Световые приборы - Трембач В.В.
ISBN 5-06-001892-Х
Скачать (прямая ссылка):
292
Действие цилиндрического зеркального отражателя состоит в том, что по всем направлениям а, лежащим в меридиональной (профильной) плоскости, создается изображение, длина которого равна длине I СТ, а ширина в отличие от параболоцилиндрического отражателя зависит от формы направляющей (профильной кривой) в меридиональной плоскости. Мели для параболоцилиндрического отражателя, как ранее видели, ширина II светлой части равнялась (см. рис. 2.4) поперечнику отражателя, го для цилиндрического светильника ширина светлой част II,, меньше поперечника и ее значение определяется необходимой силой света 1а отражателя по направлению а:
Ha = IJPL'l, (5.64)
где pLc — яркость светлой части отражателя; I — длина СТ.
Из выражения (5.64) следует прямая зависимость П,г ог /а, а На, в свою очередь, определяется формой профильной кривой. Следовательно, с помощью цилиндрической зеркальной поиерхно-сти мы можем получать различную ширину изображения п таким образом создать различные значения силы света в меридиональной (профильной) плоскости, что означает осуществление заданных КСС в этой плоскости.
Сечение поверхности отражателя экваториальной плоскостью дают образующую (прямую), поэтому значения силы света светильника, как и ь прожекторном приборе, меняются пропорционально проективному сокращению цилиндрического СТ (за исключением зон краевого эффекта, рис. 4.52). Форма КСС в этой плоскости пе может задаваться и быть произвольной. Некоторое ее изменение достигается с. помощью уменьшения или увеличения зон краевого эффекта.
Особенностью цилиндрического зеркального отражателя является осуществление заданной КСС только в одной, меридиональной плоскости. Во второй, экваториальной плоскости КСС зависит от принятых параметров отражателя и заданных параметров СТ лампы.
Вторая особенность светильника с цилиндрическим отражателем заключается в веерообразной форме светового пучка, характеризуемого двумя КСС — в меридиональной плоскости с малым углом излучения аи, задаваемым техническими условиями, и в экваториальной плоскости, выявляемой в результате поверочного расчета светильника.
Расчет профильной (направляющей) кривой цилиндрического отражателя по заданной КСС. Из-за того что светильник с цилиндрическим отражателем осуществляет КСС только в меридиональной плоскости, возникает задача расчета профильной (меридиональной) кривой по заданной КСС в этой плоскости. Здесь, как и при нахождении формы круглосимметричного отражателя, форма профильной (направ-
293
ляющей) кривой цилиндрического светильника может быть найдена способами поверочного расчета или заполнения заданной КСС зональными.
Следовательно, расчет может производиться по известной или определяемой зависимости а(ф) углов, ориентирующих падающие и отраженные осевые лучи в меридиональной плоскости. Для расчета профиля отражателя /"(ф) можно воспользоваться любым уравнением круглосимметричной поверхности [см. уравнения (5.6), (5.7), (5.9), (5.14)].
Расчет зональных КСС в меридиональной плоскости цилиндрического зеркального светильника значительно проще, чем круглосимметричного (как и расчет зональных кривых параболоцилиндрического отражателя проще параболоидного). Это объясняется тем, что для цилиндрического отражателя достаточно определить только
V=p=0
а ОСОЛ /
йс*
fimax~?ma/ Р
d i 1 а)
|L . а > а р-0
0 O' V Лог I
«н ' -О/
Рис. Г).Г)9. Сечение зоны цилиндрического отражателя меридиональной плоскостью
f)
Рис. 5.60. ОСОЛ зоны (а); следы сечения 30 плоскостью
Р = 0 (б)
один размер 11 а (в профильной плоскости), т. е. задача сведена к плоскостной. Расчет зональных кривых в профильной и экваториальной плоскостях ведется раздельно.
Расчет зональной кривой силы света в меридиональной плоскости оолован на анализе сечения зонального отображения этой плоскостью (рис. 5.59). Сечение ЭО зоны цилиндрического отражателя с цилиндрическим СТ меридиональной плоскостью аналогично сечению ЭО круглосимметричной зоны, работающей с шаровым светящим телом (см. рис. 3.26). Однако следует помнить, что след сечения, изображенный на этом рис. 5.59, справедлив только для меридиональной плоскости и он будет совершенно другим для экваториальной плоскости (см. рис. 4.51).
294
Меридиональное сечение зоны цилиндрического отражателя светильника выявляет существенное отличие ее от зоны параболоцилиндрического прожектора. Здесь отраженные осевые лучи не параллельны оптической оси OZ и составляют между собой угол Да.
Следовательно, ОСОЛ для зоны цилиндрического отражателя светильника будет не прямая р = 0, а прямоугольник шириной Да=а/—а/—1 и длиной ртах='фтах (рис. 5.60, а). Так как длина изображения, создаваемая зоной, известна, то задача определения светлой части зоны сводится к определению ее размера в меридиональной плоскости. Это легко сделать, если образовать сечение ЭО и ОСОЛ меридиональной плоскостью р = 0. В этом случае след сечения ЭО дает прямую, на которой расположен отрезок Да = а/ — а/-1 и множество отрезков (следы сечения ЭО), т. е. СЭО и поэтому их центры О' расположены в пределах отрезка Да (рис. 5.60, б).
