Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Трембач В.В. -> "Световые приборы " -> 122

Световые приборы - Трембач В.В.

Трембач В.В. Световые приборы — М.: Светотехника и источник света, 1990. — 463 c.
ISBN 5-06-001892-Х
Скачать (прямая ссылка): svetoviepribori1990.djvu
Предыдущая << 1 .. 116 117 118 119 120 121 < 122 > 123 124 125 126 127 128 .. 166 >> Следующая

Зональные кривые и суммарная КСС цилиндрической линзы с нитевым источником рассчитываются так же, как и с прямоугольным светящим телом вследствие одинаковости форм следов их ЭО.
§ 6.3. РАСЧЕТ ЦИЛИНДРИЧЕСКИХ ЛИНЗОВЫХ РАССЕИВАТЕЛЕИ
Общие сведения о цилиндрических рассеивателях. В тех случаях, когда необходимо иметь несимметричный, значительно развернутый в одной плоскости световой пучок, но невозможно для этого использовать параболоцнлиидри-ческий отражатель нлн цилиндрическую френелевскую лннзу, нужно применять прожекторный прибор с обычным параболоидным отражателем. Однако в нем необходимо иметь дополнительное оптическое устройство, рассеивающее световой поток в заданной меридиональной плоскости. Несамметричность пучка па-раболондного отражателя достигается применением некруглоенмметричных СТ (например, прямоугольного) или несимметричным расположением круглосимметричных (цилиндра поперек оптической оси), но получаемая при этом степень несимметрии обычно быраег меньше заданной.
Назначение линзовых рассеивателей. В прожекторном приборе с параболоидным зеркальным отражателем световой пучок с сильно отличающимися углами излучения в двух взаимно перпендикулярных меридиональных плоскостях можно получить с помощью оптического устройства, называемого линзовым рассеивателем.
Линзовые рассеиватели чаще всего имеют цилиндрическую форму. При этом в сеченин главной меридиональной плоскостью (например, горизонталь ной) рассеиватель имеет направляющие кривые (отрезок окружности с ради усом кривизны R), в сечении другой главной плоскостью (вертикальной) образующие дают плоскопараллельнын слой. Поэтому первое сечение называется профильным. Радиус кривизны элемента цилиндрического рассеивателя зависит от заданного угла излучения рзд в этой плоскости. Цилиндрические рассеиватели для прожекторов большего диаметра 0,35 м состоят из отдельных плосковыпуклых цилиндрических лниз с прямым внутренним несущим слоем (рис. 6.29, а). Прожекторные приборы малого Диаметра, например лампы-фары, имеют рассеиватели со сплошным криволинейным наружным несущим слоем, на котором отпрессованы цилиндрические элементы определенного радиуса крнвнзиы (рис. 6.29, б). У таких рассеивателей первая преломляющая поверхность может состоять нз элементов, имеющих профиль выпуклый (с положительной кривизной), вогнутый (с отрицательной) н волнообразный (с чередующимися знаками кривизны).
Плосковыпуклые преломляющие элементы в профильном сечеини имеют форму сегмента радиуса примыкающего к прямоугольнику, соответствующему несущему слою (рис. 6.29, а). Ширина а, толщина несущего слоя th а также радиус кривизны R линзы выбираются исходя нз оптических н конструктивных соображений. Действие цилиндрической линзы заключается в том. что падающий на нее световой пучок разворачивается в плоскости профильно-
342
го сечения. Сечение линзы плоскостью, перпендикулярной профильной, образует плоскопараллельный срез. Поэтому в этой плоскости (продольной) направление падающего пучка линза почти не меняет. Это дает возможность получить прожекторный прибор с углом излучения 2—3° в продольной плоскости, а в профильной — до 35° в одну сторону.
Рис. 6.29. Профильное сечение цилиндрического рассеивателя:
о — с плосковыпуклыми отдельными элементами; б — с двояковыпуклыми элементами
Световое отверстие параболоидного отражателя, перекрытого рядом цилиндрических линз (рис. 6.30, а, б), имеет вид показанный на рис. 6.30, в. Каждая линза с направления оптической оси имеет светлую часть в виде прямоугольника, ширина которого значительно меньше ширины линзы, а высота равиа хорде участка отражателя, который перекрывается линзой. При боковом сме-
Рис. 6.30. Параболоидный отражатель с рассеивателем, набранным из цилиндрических линз:
а—горизонтальное (профильное) сечение; б — вертикальное сечение; в — светлая часть линз
тении р от оптической оси в профильной плоскости светящие прямоугольники перемещаются от центра к краю линзы. При дальнейшем увеличении угла (5 светлая часть, достигнув края линзы, начинает сокращаться по ширине, что пызывает резкий спад в кривой силы света.
Действие цилиндрической линзы на пучок параллель-пых лучей. Определим действие цилиндрической линзы [2] сначала на пу-
343
чок лучей, падающих перпендикулярно ее плоской поверхности (рис. 6.31) Этот параллельный пучок после прохождения в профильной плоскости превра тится в пучок расходящихся лучей, а в продольной плоскости он останется неизменным. Вследствие такого действия линзы плотность светового потока в прошедшем пучке изменится по сравнению с падающим. Определим закон распределения плотности потока внутри двугранных углов dp, образованных от клоненными линзой лучами, упавшими нормально на ее плоскую грань, а на
цилиндрическую под углом i2 на участке da= =J?cos6d6. При этом считаем, что распределение плотности потока в падающем параллельном пучке равномерное. Если на плоской грани создается освещенность Е, то поток, падающий на участок da линзы при ее единичной длине,
dФ—Eda, d<S— ER cos ЪаЪ
или, принимая R—l, получим
Предыдущая << 1 .. 116 117 118 119 120 121 < 122 > 123 124 125 126 127 128 .. 166 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed