Физическая энциклопедия Том 4 - Порохов А.М.
Скачать (прямая ссылка):
Зимой по всей С. преобладают западные, летом — восточные ветры. Наиб, скорости ветра чаще всего наблюдаются вблизи стратопаузы: они максимальны зимой к иногда достигают 100— 200 м/с. Зимой и весной в С., преим. Iftz » 31—42 км*; периодически возникают внезапные потепления до 40^—50 К, сопровождающиеся резким усилением ветра. Зоны потеплёнии.обычно перемещаются к востоку, постепенно ослабевая при втом. Продолжительность потеплений достигает 40—50 сут. Сильные потепления (наблюдаются не каждый год) захватывают всю С. и сопровождаются сменой западных потоков'на восточные. Слабые потепления локализуются в отд. слоях С. й не сопровождаются смекой западных ветров на восточные. ¦¦¦>..
На z « 20—30 км иногда образуются т. н. перламутровые облака, состоящие, по*виднйому, из кристалликов льйа ил к переохлаждённых^ капель воды. Нижняя С. на z до 20—25 км отличается повыш. содержанием аэрозольных частиц, особейио сульфатных, заносимых сюда при вулканнч. извержэниях» Они сохраняются здесь дольше, чем в тропосфере, из-за слабости турбулентного обмека в С. и отсутствия вымывания осадками. Аэрозоли, увеличивая атмосферное альбедо, вызывают понижение темп-ры у земной поверхности, особенно скльное после больших навержекнй вулканов.
Лит.; Хргиан А. X., Физика атмосферы, М., 1986; Тарасенко Д. А., Структура и циркуляция стратосферы и мезосферы Северного полушария, Л,, 1988. С. т. ШМетер.
СТРАТЫ (от лат. stratum — кастил, слой) — неподвижные или движущиеся зоны ие равномерной светимости, регулярно чередующиеся с тёмными ц$р*йежут-ками в положительном столбе базового райрада' низкого Давлення, напр, тлеющёёо разряда. ОбВДяо яркой стороной С. обращены к катоду. €. бывай+ Неподвижные н движущиеся, причём движутся оии также от анода к катоду. В однородных трубках, в ^HCtbix1 инертных газах С. двкжутся со скоростями поряДка десятков м/с прн давлении р ж IO-1-10 Tdp. Напряжённость электрич. поля, плотность и /темп-ра электронов иа фронте С. обычно высоки {внзуальне — сиетлый слой). При удалении от фронта к аноду напряжённость поля, темп-ра и плотноств электронов У^егіьПІАЮТСЯ настолько, что ионизация преиращается (появляется тёмный промежуток).
По совр. представлениям, С. представляют собой ионизационные волны; в случае небольших pd (d>'— меж-электродное расстояние) этолкИейнаи волна, воз- /“»
СТРИТЫ
стримермля
инкающая в ограниченном пространстве (газоразрядной трубке). (Заметим, что в свободном пространстве волиы ионизации в разрядах, проявляются в вида стримеров.) Длина одной С., т. е. расстояние между соответствующими точками соседних С., составляет иеск. диаметров трубки.
Т. к. движущиеся С,—* волновой процесс, то гл. роль в их возникновении играют пространственные неоднородности продольного типа. В молекулярных газах пространственный масштаб неоднородности, определяемый длиной установления электронной темп-ры а, весьма мал вследствие большой скорости передачи энергии от электронов молекулам. Поэтому н возможные неоднородности могут быть весьма мелкими. В атомарных инертных газах, где передача энергии крайне замедлена и длина а велика, движущиеси С.— типичный процесс. Схема, поясняющая пркчнну движения С. от аиода к катоду, дана на рис. I. В реальных,
Рне. 1. Схема, поясняющая причину движения страт от анода к катоду.
сравнительно коротких волнах градиенты плотиостк значительны. Для таких волн распределения электроиов пе (штриховая линия) и нонов гс+ (сплошная кривая) соответствуют преобладанию диффузии электроиов над дрейфом. Возникающее поле поляризации 6E силадывается с постоянным невозмущающим полем E на том участке волны, где пе уменьшается в сторону падеккя потенциала, и вычитается из E на другом склоне. По этой причине волна бE сдвкиута на четверть длкны волны в сторону катода относительно волны бпе. Это приводит и смещению максимума скорости ноиизацин, т. е. возбуждается волна ноннзацки.
На рнс. 2 приведены эксперим. и теоретич. данные
о зависимости длины волны С.,А, от частоты поля v для разряда в аргоне при р — 60 Па н токе 3,6 А в трубке
Рнс. 2. Зависимость длины волны страт от частоты.
702
радиусом 1,65 см. Фазовая скорость С. изменялась от «0 до 180 м/с; груиповая скорость С. угр =д vldk < 0, т. е. направлена противоположно фазовой, что является особенностью С. в электрич. разряде.
В С. большой амплнтуды ф-цкя распределения электронов может иметь нелокальный характер, что резко усложняет теореткч. описание появления С.
JJum.: Ланда П. G., Автонолебаняя в распределённых системах. М., 1983; Райзер Ю. П., Физика газового разряда, М., 1987: Рожанский В. А., Цендин JI. Д., Столкнови-тельный перенос в частично-ионизованяой плааме, М., 1988.
Э. И. Асиновский.
СТРЙМБРНАЯ КАМЕРА — разновидность искровой камеры, в к-рой разряд, вызванный импульсом высокого напряжения, обрывается на стримерной ста дни искрового рааряда. С. к. представляет собой заполненный газом объём, содержащий плоскопараллельные электроды. После прохождения заряж. частицы, вызвавшей
иоиивацию газа вдоль траектории, иа эти электроды подавтен короткий импульс высокого напряжения, длительностью 12—20 ис, что обеспечивает прекращение развитии разряда. Начальная стадия разряда — электронные давииы, переходящие в стримеры (положительный и отрицательный) — узкие светящиеся яа-иалы, гав в к-рых ионизован. Фронт стримера движется со скоростью до 4-Ю* м/с в полях ~ 30 кВ/см. Стримеры формируются вдоль электрнч. поля, стартуя от электронов начальной ионизации :и обрываясь иа длине в иеск. мм. Стримеры, являющиеся самосветящн-мися объектами, фотографируются и после обработки фотоплёнки по ией определяют координаты треков частиц. Впервые С. к. совдана в 1963 Г. Е. Чиковани с сотрудниками и независимо Б. А. Долгошеикым с сотрудниками [1]. Чаще всего С. к. используют как магнитные спектрометры с мишенью, расположенной в их объёме. С помощью С. к. можио изучать взаимодействие' частиц в газе, заполняющем иамеру, в также в мишенях из разных материалов, расположенных перед С. к. илн в объёме камеры. С. к. управляема — отбор событий осуществляется прн помощи электронных детекторов. Оиа имеет малое время памяти (~ 0,5—
