Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Трембач В.В. -> "Световые приборы " -> 69

Световые приборы - Трембач В.В.

Трембач В.В. Световые приборы — М.: Светотехника и источник света, 1990. — 463 c.
ISBN 5-06-001892-Х
Скачать (прямая ссылка): svetoviepribori1990.djvu
Предыдущая << 1 .. 63 64 65 66 67 68 < 69 > 70 71 72 73 74 75 .. 166 >> Следующая

r=rT$CH/(cos?-f ^„sinip), (4.99)
J"=^CH/(cos<p—$CBsin<p). (4.100)
202
Так как расстояния V и I" отсчитываются от следа осевого луча (F), центр эллипса СЭО в этом случае не совпадает с этой точкой. Теперь его большая полуось 1= /2, малой осью может
быть принять размер In.
Точки одной и той же зоны ср будут иметь одинаковые по форме эллиптические СЭО, повернутые друг относительно друга на углы ч|). Их совокупность 30 будет являться кругом радиуса I. Следовательно, в случае работы параболоидного отражателя как концентратора солнечной энергии имеем (рис. -1.70, б) круглосимметричное 30, и методика определения свечлой часш отражателя для разных расстояний 1т от оптической оси в фокальной плоскости аналогична определению светлой части на бесконечно больших расстояниях.
Поделим поверхность параболоидного отражателя на зоны так, чтобы линейные размеры следов их ЭО на фокальной плоскости отличались не более чем на ±5% от размеров ЭО средней точки Мфср. Можно составить себе представление о светлой части отражателя, освещенного солнечными лучами, для точек, удаленных на разные расстояния 1т от фокуса.
Имея в виду 30 (рис. 4.70, б) и применяя обычное правило МЭО (видна светлой та точка отражателя, ЭО которой перекрывает или касается точки наблюдения, можно сказать, что для точек т, расположенных внутри круга радиуса /п, т. е. для 0^1т^ </п, все точки зоны видны светлыми. Для точек 1т>1а, например в горизонтальной плоскости (р = 90°), сначала погаснут точки меридиональной вертикальной плоскости Мш (^ = 0), а затем плоскостей, рядом с ней расположенных, т. е. светлая часть зоны будет стягиваться к горизонтальной плоскости (^ = 90°). Для 1т = 1 светит бесконечно узкая полоса, совпадающая с плоскостью наблюдения. При перемещении точки наблюдения в.других плоскостях р светлая часть повернется на этот же угол и ее середина совпадет со следом плоскости наблюдения.
Для того чтобы проследить изменения светлой части всего отражателя, можно сделать меридиональное сечение отражателя, разделенного на 4 зоны (рис. 4.71, а), и построить следы ЭО зон для данного сечения (рис. 4.71, б). Действительно, ввиду того что совокупность СЭО всех точек отражателя можно получить, вращая следы ЭО одной плоскости р = 0 на 360°, мы имеем случай круглой симметрии их расположения.
Пользуясь принципом взаимности, можно вместо одной точки наблюдения т взять их бесчисленное множество, лежащее на окружности радиуса 1т. Части дуг этой окружности (рис. 4.71, б), заключенные внутри СЭО, будут характеризовать углы — являющиеся мерой светлой части отражателя.
Изберем вертикальное направление на плоскости наблюдения (р=^ = 0). В пределах расстояний 0^lm^l2 — li, например расстояния 1т\, все окружности радиуса 1т от 0 до /2 лежат внутри всех
203
СЭО отражателя, следовательно, для этих точек его поверхность будет видна полностью светящей (рис. 4.72, а).
Окружность радиуса 13 вышла за пределы окружности СЭО I (центральной) зоны li, следовательно, точки поверхности этой зоны
Рис. 4.71. Сечение падающих и отраженных ЭО:
а — меридиональной плоскостью (Р~0); б — фокальной вертикальной плоскостью
погаснут, следующая за ней II зона будет иметь частичное свечение (определяемое некоторым углом р;), все остальные зоны будут видны светлыми. На рис. 4.72, б показана светлая часть отражателя для точки, удаленной от фокуса на расстояние Ц. Из рис. 4.71, б ви-
Рис. 4.72. Светлая часть поверхности солнечного концентра тора:
а — для расстояния б — для расстояния /^”/4
дим, что I и II зоны имеют СЭО внутри указанной окружности, следовательно, их [3;4=^4=0 и они на эту точку не светят. Зона III светит частично. Ее светлая часть примыкает к вертикальному направлению наблюдения и определяется углом 4(3(4=4\1>(4. Крайняя,
204
IV зона на точку будет светить полностью. Для 1т = 15 перестанет систить (/ и II зоны, а будут частично светить III и IV зоны и, наконец, для 1т — 16 вся поверхность отражателя станет темной. Интересно отметить, что по сравнению с параболоидным отражателем с источником света в фокусе, наблюдаемым с различных направлений, в солнечном концентраторе темная часть распространяется от центра к его краю при удалении точки наблюдения 1т от фокуса м фокальной плоскости, перпендикулярном оси.
В случае передвижения рабочей плоскости на расстояния, большие или меньшие фокусного расстояния (см. рис. 1.70, а), все приведенные выше рассуждения правомочны. Однако в этом случае следами осевых лучей (СОЛ) будет не точка /•’ фокуса отражателя, а окружность радиуса
/oi=(^oi-/T)tgy, (4.101)
где &01 — расстояние от вершины отражателя Ма плоскости Qb Ф —угловая координата, ориентирующая точку Мф.
При i?oi>Ap разность положительна и точка центра СОЛ будет находиться в противоположной полуплоскости относительно АТФ, при S701 <Г/^ф указанная точка будет лежать в одной полуплоскости. Так как центры СЭО теперь будут лежать на окружности радиуса hu то зональное отображение примет вид, характерный для аберрационного отражателя (см. рис. 4.14). Учет аберрации параболоид-ного солнечного концентратора легко решается с помощью уравнения, подобного (4.101),
Предыдущая << 1 .. 63 64 65 66 67 68 < 69 > 70 71 72 73 74 75 .. 166 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed