Световые приборы - Трембач В.В.
ISBN 5-06-001892-Х
Скачать (прямая ссылка):
= 8,1 мм при длине СТ /---•)() мм. Яр копь этих цилиндров для направления а = 90° будет /.:)^Л,0 Мкд/м", /,2 0,0 Мкд/м2 и L{ =
= 1,3 Мкд/м2.
Необходимо знать, что лампы тина ДРИ выпускаются как в цилиндрических колбах диаметром от 45 до 100 мм, так и в эллипсоидных колбах (применяемых для ламп тш:а ДРЛ). Применение прозрачных эллипсоидных колб в лампах чипа ДРИ нерационально, так как при эллипсоидных колбах необходимо увеличить размеры отражателей так же, как для ДРЛ, чего не нужно делать при цилиндрических колбах ДРИ. Отечественные лампы типа ДНаТ (мощностью 70—400 Вт) выполняются только и цилиндрических колбах (см. табл. П. 1.10).
Вертикальное положение ламп МГЛ и НЛВД большой мощности (свыше 700 Вт) применять для круглосимметричпых светильников нерационально, так как длина СТ таких ламп сравнима с высотой зеркальных отражателей, и увеличенное изображение СТ можно получить только за счет ширины светлой части — диаметра изображения, что не всегда удается. Поэтому лампы с цилиндрическими СТ большой длины (//d>8) лучше применять в зеркальных цилиндрических отражателях при горизонтальном расположении.
П оследовательность расчета. Форма зеркальных круглосимметричных отражателей при заданной КСС для ламп типа ДРИ и ДНаТ определяется по ранее описанной методике.
1. Выбор начальных параметров фо, Го, уос рекомендуется обосновывать теми же соображениями, которые были приведены в случае светильников с лампами накаливания.
2. Теплотехнический расчет делается исходя из температурных данных ДРИ или ДНаТ (см. гл. 3), и при оценке габаритных размеров нужно помнить, что они занимают промежуточное положение по сравнению с размерами отражателей ламп типа ЛН и ДРЛ.
3. Расчет масштабного коэффициента М производится с помощью КСС (см. рис. 5.34). Построение КСС, затененных отражателем, можно производить для ламп с цилиндрическими СТ упрощенно. Коэффициент затенения /Санз принимается равным отношению проекции размеров в меридиональной плоскости незатененной части цилиндра 1а к полной проекции СТ La (рис. 5.54). Потоки Фаз И Фф рассчитываются ПО силам света /а = /лаХ^а/^а и /Ф=/ла—L, где /Ла — сила света лампы ДРИ в меридиональной плоскости.
285
4. При выборе зависимости а(ф!) для глубокоизлучающего светильника нужно иметь в виду, что вследствие большой яркости СТ ламп типа ДРИ и ДНаТ и их цилиндрической формы задан ных значений осевой силы света следует достигать без параболо идной части отражателей. Из рассмотрения светлой части параболоидного отражателя с цилиндрическим СТ (см. гл. 4) следует резкое убывание ее площади для направлений а>|п (рис. 5.55, а). Заполнять такими зональными кривыми необходимую КСС нерационально, так как одна зона, обеспечивающая осевую силу света /о, не может обеспечить надежного ее воспроизведения при изготовлении отражателя. Она будет иметь малые Дф < 10° размеры, прилегать к горловине отражателя и поэтому будет очень искажаться производственными погрешностями при изготовлении.
Для удачного выбора величин разворота осевых лучей Да вспомним, как меняются ФОСТ и значение Д”а в зависимости от ? (см. гл.
3, 4). Если примем первую зону параболсидной (Да = = 0), то для направлений а = 0—сила света (рис.
5.55, а, кривая 1) будет равна манженовской (/(а=1), а затем станет быстро убывать (5.37). В тех случаях, когда берется параболокруговая (рис. 5.55, а, кривая 2) зона (аср<?), она тоже будет иметь Ка=1, что, как ранее мы видели, нежелательно. Поэтому рационально взять две-три зоны с достаточными разворотами осевых лучей Да (рис. 5.55, б), так чтобы их коэффициенты заполнения были бы меньше единицы и суммарная сила света по направлению а = 0 равнялась бы заданной. На рис. 5.55 показаны зональные КСС для различных случаев Да и аср, а также даны их ФОСТ. Так как цилиндрические тела имеют большие длины и, следовательно, значительные угловые размеры 2?„ то может оказаться, что зональные КСС первых двух зон уже заполняют заданный угол излучения светильника. В этом случае остальная часть отражателя должна иметь параболокруговую форму с асPj=a2>i/ (5.38) н заполнять среднюю часть необходимой КСС.
Опишем один из вариантов заполнения заданной КСС, Для того чтобы необходимая осевая сила света /0м формировалась двумя зонами, надо распределить ее значение между этими зонами, Например, 10i=0,4—0;45/0н и /оз = 0,55—0,6i0„ (вторая зона
Гпс. 5.54. К расчету затенения отража-[слсм СТ лампы типа ДРИ
286
Рис. 5.55. Зональные КСС: а — Да=0; б — Да-15°; ai=6°; а0-2Г
в)
Рис. 5.56. Зеркальный глубокоизлучающий отражатель с лампой типа ДРИ-400: a — оптическая схема; б — функция a(q>)
имеет большую площадь). Если известны Го, фо и Дф, то нетрудно определить размер ЭО первой зоны считая СЭО прямоугольником. По направлению а=0 первая зона будет светить, если ai<C а так как ФОСТ в этом случае является кольцом шириной (?[ — ai), то легко находится коэффициент заполнения Ка=о = = (|i—ai)/(a0—ai). Например, при ?i = 12° и ao=6° коэффициент /Coi=0,4 будет при ai = 21° и Aai = 15° (рис. 5.55, б). Рассчитав
зональную КСС и определив, что /О1=0,43/он, можно перейти к расчету второй зоны (рис.
