Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Трембач В.В. -> "Световые приборы " -> 27

Световые приборы - Трембач В.В.

Трембач В.В. Световые приборы — М.: Светотехника и источник света, 1990. — 463 c.
ISBN 5-06-001892-Х
Скачать (прямая ссылка): svetoviepribori1990.djvu
Предыдущая << 1 .. 21 22 23 24 25 26 < 27 > 28 29 30 31 32 33 .. 166 >> Следующая

10 11 12 13 14 15 16 17 18
Ftg-l; с/п; П-*-*4; 2; -г-; П—»-jc3; /‘sin; с/п; F АВТ
Ваод цаииых
40jc-^ni; 20дг-*П2; ИОдг-^ПЗ; 2лг—П4.
Пуск программы Сх в/о с/п.
Результат расчета ? = 3,34°, ?„ = 0,52°.
Программа для кольцевого СТ: Dk=40mm, <р=40°, л=110мм, dcn = = 2 мм
00 01 02 03 04 05 06 07 08 09
FПРГ; В f ; П-**1; F cos ; П-*-лг2; x; д:-*-П5; П-*хЗ; 2 ; х;
10 11 12 13 14 15 16 17 18 19
П-*-д:1; F sin; П-*д:2; X; + ; д:-*-П6 ; П- -кгЗ; П->-д:6; “ } /tg-l;
20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30
^->П7; с/n; П- -»-jc3 ; 5 !; x; П->*1; / 1 sin; П-*-д:2 ; X; “ t д:-+-П8;
31 32 33 34 35 36 37 38 39 40
П-*-д:5; * П-*-.г8; -ь; F tg-l ; д:-*-П9; c/n; П-*-д:2 2-» *» * » П-*-д:3;
41 42 43 44 45 46 47 48 49 50
~ f F tg-l; x-t-Ua) c/n; П -+xa; /sin; П-*-х0; X; П-**2 !; +;
51 52 53 54 55 56 57 53 59 6С I 61
F tg-i; c/n; П -дгО; П -*-xl\ Fcos; X; П-*. *6; +; /sin ; х-*-\ с/п;
62 63 64 65 66 67 68 69 70
П-*-д:0 ; П->-д:9 ; F cos; X; П-*-д:8; ; p sin-1; • х-*-П с с/п; F АВТ
Ввод даииых d— 2д--*-П0; tp — 40jc—»-ПI; DK — 40д:->-П2; — 110л:->-ПЗ.
Результат расчета 5i—7,2°; $2 = 8,96°; ?п = 10,3°; Д$1 = 0,460; Д$2 = = 0,583; Д$п =0,51°
Примеры расчета размеров ЭО преломляющего элемента. Параметры: 0 = = 45°, <p=ii = 40°, я = 1,52, г=110 мм, Дл=0,01. Форма и размеры СТ те же, что и в примере зеркального элемента.
Определение коэффициентов V и At'm-'
/Jarcsin (sin /j/л) я arc sin 0,4229, /iw25°; 12 = 6 —1[ zs 20°;
76
l'2 = arc sin (л sin /j) = arc sin (1,52 sin 20°), l’2 =» 31,3е; cos 40° cos 20°
V =
cos 25° cos 31,3° sin 40“-0,01
cos 25° cos 31,3
0,9302;
« 0,009134, Д/'2л = 0,009134.
Шаровое СТ
U=0,009134/0,091 = 0,1004;
V + U=0,9302 +0,1004 = 1,0306; 6=5,2-1,0306 « 5,36°, In=5,2е
Дисковое СТ
U=0,009134/0,07= 0,1305;
V+?/= 1,0607;
6=4,0-1,0607=4,25°; 6=5,2°.
Цилиндрическое СТ
?/=0,009134/0,059 = 0,1548; V+U= 1,085;
6=3,33-1,085=3,613°; 6п=0,5°.
Кольцевое СТ (для упрощения расчета считаем, что Д61с=Д62с=Д6сп= -Дбс;
6i = 6ciV=6,51°; 62=120^=8,37°; 6п = 6сп = Ю,15°;
U = 0,009134/0,009 = i ,015; V+U= 1,9451;
AS = Agc (V -1-Ю = 0,5167-1,9451 я 1,005°.
Световой поток и яркость лучей ЭО. При расчете размеров и формы ЭО оно рассматривалось как пучок геометрических лучей, опирающихся на точку поверхности ОУ. Такое рассмотрение ЭО имеет определенные преимущества при определении геометрических параметров ЭО, а также светлой части ОУ. При рассмотрении же энергетических соотношений необходимо воспользовать-
77
ся другим представлением ЭО как конического пучка физических (световых) лучей, являющихся носителями светового потока и обладающих определенной яркостью.
Световой поток падающих ЭО. Освещенность элемента dAi от некоторого участка с1Л2 поверхности шарового источника с яркостью LCT (рис. 3.13):
йЕ МЛЬсо,/, [(cos(fi +/;) + cos(*\-i[)]. (3.19)
Световой поток, падающий от участка d/h на dЛl
d2® = d?' (1Л1=/.сс1Л2соз г2 cos ix cos i[ d(3.20)
А. А. Гершун предложил рассматривать выражение (3.20) в виде произведения яркости светового луча на меру множества геометрических лучей d20=LCTd2N, а Н. А. Карякин [2] развил это толкование, представив d2N двумя подмножествами
&NX =dA cos ix\ dvV2 = dЛ2cos i2cosi[!%2. (3.21)
Таким образом, световой поток d2Q>=LCTdN\dN2, падающий от dЛ2 на dЛх, считается заключенным в конические пучки лучей, вершины которых лежат на точках элемента dЛi, а основания — на излучающем участке dЛ2. Мерой dN2 числа лучей в этих пучках, как следует из (3.21), является проекция телесного угла dcoпp=dЛ2 cos i2 cos i\'/3?2 на осевое направление ОМ источника (проектирующий множитель costV). Мерой dNx (3.21) числа таких конических пучков лучей от dЛ2, умещающихся на элементе dЛ 1, будет проекция последнего на плоскость, перпендикулярную осевому направлению ОМ (см. рис. 3.13).
При светящем теле конических размеров мерой числа лучей, падающих в точку М, будет
ДГ2=| AMz°*t2 cos/; = J dco„p=%pcT, (3.22)
Аг “,rP
где сопрст — проекция телесного угла*, опирающегося на СТ.
Если взять отражающую поверхность конечных размеров А\, то число пучков лучей светящего тела (число ЭО), падающих на эту поверхность,
Nx = Г dЛ1cosг1. (3.23)
Таким образом, световой поток, упавший от источника Л2 на поверхность Ах, можно найти, проинтегрировав (3.20):
* Проекция телесного угла может быть найдена как площадь проекции единичной сферы, вырезаемой этим углом, иа плоскость, перпендикулярную данному направлению.
78
(3.24)
Выражение (3.24) было названо уравнением световых потоков ЭО.
Рассуждения, приведенные для падающих ЭО, справедливы для множества лучей, отраженных участком зеркальной поверхности (Ыь Отраженные лучи можно объединить в соответствующие конические пучки лучей (см. рис. 3.13). Если рассматривать эту картину для всего источника, то можно утверждать, что в отраженном свете мерой числа ЭО будет Nb а мерой числа лучей в ЭО является N2 (в теории светового поля N2 определяется проекцией вектора телесного угла в случае //=0, т. е. его модулем). Освещенность иногда находится как произведение яркости лучей на телесный угол. Это справедливо только для бесконечно малого телесного угла dco, численно равного его проекции dconp-Конечные значения телесного угла и его проекции не равны друг
Предыдущая << 1 .. 21 22 23 24 25 26 < 27 > 28 29 30 31 32 33 .. 166 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed