Световые приборы - Трембач В.В.
ISBN 5-06-001892-Х
Скачать (прямая ссылка):
Экваториальное сечение фотометрического тела характеризует распределение силы света по направлениям, составляющим с осью прибора постоянный угол а=90°. Поэтому след этого сечения является кривой, выражающей зависимость /(р) при а= =const = 90°. Такие сечения применяются для характеристики светильника, имеющих угол излучения аИа>90°.
При сечении фотометрического тела конической поверхностью с углом раствора а образуется след — кривая силы света, выра-.жающая зависимость /(р) при a=const. Эта кривая не лежит в одной плоскости (рис. 2.12, а). Поэтому для изображения такой кривой в полярной системе координат /, р каждый радиус-вектор силы света, лежащий на конической поверхности, откладывают в линейном масштабе на экваториальной плоскости под тем же углом р, по направлению которого распространяется изображаемая сила света (рис. 2.12, б). Соединив концы радиусов-векторов силы света, получают искомую /(р). Такие кривые силы света, как и экваториальные, строят для симметричных и несимметричных приборов, для круглосимметричных они имеют форму окружности.
Зависимости 1(a) и /(р) строятся в полярных и прямоугольных системах координат. Первая система координат применяется при больших углах излучения СП, в основном для светильников,
Iff
Рис. 2.12. Построение КСС 1($) при a=const
Рис. 2.13. КСС прожектора с параболоидным зеркальным отражателем и дугой высокой интенсивности
42
вторая — при малых углах излучения, в основном для прожекторных приборов.
Круглосимметричные СП характеризуются одной меридиональной КСС; симметричные — семейством КСС, число которых в зависимости от степени симметрии может быть различным: с двумя плоскостями симметрии — 9 кривых, с одной плоскостью сим-Йетрии—18 кривых; и, наконец, несимметричные — 36 кривых (при Др = 10°). Как симметричные, так и несимметричные СП mo-
ot, град
Рис. 2.14. КСС некруглоснмметрнчного Рис. 2.15. Кривые равных значений зеркального светильника тнпа кососвет снлы света в полярной системе коор-
динат а, р для светильника с двумя плоскостями симметрии
гут характеризоваться только двумя КСС: /(р) для a=const и 1(a) для плоскости (p = const) расположения максимальной силы света. На рис. 2.13 изображена меридиональная КСС круглосимметричного прожекторного прибора с параболоидным отражателем, диаметр которого .0=1,5 м, и лампой с дугой высокой интенсивности, сила тока которой равна 150 А. Сила света по направлению оптической оси этого прибора равна примерно 850Х ХЮ® кд, а плоский угол излучения отражателя в одну сторону от оптической оси равен 45'.
На рис. 2.14 изображено семейство КСС в полярных координатах I, а симметричного светильника типа кососвет с одной плоскостью симметрии для 5 меридиональных плоскостей с углом раскрытия Ар=45°.
43
Характеристика распределения силы света семейством меридиональных кривых не всегда рациональна, особенно при большом их числе. Более наглядной и менее громоздкой является характеристика в виде кривых равных значений силы света. Эти кривые обычно изображаются в полярной системе координат а, р внешнего пространства (рис. 2.15). Так как каждое направление полупространства (первое а = 0—90°, второе а=90—180°) на этом графике обозначается точкой (а, р), то, измерив силу света по данному направлению, значение ее приписывается соответствующей точке. В случае малых значений углов а, р (прожекторные приборы) может быть применен график прямоугольных координат а, р.
люминесцентного светильника
0,05 0,1 0.15 0,2 0,25 0,5 I, м
Рис. 2.17. Пространственные кривые равных значений горизонтальной освещенности E(l, h) для |$=0
Характеристику распределения силы света с помощью сечения некруглосимметричного фотометрического тела двумя плоскостями можно показать на примере светильника с трубчатыми люминесцентными лампами (рис. 2.16).
Освещенность (облученность) и ее распределение по поверхности объекта. Представление о распределении освещенности могут дать тела, поверхности которых являются геометрическим местом точек (ГМТ) одинаковых ее значений. Они являются телами равных значений освещенности элементарных площадок, помещенных в различные точки пространства и одинаково ориентированных в нем (например, горизонтальных).
Сечение тел равных значений освещенности меридиональной (рис. 2.17) плоскостью дает следы в виде пространственных кривых равных освещенностей точек, соответствующих переменным значениям расстояний Ли/ при постоянном угле р. Практическо-
44
му построению таких кривых предшествует измерение или расчет однотипной (например, горизонтальной) освещенности точек, лежащих в меридиональной плоскости. Круглосимметричные приборы могут характеризоваться пространственными кривыми равных значений освещенности, построенными для одной плоскости (рис. 2.17), так как аналогичные кривые для других продольных плоскостей идентичны. Для некруглосимметричных приборов указанные кривые нужно строить для нескольких меридиональных плоскостей, ориентируемых углами р.
Сечение экваториальной плоскостью также дает кривые равных значений освещенности. Они характеризуют распределение освещенности не в пространстве, а лишь в плоскости, удаленной от светильника на определенное расстояние h.
