Физическая энциклопедия Том 4 - Порохов А.М.
Скачать (прямая ссылка):
Эакрытий
ком*
Даамнм
Распределение давлений и X “О скоростей в стоячей волне при открытом и закрытом
¦ — -------- вш-----
концах не жвлучающея звук трубы.
х-0
KOHUl
СТРАННОСТЬ
вует; поэтому обе картины сдвинуты относительно друг друга иа четверть длины волиы. Диалогичное распределение имеет место для электрич. и магн. полей в линии передачи или волноводе с идеально «закороченным» или открытым кондом, а также при нормальном падении плосиой эл.-магн. волиы на идеально отражающую стенку.
В отличне от бегущей волны, в С. в. ие происходит переноса энергии, а осуществляется лишь пространственная перекачна энергии одного вида в энергию др. вида с удвоенной частотой (электрической в магнитную, кинетической в потенциальную и т. п.). В известном смысле области между любыми пучностями и узлами можио рассматривать как автономные системы, а саму С. в. как распределённое в пространстве колебание (см. Волны),
Чисто С. в. могут устанавливаться только при отсутствии затухания в среде и прк полном отражении от границ. В противном случае ироме С. в. появляются бегущие волны, доставляющие энергию к местам поглощения или излучения. Распределение волнового поля прк этом характеризуется коэф. стоячести волны — KCB (см. Бегущая волна), а соотношение между средней за период колебаний T = 2 л/ы запасённой в С. в. энергией W и мощностью Р, уносимой бегущей волной, характеризуется добротностью колебания Q = &W/Р. Невырожденные нормальные колебания объёмных резонаторов без потерь суть С. в., а нормальные волны в волноводах представляют собой волиы, бегущие в одном направлении и стоячие в направлениях, перпендикулярных оси волновода.
Лит.; Горелик Г. С., Колебания и волны, 2 изд.; М., 1950; Крауфорд Ф., Волны, пер. с англ., 3 изд., М., 1984.
М. А. Миллер, Е. В. Суворов.
СТРАННОСТЬ (S) — аддитивное квантовое число, Являющееся наряду с очарованием (С) и красотой (Ъ) специфич. характеристикой адронов. Все адроны обладают определёнными целочисленными (нулевыми, положительными кли отрицательными) значениями S, причём |?| ^ 3. Античастицы имеют С. противоположного знака по сравнению со С. частиц. Адроны с S ^ О (ио с C=O и Ъ = 0) называются странными частицами. (Частицам, не участвующим в сильном взаимодействии,— фотону, лептонам приписывается значение S — 0.) В процессах, обусловленных сильным и ал.-магн. взаимодействиями, С. сохраняется, т. е. суммарная С. исходных и конечных частиц одина-иова. В процессах слабого взаимодействия (протекающих за слёт заряженных токов) С. может нарушаться, при этом различие в суммарной С. начальных и конечных частиц |Д?| = 1. По совр. представлениям, наличие у нек-рых адроиов S ^ 0 связано с тем, что в их состав входкт.один или неск. странных кварков, для каждого из к-рых S = —1.
Исторически квантовое число С. было введено для истолкования факта отсутствия (запрета) случаев одиночного рождения К-мезонов и гиперонов при столкновениях л-мезонов и нуклонов с нуклонами; наблюдение тольио совместного рождения К-мезоиа и гиперона в этих процессах удалось объяснить, приписав компонентам пары равные по величине, ио противоположные по знаку значения особого нвантового числа, названного С., и предположив сохранение С. в сильном взаимодействии. Связь С. с др. квантовыми числами адронов даётся обобщённой Гелл-Мана — Нишиджимы формулой. А. А. Кожар.
СТРАННЫЕ ЧАСТЙЦЫ — адроны, обладающие ненулевым значением квантового чнсла странности S (в отличие от «обычных», «нестранных» адронов, иапр. л-мезонов, нуклонов, для к-рых S = 0) и нулевыми вначениями др. специфич. характеристик адронов очарования, красоты. К С. ч. относятся К-мезоны, гипероны, нек-рые резонансы. Все С. ч. нестабильны. Стран-дид ные резонансы распадаются очень быстро (аа время РІК) м IO-43C) за счёт сильного взаимодействия; суммарная
странность продуктов нх распада равна странности исходной частицы. Остальные С. ч. квазистабильны и распадаются аа счёт слабого взаимодействия относительно медленно (за время ~ IO-8 — 10-10с) на частнцы с меньшей странностью, иестранные частицы и (или) лептоны’, в этом случае суммарная странность продуктов распада по модулю меньше странности исходной частицы на единицу. С. ч. с большей вероятностью рождаются при столкновениях «обычных* адронов за счёт сильного взаимодействия, ко прн этом онн обязательно возникают парами (нли в большем кол-ве), так, чтобы кх суммарная странность оказалась равной нулю. Распадаются же С. ч. на «обычные» за счёт слабого взаимодействия с очень малой вероятностью. Эта «странность» в поведении частиц к явилась причиной их названия.
Лит. см. при ст. К-меэоны, Гипероны. А. А. Комар,
СТРАННЫЙ АТТРАКТОР — притягивающее множество неустойчивых траекторий в фазовом пространстве диссипативной динамической системы. С. а., в отличие от аттрактора, не является многообразием (т. е. ие является кривой кли поверхностью); его геом. устройство очень сложно, а его структура фрактальна (см. Фракталы). Поэтому он получил назв. «странный» [Д. Рю-эль (D, Ruelle), Ф. Такенс (F. Takens)}. Тот факт, что все траектории, расположенные в окрестности С. а., притягиваются к нему при t—» оо, принципиально связан с характером неустойчивостей составляющих его траекторий, к-рые неустойчивы По одним и устойчивы (притягнвающн) по др. направлениям (т. е. являются седловымн; CM. также Бифуркация, Предельный цикл). Траектории С. а. описывают стационарные стохастич. автоколебания, поддерживаемые в диссипативной системе за счёт энергии внеш. источника. С. а. характерны лишь для автоколебат. систем, размерность фазового пространства к-рых больше двух (рис. 1). Первая исследовавшаяся система CO С. а.— Лоренца система — трёхмериа.
