Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Сливков И.Н. -> "Электроизоляция и разряд в вакууме" -> 89

Электроизоляция и разряд в вакууме - Сливков И.Н.

Сливков И.Н. Электроизоляция и разряд в вакууме — М.: Атомиздат, 1972. — 304 c.
Скачать (прямая ссылка): elektroizolyaciyairazryadvvakuume1972.pdf
Предыдущая << 1 .. 83 84 85 86 87 88 < 89 > 90 91 92 93 94 95 .. 122 >> Следующая


Таблица 57

Сила тока дуги, соответствующая нескольким средним продолжительностям

горения дуги

Материал катода Состояние катода Сила тока, а, дуги при разных значениях сек T Cp ї
IO-5 IO —3 о, 1
[318] [318] [319] [318] [319]
Ртуть Жидкий 0,03 0,35 0,65 1,7 2
Г аллий То же «— 12 40
Олово » — — 8 і 47
Медь Твердый 2,5 4,6 16 31 —
Серебро То же 1,3 2 _ \ 9 —
Олово » — —. 5,5 — 10
Алюминий 2 3,3 15 30 —
Молибден » 4 12 — — —
Вольфрам » 4 8,5 — —

Случайный характер погасания дуги приводит к тому, что в каждый момент времени существует отличная от нуля вероятность возникновения критического состояния, при котором

S И Н. Сливков

225
дуга может погаснуть. Это подтверждается наличием на осциллограммах напряжения всплесков, возникающих над уровнем нормального падения напряжения на дуге Всплески, имеющие характер почти непрерывных шумов (отдельных или расположенных группами импульсов), представляют собой импульсы восстанавливающегося напряжения при более или менее полном и резком обрыве дуги и последующие пробои разрядного промежутка в сильно облегченных условиях, созданных предшествующим горением дуги. Скорость нарастания напряжения при обрыве или уменьшении тока зависит от параметров электрической цепи: индуктивности и сопротивления в цепи разрядного тока и емкости, шунтирующей разрядный промежуток. При более быстром нарастании напряжения восстановление дуги более вероятно. Поэтому увеличение индуктивности и уменьшение шунтирующей емкости увеличивают среднюю продолжительность горения дуги По-видимому, это одна из причин расхождения между результатами И. Г. Кеоаева [319] и Кобайна с Ферлем [318] (см. табл. 57). В экспериментах И. Г. Кесаева индуктивность не превышала 100 мкгщ а у Кобайна с Ферлем она была в 1,5—3,5 раза больше. Кроме того, в первой из этих работ напряжение источника питания было меньше, что также облегчало погасание дуги. По данным Кобайна и Ферля, средняя продолжительность горения дуги для медных электродовк при токе силой 5 а уменьшалась в три раза (от 0,3 мсек) при увеличении шунтирующей емкости от 85 до 1000 пф.

Напряжение горения дуги при небольших межэлектродных расстояниях мало зависит от силы протекающего тока и очень близко к величине катодного падения. В табл. 58 приведены значения напряжения горения коротких дуг, полученные различными авторами [315, 320, 321].

Таблица 58

Напряжение горения коротких вакуумных дуг, в

Материал

электродов

[315]

Бериллий

Г рафит

Магний

Алюминий

Титан

Хром

Железо

Кобальт

Никель

Медь

Галлий

Молибден

17

12.5

15.5

14.5

17 16

18 16

15

16

[320] [321] Материал электродов [315] [320] [321]
< Серебро 13 17 12,5
20 12 Кадмий 11 10 8,1
12 11 Олово 12,5 11,5 10,5
16 15,5 Тантал 20—23
15,5 Вольфрам 16 17,5 23
15,5 Золото 15 13
15,5 Ртуть 8—19 8 7,5
18,9 Висмут 9—12 8,1 7,5
16,5 16,5 Нержавеющая сталь — 16,5 —
21 15,5 10 Сталь при комнатной тем-тературе 32
15 23 Сталь, нагретая выше точки Кюри 17

226
Эти значения напряжения горения дуги соответствуют слу-1 чаю, когда сила тока дуги не превышает нескольких сот ампер.

\ При таких токах разряд между электродами состоит как бы Ь из нескольких параллельных элементарных, так называемых

I опорных дуг, каждая со своим катодным пятном. Сила тока ^элементарной дуги, по измерениям И. Г. Кесаева [315], не !превышает удвоенной силы порогового тока для данного материала катода, по данным же Риса, на 1 —1,5 порядка больше К [322]. Такое большое расхождение можно объяснить тем, что 6 данные Риса относятся к массивным электродам, тогда как И. Г. Кесаев для изучения тонкой структуры катодного пятна дуги проводил измерения на тонкопленочных катодах.

С увеличением общего тока между электродами собственное магнитное поле тока все сильнее стремится стянуть в единое целое элементарные дуги (пинч-эффект). Это может привести к увеличению в несколько раз напряжения горения дуги и сильному разогреву обоих электродов. Характеристики такого само-сжатого разряда иапоминаюг характеристики дуги высокого давления. Для медных электродов переход к такому разряду j происходит при токе силой 10 ка [322].

Ь

7.5 ВОССТАНОВЛЕНИЕ ЭЛЕКТРОПРОЧНОСТИ ВАКУУМНОЙ ИЗОЛЯЦИИ ПОСЛЕ ИСКРОВОГО И ДУГОВОГО РАЗРЯДОВ

Вакуумный зазор после прохождения тока (при пробоях, разведении контактов и пр.) восстанавливает свою электропрочность значительно быстрее, чем любой другой вид изоляции. Это свойство вакуумной электроизоляции позволяет применять ее для создания высоковольтных выключателей. В чистых вакуумных условиях время восстановления определяется в основном удалением из межэлектродного зазора ионизированных газов и паров и остыванием электродов до температуры, при которой упругость их паров не превышает IO-3—

— IO-4 мм рт. ст. [323]. Ионизированные газы и пары удаляются главным образом в результате движения их из зазора к стенкам вакуумной камеры. Так как скорость такого радиального движения газов и паров 5—20 км/сек, то при сантиметровых размерах электродов время очищения вакуумного зазора не превышает 10 мксек [323, 324]. Такого же порядка и время остывания электродов. Скорость восстановления электропрочности может достигать 10—20 кв/мксек. Естественно, что чем больше протекавший между электродами ток, вызывавший нагрев и испарение электродов, тем больше время восстановления электропрочности.
Предыдущая << 1 .. 83 84 85 86 87 88 < 89 > 90 91 92 93 94 95 .. 122 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed