Световые приборы - Трембач В.В.
ISBN 5-06-001892-Х
Скачать (прямая ссылка):
АГр=1 —tgp/tgp2. (5.79)
При расчете экранировки ЛЛ следует определить углы (Зл по значению /i0, совпадающему с главной экваториальной плоскостью (проходящей через ось лампы). В этом случае рЛ1 = 0, а рЛ2 = arctg {S'л/ho) и выражение коэффициента ее экранировки краем торца аналогично (5.79):
= 1 — tg Рл/tg рл2. (5.80)
Выражения (5.79) и (5.80) справедливы для любого типа ламп, если для них выполняется условие S^=S о.
Отмеченная особенность делает несправедливым утверждение, что зеркальный люминесцентный светильник в экваториальной (продольной) плоскости имеет косинусную КСС. Это утверждение может быть принято только по отношению самой ЛЛ, если считать ее яркость постоянной по различным направлениям p(^Gie=cos р). Сила света в экваториальной плоскости люминесцентного светильника определяется формулой аналогично (4.78):
¦^свР I а.=*оК Р ^лтах^л(0.81) ИЛИ
¦^свР (/а^р^о/Ср ~|“-^лтах^Ртлр) COS
Третьей особенностью люминесцентных светильников следует считать их многоламповость. Это объясняется малой мощностью
и, следовательно, малым световым потоком единичной лампы (например, наибольшая мощность стандартной ЛЛ Р=80 Вт, Фл = = 5400 лм, /шах»540 кд). Поэтому обычно люминесцентные светильники имеют три, четыре лампы.
При этом расчет зеркального цилиндрического светильника с несколькими лампами, определение функции*а(ср) следует делать для осевой линии отражателя, являющейся как бы его световым центром в профильной плоскости, или для оси средней лампы, если она совпадает с осью отражателя. Задаваясь Да (формой зоны отражателя), для каждой лампы определяют ее развороты осевых лучей Даь Да2 и уже затем рассчитывают зональную кривую каждой лампы. Суммируя КСС от каждой лампы, получают зональную КСС отражателя. Заполнение необходимой КСС /а(а) зональными ведется обычными способами. Однако это заполнение усложняется тем, что, задавшись Да, величины Даь Даг уже не могут варьироваться.
Расчеты и практика приборостроения показали, что для получения больших значений Ку и лучшего качества заполнения необходимых кривых целесообразно в многоламповых зеркальных
303
светильниках применять многоэлементные отражатели, чтобы каждая лампа работала со своим элементом.
Четвертой особенностью люминесцентного светильника является различие защитных углов в меридиональной (поперечной) у и экваториальной (продольной) у' плоскостях. Так как в той и другой плоскостях защитные углы должны быть не менее нормируемых, то вследствие большой длины ЛЛ в продольной плоскости обеспечение необходимых значений у'=у достигается специальными устройствами. В зеркальном светильнике таким устройством, обеспечивающим необходимый угол, например у'=30°, является зеркальная решетка, состоящая из продольных (конструктивных) и поперечных экранирующих планок.
На рис. 5.66 показана решетка, поперечный экранирующий элемент которой имеет параболическую клиновидную форму [4]. Этот элемент рассчитывается так, чтобы лучи лампы, падающие на его поверхность от участков, светящих под большими углами к ее нормали (за пределами защитного угла), после отражения составляли угол не меньше защитного угла у'. Профильная парабола клина имеет фокус, совпадающий с точкой вершины соседнего клина, а фокусное расстояние (/ — a),/cos (arctg й/21).
Особенности расчета светильников с нитевидными СТ. Все сказанное выше применимо и к светильникам с нитевидными источниками (2?л/^>30). Однако для ламп типа ДКсТ (Рл>10 кВт) и типа КГ (Рл>1000 Вт) применение гладкой поверхности отражателя нерационально, так как практически невозможно совместить нитевидное СТ (у ламп типа ДКсТ — светящийся шнур, имеющий искривления) с осевой линией отражателя.
Следствием этого возможны расфокусировки и произвольные изменения КСС светильников. Для получения стабильных светотехнических характеристик светильников с нитевидными источниками света необходимо увеличить диаметр светящего тела путем матировки баллона лампы либо применять легко рассеивающую поверхность отражателя. Однако последний способ уменьшает полезно используемый световой поток светильника. Практика расчета светильников с нитевидными СТ показала, что наиболее эффективным путем, дающим устойчивые и плавные КСС, является применение пластинчатых отражателей (см. гл. 4). Так как для пластинчатого светильника лишь часть остова отражателя может быть параболоцилиндрической, то следует найти методику рас-
Рис. 5.66. Зеркальная экранирующая решетка люминесцентного светильника
304
чета местоположения пластин, работающих по разным направлениям пространства.
Такой расчет можно сделать с помощью уравнения (5.9), применив для рассчитываемых зон (пластин) равенство углов Да и Лф. Набирая зональными трапециевидными КСС (рис. 5.6]), можно для каждой пластины выбрать значение угла аСр, соответствующее углу фср, и рассчитать угол йср= (фср+аср)/2. Это позволит определить полярные координаты крайних точек пластины (длина которой равна длине лампы) в меридиональной плоскости фу-i, г/_ь ф/, г-j. Переходя от полярных к прямоугольным координатам, легко найти ширину пластины b ^ КХ2-\-КZ'1, где AX=Xj—Х,--1, AZ=Zj—Zj-\. Количество пластин, работающих по направлению максимума силы света, определяется ее значением. Например, при Ку=6 число пластин, работающих по направлению атах, равно примерно 8.
