Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Синг Дж.Л. -> "Этюды о симметрии" -> 51

Этюды о симметрии - Синг Дж.Л.

Синг Дж.Л. Этюды о симметрии — М.: Мир, 1971. — 319 c.
Скачать (прямая ссылка): etudiosimetrii1971.djvu
Предыдущая << 1 .. 45 46 47 48 49 50 < 51 > 52 53 54 55 56 57 .. 150 >> Следующая

В этом и проявляется свойство модели независимых частиц: в ней нет места
реакциям, происходит одно лишь рассеяние. Другие состояния промежуточного
ядра также обладают малым временем жизни; каждое из них распадается
только на одно состояние ядра-мц-
7. О развитии модели промежуточного ядра
107
шени. Если частица сталкивается с ядром-мишенью, находящимся в каком-либо
из состояний, не отмеченных крестиками, то состояние, полученное после
распада, будет возбужденным.
М • "ИМ • • •
mill
11
й 6 Фиг. 1. а - модель независимых частиц.
Здесь действие ядра-мишени на налетающую частицу можно описать с помощью
по* теициала, зависящего, разумеется, от состояния возбуждения ядра-
мишени. В верхней части фигуры показаны уровни энергии промежуточного
ядра. Уровень, отмеченный крестиками, соответствует основному состоянию
ядра-мншеии плюс некоторое определенное состояние налетающей частицы.
Остальные уровни соответствуют возбужденным состояниям ядра-мишени.
Высота лнннй в средней части фигуры - вероятность перехода из состояния
ядра-мишени, которое находится над ней, в основное состояние ядра-мишени
(плюс выбранное состояние налетающей частицы). Для всех состояний
промежуточного ядра, за исключением отмеченного крестиками, эта
вероятность равна нулю. В нижней части фигуры показана зависимость
сечения от энергии. Ширина линии обусловлена большой вероятностью распада
состояния, отмеченного крестиками.
б - рассматриваемая нами модель.
На этот раз возбужденное состояние ядра-мишени определяется выбором
промежуточного состояния неоднозначно: возбужденным может быть любое из
нескольких состояний. Это означает, что определенного, "помеченного
крестиками" состояния промежуточного ядра в нашей модели не существует.
Наоборот, многие состояния промежуточного ядра при распаде могут
переходить в основное состояние ядра-мишени (плюс выбранное состояние
налетающей частицы) .Высота линий в средней части фигуры - вероятность
распада состояний промежуточного ядра. Чем ближе уровни промежуточного
ядра (в энергетической шкале) к отмеченному крестиками уровню в модели
независимых частиц (а), тем больше вероятность перехода в основное
состояние. В нижней части фи-гуры показана зависимость сечения от
энергии. На небольшой схеме показан общий вид кривой [по оси ординат (оси
сечений) график сжат, а по оси абсцисс (оси энергий) растянут]. Ширина
максимума среднего сечения обусловлена главным образом тем, что уровни
промежуточного ядра, которые при распаде могут переходить в основное
состояние ядра-мишеии, распределены по шкале энергий. Тем не менее
заметно явное сходство между средним сечением (б) и истинным
(неусреднеиным) сечением в модели независимых частиц (а).
Наоборот, если налетающая частица сталкивается с ядром-мишенью,
находящимся в основном состоянии, то образуется лишь состояние,
отмеченное крестиками. Вероятность распада
108 I. Симметрия и другие физические проблемы
различных промежуточных состояний, образующихся из основного состояния
ядра-мишени, показана в средней части фиг. 1. Эти же вероятности дают
парциальные ширины образования промежуточного состояния из налетающей
частицы и основного состояния ядра-мишени. Таким образом, на нижней части
фигуры показана зависимость сечения рассеяния на ядре-мишени от энергии в
соответствии с моделью независимых частиц. Это и есть кривая сечений Бома
и Форда.
Приняв допущение о том, что модель независимых частиц неточна, мы лишимся
возможности однозначно сопоставлять состояниям промежуточного ядра те
состояния ядра-мишени, из которых их можно получить. Более того, каждое
состояние в окрестности состояния, отмеченного крестиками, приобретет
некоторые свойства последнего. Следовательно, для состояния,
первоначально отмеченного крестиками, вероятность распада в основное
состояние ядра-мишени заметно уменьшится, но многие промежуточные
состояния, для которых эта вероятность в модели независимых частиц была
равна нулю, смогут распасться в основное состояние ядра-мишени с отличной
от нуля вероятностью. То же справедливо и для парциальных ширин этих
состояний, в силу чего сечение будет иметь резонансный характер.
Ситуация, возникающая в рассматриваемой модели, показана на фиг. 1,6 для
сравнения с моделью независимых частиц. Среднее сечение, получающееся в
этой модели, показано на нижней части фигуры. Именно это сечение дает
оптическая модель ядра Фешбаха - Портера - Вейскопфа.
Вместе с тем наша модель указывает на возможную причину систематических
отклонений от статистической теории, наблюдаемых в эксперименте. При
некоторых условиях вероятности перехода в различные состояния дочернего
ядра не равны. Более того, вероятность перехода во все состояния, лежащие
внутри единичного интервала энергии, не зависит от положения этого
интервала на энергетической оси. При этих условиях на область высоких
энергий, хотя она и содержит большое число уровней, уже не приходится
львиная доля переходов. Небольшое число уровней, лежащих в единичном
Предыдущая << 1 .. 45 46 47 48 49 50 < 51 > 52 53 54 55 56 57 .. 150 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed