Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Синг Дж.Л. -> "Этюды о симметрии" -> 50

Этюды о симметрии - Синг Дж.Л.

Синг Дж.Л. Этюды о симметрии — М.: Мир, 1971. — 319 c.
Скачать (прямая ссылка): etudiosimetrii1971.djvu
Предыдущая << 1 .. 44 45 46 47 48 49 < 50 > 51 52 53 54 55 56 .. 150 >> Следующая

которой наивная форма теории промежуточного ядра остается верной, а
нарушаются лишь отдельные гипотезы статистической теории. Лично я склонен
сомневаться в основном постулате статистической теории, согласно которой
все каналы распада промежуточного ядра равновероятны. Тем не менее
следует подчеркнуть, что, по моему мнению, у нас нет данных, которые
позволили бы сделать однозначный вывод о нарушении статистической теории
еще до того, как перестает быть верной теория промежуточного ядра.
Наоборот, приведенные Курантом аргументы [22, 23] наводят на мысль, что
область применимости статистической гипотезы отнюдь не уже области
применимости описанного выше варианта модели промежуточного ядра.
Главное возражение против предположения о том, что переходы во все
возможные состояния равновероятны, по существу совпадает с возражениями
против всех теорий, унаследованных нами в основном от нас же самих еще с
довоенных лет. Во всех этих теориях все ядерные свойства считаются
плавными функциями массового числа, зарядового числа и энергии.
Наблюдения Майера [24] (см. также [25]) и Хакселя, Йенсена и Зюсса [26] и
их теории оболочечной структуры ядра опровергли это предположение, по
крайней мере для основных состояний ядер. Немногое изменяется и при
переходе к ядерным реакциям. Большие сечения рассеяния группы железа и
большие сечения поглощения редких земель слишком систематичны, чтобы быть
случайными, и подтверждаются измерениями полных сечений, проведенных
Филдсом, Расселом, Заксом и Ваттенбергом [27]. Бом и Форд [28]
предприняли попытку интерпретировать эти измерения на основе модели
независимых частиц, однако эта модель, правильно воспроизводящая общий
ход кривой сечений, не передает ее тонкую структуру, т. е. ее резонансный
характер. После того как экспериментальная ситуация в результате работ
Баршалла и его сотрудников полностью прояснилась'), решение
') Информация о сечениях при малых энергиях (от 50 до 3000 кэр) была
получена Баршаллом и его сотрудниками после проведения серии
экспериментов, начатых в 1948 г. Они выполнялись на Fe, Ni, Bi [29], на
Be, О, Na, Са [30], на Zr, Ag, In, Sb, I, Та, Pb [31], на изотопах свинца
[32], на Li, Be, В, С, О [33], на Со, Ga, Se, Cd, Те, Pt, Au, Hg, Th
[37], на Nd, Sm, Er, Yb, Hf [38]. В работе [36] использовались более
высокие энергии, а в работе [39] изучалось угловое распределение. См.
также работы обзорного характера [34, 35] и работы [40, 41].
106
/. Симметрия и другие физические проблемы
было снова предложено Вейскопфом совместно с Фешбахом и Портером: модель
независимых частиц (правильнее было бы сказать модель независимой
частицы) позволяет получить лишь среднее сечение, т. е. грубую структуру
сечения, так как дает только произведение плотности на интенсивность
уровней промежуточного ядра [42, 43]. Сама реакция протекает по схеме
промежуточного ядра. Иначе говоря, в расхождении с экспериментом повинна
не модель промежуточного ядра, а статистические допущения. Несмотря на
всю правдоподобность этих допущений, их приходится изменять так, чтобы
достичь хотя бы грубого соответствия между средним сечением и моделью
независимых частиц. Из этих слов некоторые могут заключить, будто модели
независимых частиц отводится роль некоего таинственного принципа
соответствия. Такой вывод неверен. Скотт, Томас, Лейн и другие [44-46]
весьма конкретно показали, каким образом результаты теории Вейскопфа
можно включить в модель независимых частиц в качестве ее рудиментарных
признаков. Выдержит ли эта уточненная интерпретация баршаллов-ских
максимумов испытание временем, пока еще не ясно.
Поскольку модель, упомянутая мной, не слишком известна, я позволю себе
бегло охарактеризовать ее. Предположим (в духе модели независимых
частиц), что влияние ядра-мишени на налетающую частицу можно учесть с
помощью надлежащим образом подобранного потенциала. Тогда любое состояние
промежуточного ядра будет определяться заданием состояния ядра-мишени и
состоянием налетающей частицы, находящейся в потенциале, создаваемом
ядром-мишенью. На фиг. 1, а показан ряд уровней промежуточного ядра при
энергии возбуждения около 8 Мэе. Большинство уровней соответствует
возбужденному состоянию ядра-мишени плюс какое-то определенное состояние
налетающей частицы. Предполагается, однако, что состояние, отмеченное
крестиками, отвечает основному состоянию ядра-мишени и состоянию
налетающей частицы с энергией около 8 Мэе. Это состояние промежуточного
ядра, если только последнее заслуживает такого названия, чрезвычайно
быстро распадается на состояние исходного ядра-мишени и состояние
налетающей частицы с ее первоначальной энергией. Действительно,
рассматриваемое промежуточное состояние живет ровно столько, сколько
требуется налетающей частице, чтобы преодолеть потенциал, порожденный
ядром-мишенью. Распаду такого промежуточного состояния всегда
предшествует испускание налетевшей частицы с ее первоначальной энергией.
Предыдущая << 1 .. 44 45 46 47 48 49 < 50 > 51 52 53 54 55 56 .. 150 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed