Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Смородинский Я.А. -> "Теоретическая физика 20 века" -> 128

Теоретическая физика 20 века - Смородинский Я.А.

Смородинский Я.А. Теоретическая физика 20 века — М.: Иностранная литература, 1962. — 443 c.
Скачать (прямая ссылка): teoriticheskayafizika20veka1962.djvu
Предыдущая << 1 .. 122 123 124 125 126 127 < 128 > 129 130 131 132 133 134 .. 171 >> Следующая

испускания нейтрино к энергии реального нейтрино в двухнейтринном
распаде: -(35Мэе/1 Мэв)*^1,5-105.
Закон сохранения лептонов вместе с двухкомпонентностью нейтрино
ограничивает выбор и требует, чтобы время жизни двойного (5-распада
определялось процессом с испусканием двух нейтрино. Экспериментально
никогда не было обнаружено электронных линий с энергией, равной сумме
двух энергий распада. Измерения верхнего предела для скорости двойного ^-
распада также противоречат предположению о распаде без испускания
нейтрино и согласуются скорее с излучением двух нейтрино. В табл. 3
перечислены данные по немногим известным случаям, когда можно
предполагать наличие двойного (5-перехода.
В те дни, когда сохранение четности в (5-распаде еще не подвергалось
сомнению, отсутствие безнейтринного двойного Р-распада рассматривалось
как свидетельство в пользу дира-ковской теории нейтрино (v^v) и в пользу
закона сохранения лептонов. Однако нарушение закона сохранения четности в
Р-распаде обнаруживает, что взаимодействие осуществляется
Таблица 3
ОПЫТЫ 110 ДВОЙНОМУ 0-РАСПАДУ
Высвобож- даемая Ti/2 (лет)
Переход Теория* Литература
энергия, Мэе Эксперимент двухнейтринный распад безнейтринный
распад
2оСа48 4,3±0,1 > 2-1018 >6-1018 4.102°±2 3-1015±2 [147]
eoNd150 -* e2Sm160 3,7±0,1 > 4* 1018 2- Ю20±2 2-io10±2 [149]
40Zr9e 42Мо96 3,4±0,3 > 2-1016 Ы021±2 6-1015±2 [147, 150]
62Те130 -* 64Хе130 3,2±0,1 = 1,4- Ю21 2-1021±2 8.1о'5±2 [151-
154]
4eCslle - 50Sa116 2,6±0,1 > 1017 6-1021±2 2-1016±2 [155-
157]
42M0l°° ч 44RU1"0 2,3±0,2 > 1017 4 • 1022± 2 4 -1016 ±2 [153,
154, 157]
MSn"* _ иТв"" 2,0~f~0,2 >1017 4-1022±2 5 • 1016±2 [150, 158 159]
S2U238 ч 94Рп233 1,1 > 6-1018 3-1025±2 2-1018±2 [160]
Хороший обзор данных по двойному 0-распаду принадлежит Примакову и Розену
(Вашингтонский университет, 1958).
Нейтрино
331
с участием "двухкомпонентного нейтрино". Это ограничивает выбор
поляризационных состояний лептонов и открывает, к сожалению, еще одну
возможность установить различие между нейтрино и антинейтрино. С одной
стороны, отсутствие безнейтринного двойного (3-распада можно толковать в
пользу закона сохранения лептонов и дираковской теории нейтрино уфу. С
другой стороны, можно стать на противоположную точку зрения и допустить,
что число лептонов не сохраняется и нейтрино являются майорановскими v=v;
тогда существует два возможных спиновых состояния нейтрино. Но законы (3-
взаимодействия требуют испускания нейтрино в правовинтовом состоянии при
излучении электрона и в левовинтовом - при излучении позитрона.
Отсутствие безнейтринного двойного (3-распада Согласуется с требованиями,
налагаемыми на поляризацию нейтрино, и не имеет никакого отношения к
различию между нейтрино и антинейтрино. К счастью, нейтрино испускаются
также в распадах л-ц-е, при ц-захвате и в некоторых распадах АГ-мезонов.
Все данные, относящиеся к этим разнообразным превращениям, хорошо
согласуются с представлением о двухкомпонентном нейтрино и законом
сохранения лептонов. Для простоты можно отказаться от второй возможности
и принять предположение о дираковском типе нейтрино, пока дальнейшие
более полные исследования не докажут обратного.
§ 16. ПРОЦЕССЫ, ОБРАТНЫЕ р-РАСПАДУ
В тот год, когда Ферми опубликовал свою теорию |3-распада, Бете и Пайерлс
[98] указали на возможность "обратного (3-распада", обусловленного
взаимодействием, введенным в теории Ферми. В обратном процессе ядро
захватывает нейтрино или антинейтрино и испускает одновременно электрон
или позитрон
(N, Z)+$-+(N± l,Z=Fl) + e=F.
Вследствие характерной слабости (3-взаимодействия сечение обратной (3-
распаду реакции должно быть очень малым - порядка 10~44 см2. Только после
того как с помощью ядерных реакторов стало возможным получить интенсивные
пучки антинейтрино, поиски столь редких событий приобрели смысл.
332
By Цаянъ-сюн
А. Захват, антинейтрино протонами})
Процесс, обратный распаду нейтрона
п->/?+e~ + v, (54а)
можно записать как захват антинейтрино протоном
v + р -> п-f е+, (546)
переставив е~ из левой части уравнения в правую и изменив направление
реакции. Захват антинейтрино должен приводить к мгновенному испусканию
позитрона и нейтрона. Позитрон должен уносить всю избыточную энергию
нейтрино сверх порога реакции; энергия нейтрона не превышает нескольких
кэв. Классическая теория (i-распада позволяет найти сечение обратной
реакции и выразить его через фактор ft для нейтрона и энергию испущенного
позитрона [99]
g2(\CV\* + 3\ CA I2) гг г /ггч
Оьбр. (3-процесса - 2к%4С3 PeV'e* (оо)
Подставив сюда величину
[J )п = g2 ( | Cy |2-f-3 | Сд |2) [ }
получим
//-г \ ^ уду' /ч7\
Vao6p. (З-процесса)нл. тсор. = (ft) тъС1 e' ' ^
Согласно теории двухкомпонентного нейтрино (с учетом закона сохранения
лептонов), вылетающие из реактора нейтрино могут находиться лишь в одном
спиновом состоянии, а не в двух, как обычно. Отсюда следует, согласно
принципу детального равновесия, что сечение поглощения двухкомпонентного
Предыдущая << 1 .. 122 123 124 125 126 127 < 128 > 129 130 131 132 133 134 .. 171 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed