Теоретическая физика 20 века - Смородинский Я.А.
Скачать (прямая ссылка):
9,65± ,05 9,63^0,06 эв [32]
вариантах легкие частицы вылетают в основном в противоположных
направлениях и максимум распределения по энергиям сдвигается к меньшим
энергиям. Различие между S и V очень велико, различие между Т и А
выражено гораздо слабее. До открытия несохранения четности исследование
угловых корреляций (Р -v) по энергетическим спектрам ядер отдачи или по
угловым корреляциям между электроном и ядром отдачи было единственным
способом получения сведений о вариантах взаимодействия. Экспериментальные
данные собраны в табл. 2.
Как видно из табл. 2, до мая 1957 г. общее мнение складывалось в пользу
вариантов S и Т. Комбинация (S, Т) не оспаривалась и не подвергалась
сомнению до опубликования в мае 1957 г. данных по Аг35. Ныне из измерений
отдачи делается обратное заключение и предпочтение отдается комбинации
(F, А) (фиг. 1). Ошибки^и неоправданные предположения, которые привели к
неправильному выводу о варианте Т из данных по Не6, рассмотрены в докладе
By и Шварцшильда [29].
3) В измерениях отдачи было проявлено много настойчивости и остроумия.
Результаты Шервина [30], полученные с твердым источником радиоактивного
Р32 методом времени полета, отчетливо показали, что потерянная энергия и
потерянный импульс связаны соотношением АЕ=САр
ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫЕ ДАННЫЕ О ВАРИАНТАХ ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ
Таблица 2
Материнское ядро Метод X Заключение Литература
До открытия несохранения четности -
Не6 Энергетический спектр ядер отдачи Т (не А) [136]
п То же +0,09±0,11 \ [137]
-0,21±0,08 1 S и Т или V и А [138]
Ne19 " " +0,14±0,2. [139]
-0,15±0,2 J [140]
Не6 Угловая корреляция +0,34±0,12 Т (не А) [141]
После мая 1957 г.
Аг35 Энергетический спектр ядер отдачи +0,93±0,14 V [142]
Ne19 То же V и А или S и Т ' [1.43]
Не6 " " -0,39 А [144]
Li8 " " и угловая корреляция Л (примесь Т меньше 10%) [145]
В основном А [146]
304 By Цзянь-сюн
Кофуд-Хансен [31] предложил и выполнил серию экспериментов, в которых ток
на пластины конденсатора измерялся как функция скрещенных электрического
и магнитного полей. Подобные измерения позволяют определить одновременно
средние импульсы электрона и ядра отдачи, а также найти распределение
а 6
Фиг. 1. Энергетический спектр ядер отдачи Не6, Аг35, Не19
и Ne23 (а) и зависимость X от F= г- г* (б)-
| СрМр |2 + 1 CqxMqj |2
ионов отдачи по зарядам. Последние достижения Снелла и Плизентона [32] в
технике измерений отдачи позволяют достичь высокой точности при
определении наиболее сложных зарядовых спектров ядер отдачи.
§ 5. НЕСОХРАНЕНИЕ ЧЕТНОСТИ В р-РАСПАДЕ
Теория (3-распада является феноменологической теорией. Разрабатывая ее,
мы надеемся расширить наши познания о природе нейтрино и вариантах (3-
взаимодействия. Недавнее открытие несохранения пространственной и
зарядовой четности в (3-распаде привело к большому прогрессу в теории
нейтрино. Последовательное развитие изложено в последующих параграфах.
Если четность в (i-распаде не сохраняется, то в гамильтониане Н наряду с
обычными скалярными членами появятся
Нейтрино
305
псевдоскаляры. Тогда уравнение (6) принимает вид
н = 2 ct (йА'Ы +
i
+ 2 CHtpOi^iv) (^e^iYstv) + Эрмит. сопр. (15)
г
Постоянные связи Сь Ли и Янг [33] назвали сохраняющими четность, а
постоянные С\ - несохраняющими четность. Какой из членов С. или С\
сохраняет четность в действительности, зависит от относительной четности
электрона и нейтрино. В классической теории |3-распада обычно
предполагается, что четности нейтрино и электрона одинаковы; тогда С%Ф0,
С1~0. Этот случай известен под названием "четной" связи. Если же нейтрино
и электрон имеют обратные четности, то, согласно старой теории, Ct = 0, и
С\ Ф 0. Этот случай называется "нечетной" связью. Различить Сг и С\
можно, лишь измерив спин нейтрино. Вычисляя точно так же, как выше
распределения электронов по углам и энергиям для разрешенных переходов,
мы увидим, что эти распределения по существу одинаковы и в случае
сохранения и в случае несохранения четности. Действительно, выражение для
любой скалярной величины в [S-распаде с учетом несохранения четности
можно получить из соответствующего выражения, найденного при условии
сохранения четности, путем замены
Ici|2 на (|С.р + |с;р)
и
С fit на (Cfif + ClCj*).
В такого рода выражениях никогда не появляются интерференционные члены
типа С\С*. Именно по этой причине огромный экспериментальный материал,
накопленный по (S-распаду, (S-форме спектров, факторам ft и угловым
корреляциям (Sv и (Sy, не содержал никаких сведений по вопросу о
сохранении четности в (S-распаде. Когда теоретический анализ привел Ли и
Янга к этому блестящему выводу, они предложили ряд критических
экспериментов, целью которых было определение некоторых псевдоскаляров,
составленных из измеренных на опыте величин. Пусть, например, измерены
импульс р (полярный вектор) и спин а (аксиальный вектор), тогда среднее
значение псевдоскалярной величины СС' ip о) может оказаться отличным от
