Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Слэтер Дж. -> "Диэлектрики полупроводники, металлы" -> 179

Диэлектрики полупроводники, металлы - Слэтер Дж.

Слэтер Дж. Диэлектрики полупроводники, металлы — М.: Мир, 1969. — 648 c.
Скачать (прямая ссылка): diaelektrikipoluprovodnikov1969.pdf
Предыдущая << 1 .. 173 174 175 176 177 178 < 179 > 180 181 182 183 184 185 .. 313 >> Следующая

замкнутой электронной оболочкой, мы находим, что, несмотря даже на то,
что отдельные электроны не находятся в s-состояниях, тем не менее
окончательный результат выглядит так, как будто к невозмущенной волновой
_функции 5-типа, соответствующей замкнутой оболочке, добавляется
многоэлектронная волновая функция P-типа, т. е. функция, отвечающая
полному орбитальному
26*
404
Приложение S
квантовому числу L = 1 с амплитудой, пропорциональной внешнему полю.
Второе замечание общего характера, которое хотелось бы сделать, связано с
тем, что в § 1 мы рассмотрели ряд межатомных сил и сил взаимодействия
между молекулами, обусловленных поляризацией атома под действием поля
иона или постоянного диполя и обратной реакцией поляризационного поля на
создающий его ион или постоянный диполь; эти силы играют важную роль во
взаимодействиях между ионами или дипольны-ми молекулами. Дальнейшее
обсуждение было полностью посвящено частному случаю поляризации,
обусловленной флуктуа-ционными диполями и приводящей к появлению сил
притяжения Ван дер Ваальса между атомами с замкнутыми электронными
оболочками, иногда называемых дисперсионными силами. Однако
взаимодействия других типов важны сами по себе, и обусловленные ими
эффекты следует учитывать совместно с рассмотренными выше. Эти эффекты
подробно рассмотрены, в частности, в работах Лондона [14-15] и Маргенау
[20]. Они приводят к тому, что полное притяжение Ван дер Ваальса между
молекулами, обладающими дипольными моментами, оказывается значительно
более сильным, чем в других, случаях. Чисто качественное обсуждение этого
вопроса можно найти в работе [и]. В этой книге приведена таблица,
содержащая данные для большого числа молекул газов, расположенные в
порядке увеличения молекулярных объемов, определенных либо по постоянной
Ван дер Ваальса В, либо по молекулярному объему в жидкости. Постоянная
Ван дер Ваальса А, характеризующая притяжение Ван дер Ваальса, монотонно
увеличивается с ростом В, как и следовало ожидать, поскольку мы выяснили,
что поляризуемость, от которой зависит это притяжение, увеличивается с
возрастанием молекулярных размеров. Имеется, однако, ряд молекул,
например НгО и NH3, которые выделяются из общего числа аномально большой
величиной притяжения Ван дер Ваальса. В каждом таком случае молекулы
обладают большими постоянными дипольными моментами, что вносит добавочный
вклад в притяжение Ван дер Ваальса, помимо взаимодействия между
составляющими молекулы атомами с замкнутыми оболочками.
ЛИТЕРАТУРА
1. Slater J. С., Quantum Theory of Molecules and Solids, vol. 1, New
York, 1963. (См. перевод: Дж. Слэтер, Электронная структура молекул, изд-
во "Мир", 1965).
2. S 1 a t е г J. С., Quantum Theory of Atomic Structure, vol. 1, New
York, 1960.
3. S u g i u r a Y" Journ. Phys. Raa., 8, 113 (1927).
4. F. i s e n s с h i t z R., L о n d о n F., Zs. Phys., 60, 491 (1930).
Поляризация и притяжение Ван дер Ваальса
405
5. W а 11 е г I., Zs. Phys., 38, 635 (1926).
6. S 1 a ter J. С., К irk wood J. G., Phys. Rev., 37, 682 (1931).
7. H a s s e H. R., Proc. Cambr. Phil. Soc., 27, 66 (1931).
8. P a u 1 i n g L" В e a с h J. Y., Phys. Rev., 47, 686 (1935).
9. Hirschfelder J. O., Linnett J. W., Journ. Chem. Phys., 18, 130 (1950).
10. MargenauH., Phys. Rev., 56, 1000 (1939).
11. D a 1 g a r n о A., Lynn N., Proc. Phys. Soc,, A70, 802 (1957).
12. S 1 a t e r J. C., Phys. Rev., 32, 349 (1928).
13. M о о r e N., Journ. Chem. Phys., 33, 471 (1960).
14. London F., Phys. Chem., B11.222 (1930).
15. L о n d о n F., Trans. Faraday Soc., 33, 8 (1937).
16. Kirkwood J. G" Zs. Phys., 33, 57 (1932).
17. V i n t i J. P., Phys. Rev., 41, 813 (1932).
18. Г e л ь м а н Г., Acta Physicochim. URSS, 2, 273 (1935).
19. U n s о 1 d A., Zs. Phys., 43, 563 (1927).
20. MargenauH., Rev. Mod. Phys., 11, 1 (1939).
21. Sternheimer R. М., Phys. Rev., 96, 951 (1954); 107, 1565 (1957).
22. S 1 a t e r J. C., Introduction to Chemical Physics, New York, 1939,
p. 408.
ДОПОЛНИТЕЛЬНАЯ ЛИТЕРАТУРА
Силы Ван дер Ваальса: [141, 327, 649-652, 663, 724, 775, 1034, 1071-1073,
1521. 1522. 1899. 1900. 2127. 2566. 2890. 3243. 3428. 3429. 3473. 3573.
3865. 3984.
в. ТЕОРЕМА ВИРИАЛА ДЛЯ ТВЕРДЫХ ТЕЛ
Мы хотим доказать для случая твердого тела равенство (10.5):
1 3
(Кинетическая энергия) = --g (Потенциальная энергия)+ -g- Pv- (П6.1)
Здесь р - давление, a v - объем. Возьмем в качестве исходного соотношение
(2.37) из т. 1 1), которое имеет следующий вид:
(Кинетическая энергия)ср = --g (Потенциальная энергия)ср-
- |?(*Лн.,)ср. (П6.2)
i
Здесь Х{ представляет собой координату одной из частиц системы вдоль
какой-либо оси, a Fвн. г-компонента внешней силы в направлении той же
оси. Эта теорема, как мы помним, справедлива для такой системы, в которой
все внутренние силы являются кулоновскими, как в атоме, молекуле или
твердом теле.
В случае твердого тела конечного объема, находящегося под
гидростатическим давлением р, на каждый участок поверхности единичной
Предыдущая << 1 .. 173 174 175 176 177 178 < 179 > 180 181 182 183 184 185 .. 313 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed