Световые приборы - Трембач В.В.
ISBN 5-06-001892-Х
Скачать (прямая ссылка):
5. Расчет КСС отражателя экваториальной плоскости. Расчет зональных КСС /(р) в экваториальной плоскости а=0 делается после определения профильной кривой г(ф). Для каждой зоны определяется /гф (высота торца в сечении плоскостью, параллельной главной экваториальной плоскости, рис. 5.64, а), по формулам (см. гл. 3) рассчитываются углы Pi, рг (рис. 5.64, б) и зональные КСС /Р(р). Суммирование этих кривых дает КСС всего отражателя в экваториальной плоскости.
6. Расчет КСС светильника. Он делается для двух плоскостей-— меридиональной и экваториальной. Меридиональная КСС
(5.71) светильника получается сложением КСС отражателя 1а(а) с постоянными значениями /Ла = /лтах силы света лампы, а в зоне экранировки — со значениями KJл шах- В экваториальной плоскости КСС светильника рассчитывается по формуле
Рис. 5.64 К расчету А цилиндрического зеркального отражателя
(5.75)
300
где /лр=/лтахЯлДтр — сила света лампы по направлению угла р с учетом ее экранировки торцами (/Стр); /те— сила света от изображения лампы, создаваемого торцами отражателя.
Проверкой правильности расчета будут одинаковые значения силы света 1сва=о и /<-Вр=--о, так как 'это сила света светильника по одному и тому же направлению, ориентируемому углами р = 0, а=0.
7. Расчет КПД светильника. Световой поток светильника Фсв рассчитывается по двум КСС. Поэтому делается допущение о том, что во всех экваториальных плоскостях отражателя законы изменения силы света /р((}) подобны КСС в главной экваториальной плоскости а=0. Максимальные силы света в каждой экваториальной плоскости определяются из кривой /«(а) для угла а, ориентируемого прямой, являющейся следом этой меридиональной плоскости.
Для расчета светового потока обычно берут двугранный угол Да=а;—а/-ь экваториальную КСС /р (р), лежащую в плоскости аСр= (ctj—a./_j)/2. Значение /е=о=/аер берется по кривой /а(а) для угла aepj (рис.5.65).
Далее считается, что кривая /Р(р) образует круглосимметричное фотометрическое тело (с осью, совпадающей с осью лампы и отражателя). При этом легко рассчитать световой поток внутри двугранного угла Да (рис. 5.65).:
sin (5,7б)
360
В формуле (5.76) взят коэффициент 2, так как КСС отражателя раполагается в двух квадрантах углов р. Если сделать расчеты Дф для всех двугранных углов, заполняющих угол излучения аИз(л = аИз/Да), и учесть, что они расположены справа и слева от плоскости а = 0, то искомый световой поток цилиндрического светильника
Фсв='ж 2/p2lt(sin sin
Рис. 5.65. К расчету светового потока Фсв светильника с цилиндрическим отражателем
и окончательно
фсВ = ^2^ + ф*л. (5.77)
301
где Фал — световой поток, излучаемый лампой через световое отверстие.
В формуле (5.77) можно пользоваться табличными значениями зональных телесных углов Лео, которые даны для углов (90—р).
Расчет зеркального светильника для люминесцентных ламп.
Зеркальная поверхность цилиндрического отражателя для ЛЛ выбирается обычно гладкой. Из-за большой длины люминесцентных ламп при проектировании светильников с ними стремятся сократить поперечные размеры отражателя для уменьшения веса и расхода материалов. Поэтому для глубокоизлучающих люминесцентных светильников, имеющих /тах по направлению а=0, часть отражателя, обеспечивающая эту силу света, может иметь параболоцилиндрическую форму.
Особенности расчета. Значение поперечника этой части Н' отражателя можно рассчитать, если известен коэффициент усиления Ку, по формуле
//'=4,(/Су-1)/р + </л, (5.78)
где йл — диаметр люминесцентной лампы; р — коэффициент отражения.
Если желательно получить широкоизлучающий (сстах>40°) зеркальный люминесцентный светильник с заданным значением Ку, то его минимальные размеры будут обеспечены, если профильную кривую взять в виде параболы, при этом угол охвата определяется необходимой величиной поперечника #a/=/ia/cos amax, ГДС
Зная размер #', можно найти все параметры отражателя, заполняя заданную КСС силами света других частей отражателя. Для этого к параболической части отражателя следует присоединять зоны с необходимыми разворотами осевых лучей Аа, следя за плавностью профильной кривой отражателя.
Снижение габаритных размеров люминесцентных светильников особенно заметно на примере применения энергоэкономичных ЛЛ. Известно, что они имеют уменьшенный диаметр d — 26 мм по сравнению с обычными Л Л [d = 40 мм) одной и той же мощности.
Поэтому если задаться для глубокоизлучающего светильника при р = 0,8 Kv = 6 (атах —0), то для обычных ламп поперечник (5.78) # = 390 мм, в то время как светильник с энергоэкономичной ЛЛ будет иметь # = 254 мм, что существенно снизит расход материалов па такой светильник, даже при повышении в 1,2 раза максимальной силы света из-за большей яркости энергоэкономичных ЛЛ.
Второй особенностью зеркальных люминесцентных светильников является равенство длин ЛЛ Sл и цилиндрического отражателя 3?о (см. рис. 5.64, б). Вследствие этого краевой эффект наступает сразу же, как только сдвигается с оси р = 0. Поэтому в
302
этом случае углы экранировки изображения краем торца характеризуются величинами Pi = 0 и p2=arctg[S’л/К-\-гч). Коэффициент экранировки изображения торцами в этом случае
