Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Портис А. -> "Физическая лаборатория" -> 95

Физическая лаборатория - Портис А.

Портис А. Физическая лаборатория. Под редакцией Русакова Л.А. — М.: Наука, 1972. — 320 c.
Скачать (прямая ссылка): fizlab1972.djvu
Предыдущая << 1 .. 89 90 91 92 93 94 < 95 > 96 97 98 99 100 101 .. 116 >> Следующая

Для того чтобы выяснить, как движение ионов сказывается на состоянии эфира, можно воспользоваться следующим методом, который проф. Лорентц вывел из общей теории. Предположим, что ион Р, положение равновесия которого в молекуле есть Р0, может одновременно участвовать в двух или более движениях, и пусть вектор Р0Р всегда получается сложением векторов Р0Р для всех компонент движения в данный момент времени. Тогда состояние эфира на расстоянии намного большем, чем РоР, будет являться суперпозицией состояний, которые возникали бы для каждого из этих случаев в отдельности.
Отсюда следует, во-первых, что круговое движение ионов приводит к излучению света с круговой поляризацией в направлении оси окружности. Во-вторых, вместо решений в виде эллиптических орбит можно выбрать решения, более
Отсюда для периода колебания V мы имеем
(5)
Тогда относительное изменение периода представляется как
еН _е ИТ 2кУт ™ 4л '
(6)
277
удобные для наших целей. Движение иона до наложения магнитного поля можно разложить на гармоническое колебательное движение по оси z и два круговых движения (в противоположных направлениях) в плоскости (х, у).
Магнитные силы не сказываются в первом движении и изменяют период вращательных движений.
Под действием дифракционной решетки колебания, вызванные движением ионов, сортируются по периодам, что соответствует разложению полного движения на три компоненты. Спектральная линия будет триплетом. Во всяком случае можно ожидать, что линия будет расширяться при наличии магнитного поля и что края линии будут иметь круговую поляризацию *).
20. Можно считать, что обнаружение последнего эффекта явилось бы определенным подтверждением правильности основных идей теории проф. Лорентца. Для осуществления этой части эксперимента в полюсах электромагнита (п. 2) сверлились сквозные отверстия, на оси которых помещалась дифракционная решетка. Линии натрия наблюдались с помощью окуляра с вертикальным визиром. Между окуляром и дифракционной решеткой помещалась пластинка в четверть волны и николь, который я использовал раньше при исследовании нормального отражения света от полярно намагниченного железного зеркала [2). Пластинка и николь ориентировались относительно друг друга таким образом, что свет с правой круговой поляризацией гасился. В связи с вышесказанным один край расширенной линии должен иметь правую круговую поляризацию, другой край — левую круговую поляризацию. При повороте анализатора на 90° свет, который ранее гасился, будет проходить, и наоборот. Или же если наблюдался правый край линии, то при обращении тока в магните становится видимым левый край линии. Перекрестье окуляра устанавливалось на яркой линии. При обращении тока видимая линия смещалась! Опыт можно было повторять произвольное число раз.
21. Предыдущий опыт несколько видоизменялся. При неизменном положении пластинки в четверть волны поворачивался анализатор. Тогда при одном повороте анализатора наблюдаемая линия дважды расширялась и дважды сжималась.
22. Электромагнит поворачивался на 90° в горизонтальной плоскости относительно положения (п. 20), так что направление силовых линий было перпендикулярно линии, соединяющей щель и дифракционную решетку. Края расширенной линии теперь оказались линейно поляризованными и, насколько позволяла судить применяющаяся аппаратура, плоскость поляризации была перпендикулярна спектральной линии. Объяснение этого явления сразу следует из рассмотрения п. 19. Круговые орбиты ионов, Перпендикулярные силовым линиям, наблюдались теперь в плоскости их размещения.
23. Опыты пп. 20—22 доказывают, что световые колебания вызываются движением ионов, которое было рассмотрено проф. Лорентцем в его теории электричества. Если произвести измерение расширения линий (п. 14), то с помощью соотношения (б) можно получить отношение elm. Оказывается, что elm по порядку величины равно 107 ед. СГС. Разумеется, что этот результат, который следует из теории, является лишь первым приближением.
24. Из опыта п. 20 можно получить сведения о том, является ли вращающийся ион положительным или отрицательным.
Если силовые линии направлены к дифракционной решетке, то оказывается, что свет с правой круговой поляризацией соответствует меньшему периоду. Из этого результата в связи с п. 18 следует, что положительные ионы вращаются или по меньшей мере их орбиты больше, чем у отрицательных ионов.
25. Теперь, когда действие магнитного поля на форму спектральных линий может быть интерпретировано в свете теории проф. Лорентца, дальнейшие исследования этого явления становятся особенно привлекательными. Сейчас уже возникло несколько проблем. Весьма перспективными представляются исследования движения ионов в различных веществах при изменении температуры, давления,
*) Впоследствии я увидел, что Стоней пытался объяснить существование дублетов и триплетов в спектре вращением эллиптических орбит «электрона» под действием возмущающих сил.
278
а также интенсивности намагничивания. Дальнейшие исследования должны также разрешить вопрос о величине магнитных сил на поверхности Солнца, которые могут воздействовать на спектр.
Предыдущая << 1 .. 89 90 91 92 93 94 < 95 > 96 97 98 99 100 101 .. 116 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed