Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Слэтер Дж. -> "Диэлектрики полупроводники, металлы" -> 131

Диэлектрики полупроводники, металлы - Слэтер Дж.

Слэтер Дж. Диэлектрики полупроводники, металлы — М.: Мир, 1969. — 648 c.
Скачать (прямая ссылка): diaelektrikipoluprovodnikov1969.pdf
Предыдущая << 1 .. 125 126 127 128 129 130 < 131 > 132 133 134 135 136 137 .. 313 >> Следующая

400, 408, 418-420, 423, 437, 468-472, 476-478, 480, 486, 506-508, 510,
511, 516, 534, 536, 537, 541, 543, 546, 589, 593, 594, 599, 600, 607-617,
619, 621, 622, 624-626, 646, 647, 655-661, 664, 684, 686, 696-698, 710,
711, 713, 714, 739, 757, 767, 768, 771, 774, 776, 778, 783, 794, 799,
800, 812-814, 838, 839, 848-853, 866, 868, 870, 1180, 1186-1188, 1385,
1490, 1595, 1655, 1656, 1773-1776, 1795, 1796, 1831, 1848, 1954-1959,
1961-1963, 1986, 1995, 2043, 2062, 2095, 2150, 2151, 2172-2176, 2205,
2206, 2226, 2228, 2229, 2266-2268, 2318, 2322, 2600, 2700, 2701, 2711,
2712, 3321, 3345-3348, 3351, 3355, 3364-3366, 3505, 3667, 3677, 3727,
4100,'4182, 4229, 4667-4669, 4780, 4887, 4912].
10*
Глава 11
КРИСТАЛЛ КАК ЗАДАЧА МНОГИХ ТЕЛ
§ 1. Сравнение одночастичного метода с многочастичным
Общий подход к исследованию электронной структуры кристалла, развитый в
предыдущих главах, состоял в сведении задачи к одноэлектронной с помощью
метода самосогласованного поля. В гл. 9 и 10, посвященных современной
трактовке вопроса об энергии связи ионных кристаллов и металлов, пришлось
рассмотреть и многоэлектронный аспект задачи, поскольку это оказалось
необходимым для вычисления полной энергии кристалла. Мы, однако, не
вдавались особенно глубоко в эту многочастичную сторону задачи о
кристалле. В настоящей главе будет указано несколько способов подхода к
решению'этой проблемы, которые послужат основой для некоторых разделов
следующего тома этой серии.
Мы, конечно, знакомы со стандартным методом сведения многочастичной
задачи к одноэлектронной. Во-первых, используя приближение Борна -
Оппенгеймера, мы разделяем движение ядер и движение электронов. Затем с
помощью метода Хартри- Фока формулируются одноэлектронные уравнения для
атомных волновых функций; при этом теорема Купменса позволяет
отождествить одноэлектронные энергии, вычисленные в приближении Хартри -
Фока, с потенциалами ионизации различных электронов (с обратным знаком).
Рассматривая в предыдущих книгах этой серии теорию атомов и молекул, мы
выяснили недостатки такого подхода; в принципе нам известно, как следует
учитывать корреляцию электронов - либо посредством конфигурационного
взаимодействия, либо включая в волновую функцию относительные координаты
электронов r,j. Обсудим, однако, эти вопросы более подробно и выясним, к
чему это приводит в данной задаче о кристалле.
Представляют интерес задачи двух совершенно различных типов. Во-первых,
как и в задаче об уравнении состояния, можно искать энергию связи как
функцию положений ядер. Здесь существенно знать точное значение полной
энергии. Конечно, мы получили бы его, если бы нам была известна точная
йолно* вая функция, но при настоящем несовершенном состоянии теории важно
найти наиболее практичный способ получить хорошее приближение. В двух
предыдущих главах при обсуждении во-
§ i. Сравнение одночастичного метода с многочастичным 293
проса об энергии связи ионных кристаллов и металлов была сделана попытка
рассмотреть указанную задачу. Мы отметили ряд недостатков в некоторых из
современных методов теории ^металлов, хотя эти недочеты и не возникают в
задаче об ионных кристаллах. Различие между двумя указанными случаями
уходит корнями к соответствующей ситуации в молекулах. В нашей трактовке
мы принимаем за исходное нечто аналогичное приближению Хартри - Фока, и
затем переходим к его уточнению. Напомним (см.!1]), что для системы,
состоящей из атомов или ионов с заполненными оболочками, подобно паре
атомов гелия, приближение Хартри - Фока оказывается довольно точным. С
другой стороны, для систем с ковалентной связью типа молекулы Н2 или
металла или для такого ковалентного кристалла, как алмаз, нам известно,
что детерминантная функция Хартри-Фока неправильно описывает ситуацию на
больших межъядерных расстояниях: Это означает, что учет конфигурационного
взаимодействия или другие эквивалентные методы трактовки корреляции в
таких случаях значительно важнее, чем для ионных кристаллов. Мы упоминали
о методе альтернантных молекулярных орбит применительно к случаю металлов
типа щелочных. Для ковалентного кристалла типа алмаза можно надеяться
использовать метод, эквивалентный принятому в работе!2] ПРИ рассмотрении
ковалентных связей1) (этот метод был подробно рассмотрен в книге!1]
применительно к молекулам). В сущности этот метод и был использован в
известной работе [3] по теории кристалла алмаза; при этом получились
неплохие результаты. Они были повторены и обобщены в более поздней работе
[4], где было показано, что они составляют удовле-таорительную основу для
расчета энергии ковалентного кристалла.
Задача другого типа, с которой мы сталкиваемся, относится к возбужденным
состояниям кристалла. Сведения о них нужны Для ряда задач - прежде всего
для оптики. Исследуя переход От основного состояния к возбужденному при
поглощении излучения, мы должны знать разности энергий рассматриваемых
состояний. Это, однако, далеко не единственный пример; так, при
Предыдущая << 1 .. 125 126 127 128 129 130 < 131 > 132 133 134 135 136 137 .. 313 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed