Световые приборы - Трембач В.В.
ISBN 5-06-001892-Х
Скачать (прямая ссылка):
5.56, а). При этом отметим, что зональная КСС первой зоны имеет угол излучения Q = = 21 + 12=33°, что уже близко к углу излучения светильника, однако заданная КСС заполнена зоной наполовину лишь для малых углов а, по всем другим направлениям зона дает малые значения силы светг (рис. 5.57).
Прежде чем приступить к расчету второй зоны, зададим-Рис. 5.57. Необходимая (а) и рас- ся ходом осевых лучей первой,
четная (б) КСС (цифрами обозначе- а затем и второй зон. Если
цы зональные КСС) первая зона прилегает к гор-
ловине отражателя, то рационально сделать ее выпуклой, т. е. работающей по схеме Б (ао= = 21° и ai = 6°). При этом вторая зона (рис. 5.56, а) должна работать но схеме А и аг определяется выбранным значением К02 «2= (?г - -oci + а\Ко2)/Ко2. При ^2=13° (с увеличением ф углы ? растут) и /Со2«0,3а2=290, разворот осевых лучей Да2=23° и угол излучеиия зоны Д?2 = 42°. Рассчитывая зональную КСС и суммируя ее в первой, убеждаемся в удовлетворительном заполнении необходимой КСС в области малых углов а и в значительных недостатках сил света для углов а>10°. Так как вторая зона работает по схеме А (рис. 5.56, б), то мы накладываем ОСОЛ этих зон друг на друга. Этого можно было достигнуть оптически независимыми зонами, однако их применение приводит к разрыву изображения темными полосами. В данном случае светлая часть по направлению а=0 представляет собой кольцо, проходящее через условную границу первой и второй зон.
Так как последующие зоны (до ф=90) имеют размеры ? все увеличивающиеся, то это дает возможность заполнить зональными КСС необходимую в зоне больших углов а (рис. 5.57), как было сказано выше, параболокруговой частью отражателя.
288
Профильная парабола этой части отражателя имеет ось, наклоненную по отношению к OZ на угол аСр=а2=29°, а фокусное расстояние f = r2[l+cos((p0—аср)]/2. Зависимость а(ф) всего отражателя дана на рис. 5.56, б.
Рассчитывая КСС зон этой части и суммируя их, получим расчетную КСС, близко совпадающую с необходимой (рис. 5.57). В том случае, если необходимая КСС характеризуется большим углом излучения а„>50°, ее край может заполняться КСС зон, снова имеющих развороты Да и работающих по схеме А.
5. Учет затенения светлой части колбой лампы в случае цилиндрических СТ делается так же, как и для эллипсоидных СТ. Значения сил света отражателя для больших углов а^50 уменьшаются из-за экранировки лампой светлой части отражателя, которая здесь имеет размеры, сравнимые с диаметром СТ.
6. Расчет диффузно рассеянного светового потока Ф" и и случае его значения более 0,1Фф, расчет силы света 1а".
7. Расчет КСС светильника
•^Свя ^а “Н ^ла ’’f~
где /ла берется из кривой /ла(а), полученной при расчете затенения.
8. Расчет светового потока Фсв по КСС светильника и его КПД.
Расчет широкоизлучающего круглосимметричного зеркального светильника с лампами типа ДРИ и ДНаТ делается аналогично расчету глубокоизлучающего светильника.
Особенности расчета круглосимметричны хзер-кальных светильников местного освещения с лампой накаливания. Световой поток светильников местного освещения (СМО) используется на относительно близких его расстояниях H~^4D. Поэтому для расчета такого светильника исходной характеристикой является распределение освещенности по расчетной плоскости Е(29).
Форма зеркального отражателя и в этом случае может определяться как способом поверочных расчетов, так и заполнением необходимой КОС зональными кривыми. Однако расчет зеркального отражателя СМО имеет особенность, обусловленную необходимостью определения светлой части отражателя на близких расстояниях.
Второй особенностью является то, что СМО освещает рабочую поверхность одних, без совокупного действия других СМО, поэтому равномерность освещенности, создаваемой им, должна быть высокой. Если СМО имеет лампу накаливания, то в этом случае целесообразно применять волнистую поверхность отражателя (чередование схем А и Б) с плавными зональными КОС. При больших СТ в СМО их зеркальные отражатели могут быть гладкими, так как создаваемая ими освещенность вполне равномерная.
10-298
289
Так как по данному направлению для рабочей плоскости (рис. 5.58), находящейся на расстоянии H^AD, силу света зоны можно считать постоянной, то расчет освещенности от нее производить по формуле
?^ = /acos3/(tf-j-rcpcos<pcp)2, (5.59)
где /а — сила света зоны, посылаемая по направлению а; гСр, фср — координаты средней точки зоны, принимаемой за центр светлой части.
Направление а, по которому формируется сила света /а отсчитывается от вертикали, проходящей через середину зоны. Оно связано с расстоянием ориентирующем точку расчета освещенности Е <? следующим выражением
a = arctg \(Х -f г sin (Рср)/(Л'+гсР cos <рср)]. (5.60)
Из выражения (5.52) видно, что, пользуясь лучом как бы исходящим из расчетной точки можно посылать его на отражатель (обратный луч) под различными углами а, р. Потом, находя точку встречи (г, ф) этого луча с поверхностью отражателя, определить, пересекает ли он после отражения СТ лампы. Если пересекает, то найденная точка (г, ф) отражателя светит на точку 3?, если не пересекает, то она темна. Таким образом можно найти светлую часть отражателя, определить ее яркость, площадь и по проекции телесного угла (3.26) найти освещенность в точке, определяемой координатами (j?, р=0). 0’ т ^ То же самое можно сделать с по-
