Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Сливков И.Н. -> "Электроизоляция и разряд в вакууме" -> 84

Электроизоляция и разряд в вакууме - Сливков И.Н.

Сливков И.Н. Электроизоляция и разряд в вакууме — М.: Атомиздат, 1972. — 304 c.
Скачать (прямая ссылка): elektroizolyaciyairazryadvvakuume1972.pdf
Предыдущая << 1 .. 78 79 80 81 82 83 < 84 > 85 86 87 88 89 90 .. 122 >> Следующая


212
кать ток силой несколько ампер, который далеко не всегда приводил к поджигу основного разряда. При поджиге на аноде минимальная энергия составляла несколько миллиджоулей, быстро возрастая с увеличением зазора от 4 до 20 мм. Пробой возникал с запаздыванием до 1 мксек относительно момента поджига, причем в течение этого времени через промежуток протекал ток силой до нескольких ампер.

Хотя на абсолютные значения энергии поджига могли повлиять неизбежные в техническом вакууме загрязнения поверхности электродов, из приведенных измерений можно сделать некоторые выводы о более общих свойствах разряда с поджигом. Приведенные характеристики позволяют предположить, что для зажигания разряда важны локальная плотность плазмы у катода, образованной поджигающей искрой, и напряженность электрического поля в этом месте катода. Если инициирующий процесс первоначально развивается на аноде, то для перерастания его в пробой важно воздействие этого процесса на катод. Эти выводы согласуются с результатами других исследований процессов в импульсных рентгеновских трубках с поджигом (с поджигающим искровым промежутком на катоде). Так, Бойм и Рейхрудель [301] многократно увеличивали ток через основной вакуумный зазор до того, как произойдет переход к интенсивному разряду в газах и парах, выделившихся из электродов Они добились этого, устанавливая на катоде несколько поджигающих промежутков. Применив катод с И одновременно работающими поджигающими промежутками, эти исследователи смогли довести силу тока электронов до 160 а при времени перехода к интенсивному разряду 0,3—0,4 мксек.

В другой работе этих же авторов [302] длительность электронного тока до перехода к интенсивному разряду значительно возрастала при ограничении тока, текущего в поджигающем промежутке. Хотя при этом ток в основном промежутке несколько уменьшался, но из-за большей его длительности инте- ' грал тока возрастал. Оба эти факта подтверждают, что для поджига разряда в вакууме важна плотность поджигающей плазмы у катода. Что же касается роли напряженности основного поля в районе поджига, то она непосредственно не изучалась. В практических конструкциях импульсных рентгеновских трубок с

* При таком разряде из-за столкновений в объеме энергия электронов, приходящих на анод, меньше энергии, соответствующей напряжению на электродах, в связи с чем рентгеновский выход при том же потоке электронов сильно снижен Кроме того, из-за неизбежного падения напряжения на сопротивлении и индуктивности цепи при большом токе напряжения на электродах также снижается при возникновении интенсивного разряда. Поэтому условие получения максимального количества электронов, прошедших до возникновения интенсивного разряда, эквивалентно условию получения максимального рентгеновского выхода при неизменных параметрах электрической цепи.

213
поджигом заметно стремление (видимо, отражающее опыт создателей трубок) уменьшить напряженность основного поля в месте поджига путем заглубления поджигающего промежутка или применения вогнутого катода, в центре которого размещается поджигающий промежуток.

В. А. Симонов и Г. П. Кутуков [303] с помощью пролетного масс-спектрометра исследовали плазму вакуумного разряда, выходящую из разрядного промежутка под углом 90° к поверхности электродов. Разряд инициировался поджигающей искрой при энергии поджига больше 0,1 дж и основном импульсном напряжении 100—250 кв. Изучались состав плазмы и энергия ее частиц при поджиге на катоде или на аноде, изготовленных из разных материалов. При поджиге на катоде ионы материала анода появлялись в плазме только при большом токе основного разряда (1,5—2 ка, когда оба электрода из нержавеющей стали или никеля, и 0,5—0,8 ка, если анод из свинца). При поджиге на аноде кроме ионов материала анода всегда присутствовали и ионы материала катода. Зажигание основного разряда при поджиге на аноде сильно затруднялось при нагреве вольфрамового катода до 2000° С. Скорость ионов в распространявшейся от электродов плазме при разряде с поджигом оказалась такой же, как и для плазмы, образовавшейся при естественном пробое вакуумного промежутка.

Кларк и Джильмер [304] с целью разработки вакуумного выключателя на напряжение 300 кв и силу тока 1 ка без движущихся частей или вспомогательного поджигающего электрода изучали поджиг разряда в глубоком вакууме лучом от рубинового лазера с запасаемой энергией до 50 мдж. Измерения проводились с постоянным напряжением 5 кв на электродах при зазоре между ними 7—28 мм. Импульс света от лазера, попадая на электрод (мишень) сквозь отверстие в противоположном электроде, вызывал образование небольшого, но плотного плазменного облака. Если мишень была катодом, то немедленно возникал межэлектродный разряд, характеристики которого ничем не отличались от характеристик разрядов, вызванных поджигающей искрой или механическим размыканием контактов. Если мишень была анодом, то заметная проводимость между электродами возникала только после распространения плазмы от анода к катоду, причем проводимость зависела от запасенной энергии светового импульса. При энергии 2 мдж между электродами мог протекать ток силой не более 10 a, a для пропускания тока силой 1 ка энергия лазерного луча должна быть около 40 мдж. Запаздывание появления проводимости относительно импульса света зависело от материала электродов и росло с увеличением межэлектродного зазора. При вольфрамовых электродах запаздывание было около 60 нсек/мм зазора, при медных или хромовых электродах — в 2—2,5 раза меньше.
Предыдущая << 1 .. 78 79 80 81 82 83 < 84 > 85 86 87 88 89 90 .. 122 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed