материалов можно считать круглосимметричными относительно максимального радиус-вектора силы света отраженного пучка [8].
