Физическая энциклопедия Том 4 - Порохов А.М.
Скачать (прямая ссылка):
Si-2atar sin6=a4 sin2p.
В этом случае независимых параметров только три,
> s а а
т. и. S =S + S + S . С помощью предыдущих ф-л
і г з 4
по С. п. плосиой волны легко определить величины, задающие направление колебаний В по осям /иг или р илн т. е. восстановить поле.
Реальный световой пучон представляет собой суперпозицию огромного числа независимых мод поля иалу-чення, быстро сменяющих друг друга со случайными фазами и направленнями колебаний. С. п. суммарного пучка равны суммам С. п. отд. пучков:
S1-VSn,
і і і і
Это свойство С. п. используется в оптике. Первый С. п.— 9то интенснвность света. Часто применяются нормированные С. п., ^ = SifSu т. к. онн безразмерные величины (I, SiZS1, S3ZS1, SiZS1). Еслн аг = 0, то свет поляризован горизонтально н его нормированные С. п. равны (1,1, 0,0). Если aj = Or и б = 0, свет поляризован под углом 45° (1,0,1,0) и т. д. Для неполяри-зов. света Si = Ss = Si = 0. Все параметры реального
пучиа нетрудно определить с помощью анализаторе к четвертьволновой пластинки. Существуют уже сосчитанные С. п. для резных форм поляризации света [3].
При любом линейном оптнч. процессе (рассеянии, OT-ражевнн, преломлении на к.-л. поверхности) С. п. падающего пучка линейно преобразуются в С. п. вышедшего пучка & с помощью Мюллера матрицы
МHe’ Si = МikSОк.
JIum.: 1) Розенберг Г. В., Дектор-параметр Стокса, «УФН», 1955, т. 56, с. 77; 2) X ю л с т Г., Рассеяние света малыми частицами, пер. с англ., М., 1961; 3) Шерклнфф У., Поляризованный свет, пер, с англ., М., 1965; 4) III и ф р и н К. С., Введение в оптику океана, Л., 1983. К. Cf. Шифрип.
СТОКСА ПРАВИЛО — эмпнрнч. правило, согласно к-рому длина волны фотолюминесценции должна быть больше, чем длина волиы возбуждающего её оптич. излучения. Впервые установлено Дж. Г. Стоисом (G. G. Stokes) в 1852; впоследствии обобщено н уточнено Э. Ломмелем (Е. Lommel) и С. И. Вавиловым. Согласно обобщённому С. п., максимумы (нли центры тяжести) электронной полосы люминесценции сдвинуты в ДВ-область относительно маисимума полосы возбуждения (стоксова люминесценция). С. п. обусловлено частичной потерей энергии электронного возбуждения центров свечения иа возбуждение тепловых КО" лебаннн, происходящее между процессами поглощения н испускания света. Нек-рая (обычно небольшая) часть излучат, переходов может происходить и с испусканием квантов, более иоротковолновых, чем возбуждающие. Такие процессы происходят с использованием тепловой энергии люминофора, однако вероятность переходов при этом невелика н интенсивность такой антистоксовой люминесценции обычно мала.
Лит. см. при ст. Люминесценция, Ю. П. Тимофеев.
СТОКСА TEOPfiMA — обобщение Стокса формулы, утверждение о равенстве интеграла от внеш, дифференциала d(0 дифференциальной формы по ориентированному кЬмпактному многообразию M интегралу от самой формы по ориентированному (согласованно с ориентацией многообразия М) краю дМ многообразия М:
м дМ
<*)
Широко известными частными случаями (• ) являются Гаусса — Острог радсрого формула, Грина формулы. СТОКСА ФОРМУЛА — одна из осн. интегральных теорем векторного анализа, связывающая поверхностный интеграл с криволинейным:
edr = ^(rot a)ndS.
изменяются внутр. энергии сталкивающихся частнц (онн переходит на др. уровни энергии) и соответственно изменяется нх полнан кинетич. энергия. При этОм меняется электронное состоякие атома либо колебат. нли вращат. состояние молекулы (см. Молекулярные спектры).
Упругие С. а. в газах нли слабоионизов. плазме определяются переноса процессами. Испытываемые частицами С. а.— акты рассеяния на др. частицах — препятствуют их свободному движению. Наиб, существенно на перемещение частицы влияют те С. а., в к-рых направление её движения заметно меняется. Поэтому коэф. диффузии (перенос частиц), вязкости (перенос импульса), теплопроводности (перенос энергии) н др. коэф. переноса газа выражаются через эфф. сечение рассеяния атомов илн молекул этого газа иа большие углы. Аналогично подвижность нонов связана с сеченнем рассеяния нона на атоме илн молекуле газа на большие углы, а подвижность электронов в газе нлн электропроводность слабононизов. плазмы — с сечением рассеяння электрона на атоме илн молекуле газа.
Сеченне упругого столкновения атомов нли молекул на большой угол прн тепловых энергиях частиц наз. газокинетическим сечением; оно имеет величину порядка 10~1в см2 н »ределяет длину свободного пробега частнцы в среде.
Упругое С. а. на малые углы может влиять на характер переноса эл.-магн. излучения в газе. Энергия проходящей через газ зл.-магн. волны ноглоща-ется н затем перензлучается атомами нли молекулами газа. Прн этом даже слабое взаимодействие излучающей частнцы с другими (окружающими её) частицами «искажает» испускаемую нолну, т. е. сдвигает её фазу или частоту. Прн неи-рых условиях осн. характеристики распространяющейся в газе эл.-магн. волны определяются упругим рассеянием взаимодействующих с ней атомов илн молеиул на окружающих частицах, причём существенным оказывается рассеяние иа малые углы.