Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Слободецкий И.Ш. -> "Всесоюзные олимпиады по физике" -> 73

Всесоюзные олимпиады по физике - Слободецкий И.Ш.

Слободецкий И.Ш., Орлов В.А. Всесоюзные олимпиады по физике — М.: Просвещение, 1982. — 256 c.
Скачать (прямая ссылка): vsesouznieolimpiadipofizike1982.pdf
Предыдущая << 1 .. 67 68 69 70 71 72 < 73 > 74 75 76 77 78 79 .. 92 >> Следующая

изменяется, то
' "МЛ __
1 А,
-^ = 0,5 А.'
R
Отсюда U = 4,5 В и R = 6 Ом.
Если же направление тока при переключении батарейки изменяется, то
U + и у
Рис. 292
292, а, имеются две возможных точки для концов векторов Uy и иг\ обе эти
точки лежат на пересечениях окружностей возможных концов этих векторов.
Для того чтобы была лишь одна такая точка (положение часов единственно),
окружности концов векторов иг и и2 должны касаться (рис. 292, б). Как
видно из рисунка, это возможно, если скорости льдин
и, и vt таковы, что
= v2 = и У~2.
R
V у-U R
= 1 А, 0,5 А.
Отсюда U = 0,5 В и R = 2 Ом.
264. Прежде всего найдем ускорение, с которым движется кубик. Как
известно, разность расстояний /j и /2, проходимых телом за
последовательные равные промежутки времени т, равна
к - к = от2,
где а - ускорение, с которым движется тело. Определив по рисунку 82 с
помощью мерной линейки и заданного масштаба
198
или
величину /2 ^2 h
а =
/1( найдем: 0,07
= / м/с'.
! (0,1с)2
Направлено это ускорение вниз вдоль наклонной плоскости.
Уравнение движения кубика вдоль оси х (рис. 294) имеет следующий вид:
та = mg sin а + FTp *, (1)
где FTр х - проекция силы трения на ось X.
Модуль силы трения равен u.V (где р - коэффициент трения). Так как
N = mg cos а,
то
FTp = \img cos а.
Для того чтобы найти FTp х, нужно выяснить, куда направлена сила трения.
Заметим, что если бы сила трения была равна нулю, то из уравнения (1)
следовало бы, что
Так как sin а =
а = g sin а.
АВ | 3
[ВС\ 5 а' " 6 м/с*.
Но так как в действительности в рассматриваемом случае а = = 7 м/с*, то
можно сделать вывод, что FTp Ф 0. Значит,
FTp х > 0 и кубик движется вверх. Поэтому уравнение движения кубика
запишется так:
а = g sin а + pg cos а,
где
АС 4
cos а = - = -.
ВС 5
Отсюда
р " 0,13.
265. Обозначив через г сопротивление каждого из вольтметров, можно по
схеме (рис. 295) записать:
О 3 = г 13, U2 = rl2, U± - т13, С другой стороны,
С/2 = С/3+/"/? = ?/" + с/Д (1) U, = U2 + (12 + I3)R = U2 + + (U2 + U3) R-
(2)
Г
Исключая из этой системы урав-- R
нении получаем:
U\ + U2U3 - U3U3 - Ul = 0. Отсюда
+ У5У3 + 4У1)~8,6 В.
266. В цикле АБВА газ получает тепло на участках /45 и Б В и отдает его
на участке ВА. Следовательно,
А
1,1 ~ Q +Q '
АБ 1 БВ
та = mg sin а + рmg cos а,
Рис. 295
199
где А - работа, совершенная газом за цикл.
Так как эта работа численно равна площади фигуры, ограниченной графиком
цикла, то, как видно из рисунка, совершенная газом работа в
обоих случаях одинакова. Но в цикле АВГА газ получает тепло только на
участке АВ. Поэтому
Следовательно,
Q
~Пг _ АВ
ч2 <2аб 4- Qm
Так как процесс АБ изохориче-ский, то
"аб=А^ав = 7^(7'б-7'а)-Но
р Ро^о и р _^РаК
А _ R в R
Следоват ельно,
^аб = 7 (Wo - PoVo> = ~PoVo- (2)
Далее,
] Фбв : ^вв "Ь 4бв = -R (Тв -Гб)+2/70(ЗЕ0-Е0) =
= 10/70F0. (3)
И, наконец,
^ab~ ^ав ~1~ ^ав = (Тв ¦ -TA)+±p0(3V0-V0) =
*= l'0,5p0F0. (4)
Подставляя найденные выражения для <3АВ, <3АБ и <3БВ в (]),
200
получим:
= 21 щ 23
267. Так как модуль Е напряженности электрического поля у поверхности
сферы радиуса R, на которой находится заряд Q, определяется формулой
? : = 2____
4яе0?2 '
а потенциал <р - формулой
Q
Ф = --,
4Яе0?
то
Ф = ER.
Если Е не должно превышать 30 кВ/см, то ф не может прёЬы-шать
фмах = BuaxR = 4,5 • 106 В.
Не должна превышать значения 30 кВ/см и напряженность поля у поверхности
ленты. Так как для ленты
Е = -
2е0
(где а - поверхностная плотность заряда), то
(r)мах 2бр?шах.
Сила тока, равная заряду, переносимому лентой в единицу времени,
определится так:
I Omax.d(vAt) 2е ?
xmax д - ^со ьшах U<J ~
^1(Г3 л.
268. Обозначим пх и п2 число молекул соответственно 235UFe и 238UFe в
единице объема газа UFe. Число Nx молекул 235UF6, которые за время t
проходят через отверстие с площадью S, равно
N1 = Stnx,
а число N2 молекул 238UFe, проходящих за время t через от-
верстие площадью 5 -
Nz = \vxJStnz, где \vx | и \vx | - средние значения модулей проекций
скоростей молекул 235UF и 238UF6 на ось X, направленную перпендикулярно
отверстию.
Для отношения NJNz имеем:
лг, _ КО щ
Очевидно, что
I 1 _ Vi_ I vx" I г'2
где "л и v2 - средние квадратичные скорости движения молекул газов. Так
как
- Утг
(где т - масса молекулы), то
= -Д_ 1 [Щ,
N2 п2 У тх'
где т1 и т2 - массы молекул 235UFe и 238UFe соответственно. Подставляя
значения величин, получаем:
_ 7 "I Г352 __ 7 >03 N2 1000 V 349 1000'
269. Пусть т[ - масса первого шара, Dj и v[ - его скорости
соответственно до и после столкновения, т2 - масса
второго шара, а v2 и v2 - скорости второго шара до и после столкновения.
По закону сохранения импульса ->
т1 • Adj + m2 • Ау2 = 0, или щ ¦ At"! " -m2 • Ду2, (1)
где А^ = v\ - щ - изменение скорости первого шара и Avz =
= v2 - Vz ~ изменение скорости второго шара при столкновении. Из
равенства (1) получаем:
mi _ Ди2 ^2)
т2
Итак, для того чтобы найти
отношение ^ масс шаров,
т2
нужно построить векторы Avx
и Дц2 и затем взять обратное
Предыдущая << 1 .. 67 68 69 70 71 72 < 73 > 74 75 76 77 78 79 .. 92 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed