Физическая энциклопедия Том 4 - Порохов А.М.
Скачать (прямая ссылка):
CfEttAHA
СТИГМАТИЧЕСКОЕ
тела (см. Стефана — Больцмана закон излучения);
0 = 5,69032(71) * Ю^ВтДм1 • К4).
СТИГМАТИЧЕСКОЕ ИЗОБРАЖЕНИЕ (от греч. stigma, род. падеж stigmatos — точка, укол) — изображение оптическое, каждая точка и-рого соответствует одной точке изображаемого оптнч. системой объекта. Строго говоря, подобное соответствие возможно лишь в идеальных оптнч. системах прн условии, что устранены все аберрации (см. Аберрации оптических систем) и можно пренебречь волновыми свойствами света, в частности дифракцией света. Для реальных оптйч. систем понятие С. н. является лишь приближением [всякая реальная система изображает точку не точкой, а «пятном» нли пространственной фигурой хотя и малых, но конечных размеров (см. Разрешающая способность)]. Для параксиального пучка лучей осн. аберрацией, нарушающей приближённую стнг-матичнооть изображения, является астигматизм. СТИЛОМЕТР (англ. st^jel — сталь и греч. metr6o — измеряю) — спектральный прибор для экспресснЬго количественного эмиссионного спектрального анализа содержания элементов в сталях и цветных сплавах. СТИЛЫЗ (от греЧ. stilbo — сверкаю, сняю) (сб, sb) — единица яркости в системе единиц СГС Л (см-г-с-люмен).
1 сб — 10* кд/м* = Jt-IO4 апостильб — п ламберт. СТОКС (Ст, St) — единица кинематич. вязкости в СГС системе единиц. Haaa. в честь Дж. Г. Стокса (G. G. Stokes). 1 Ст «г 1 см*/с = 10~4ма/с. Обычно применяется сантнстоис: 1 сСт = 10-а Ст.
СТОКСА ЗАКОН — закон, определяющий силу сопротивления F, испытываемую твёрдым шаром прн его медленном равномерном поступат. движении в неограниченной вязиой жидкости: F — бяцгр, где ц — коэф. вязкости жидкости, г — радиус шара, v — скорость его поступат. движет я. Выведен Дж. Г. Стоксом (G. G. Stokes) в 1851. Этот случай обтекания шара часто наа. течением Стокса. С. а. справедлив лишь для малых Рейнольдса чисел Re 1. С помощью выражения Re = ргр/ц, где р — плотность жидкости, С. з. преобразуется к безразмерному виду Cv = TAlRe, где Cr — аэродинамический коэффициент
690
сопротивления. С. з. обобщается на случай нестационарного движения шара со скоростью v(t), где t — время. В частности, для мгновенного (импульсного) приведения шара в поступат. движение со скоростью P0 из состояния покоя С. 8. принимает вид
/’=6Я|1ГУ0[1-}-(рі>*/Яц01^і].
С. з. используется в коллоидной химнн, молекулярной фнзиие, метеорологии. По С. з. можно определить сиорость осаждения мелких капель тумана, коллоидных частиц, частиц нла н др. мелких частиц. Предельную скорость 1>пр падения шарика мелиих размеров в вязкой жидкости находят по ф-ле unp = а/#г*g(p' —
— р )/ц, где р' — плотность вещества шарниа, g — ускорение свободного падения, С. з. применяют также для определения козф. вязкости очень вязких жидкостей (CM. Вискозиметрия). с. Л. Вишневецкий.
СТОКСА ПАРАМЕТРЫ — параметры, используемые для описания состояния полярнзацнн эл.-магн. волн. Введены Дж. Г. Стоксом (G. G. Stokes) в 1852.
Идеальная плоская монохроматнч. волна в общем случае поляризована эллиптически. Состояние её поляризации обычно описывают, задавая направление колебаний электрнч. поля. Еслн волна распространяется перпендииулярно плоскости рисунка в направление от нас (ось Oz), а 0 — угол между большой осью эллипса н осью Oy, г — единичный вектор по OCH Ох,
I — единичный вентор ПО
осн Oy1 то электрич. поле волны можно записать в виде E = ErT 4г Eti, где E7 и Ei г— комплексные амплитуды, Er =¦ вгехр[ і(м — кг — er)], Ei = = aiexp[i(<ot— kz — ві)]. Здесь аТ н .а* — амплитуды соответствующих колебаний, а ег и ej — их фазовые сдвнгн. Реально измеряются величины аг, о/ и б — = Bi — ег — рааность фаз колебаний по осям / иг. Вдоль большой н малой осей эллипса введём единичные векторы р и q н представим поле В в виде:
В—a cosp зіпф ¦ р+а sinp совф • q,
где ф = Wt — кг + С» C- фазовый угол, |асозр| и Iasinpl — длины большой и малой осей эллипса, величина а2 характеризует интенсивность пучка. Отношение осей эллипса — степень эллиптичности пучка — задаётся | tgp ]. Опнсать эллиптически поляризованную волну можно с помощью разл. групп четырёх параметров. Это лнбо RеЯг, ImiJr, ReEi, либо аг,
с*, ег, 8/, лнбо а, р, ?, 0; каждая из этнх групп легко выражается через другую.
Однаио использование любой группы параметров для характеристики полярнзацнн излучения неудобно, в частности трудности возникают при сложеинн пучков і Coctq яние поляризации светового пучка удобно опнсывать с помощью С. п., к-рые определяются ф-ламн
S1=E1E*+ ErE* , Si=ElE^-EtE* ,
Si=ElE^ErE*, Si=^ElE0r-ErE*).
С. п. представляют собой столбец-вектор:
[I]
С. п. можно записать также в внде строки {.S11S21S31S4). С точностью до пост, множителя эти величины имеют размерность интенсивности света, т. е. подобны Пойн-тинва вектору. С. п. содержат полную информацию
об интенсивности, степени и форме поляризации пучка.
Для плоской волны С. п. легко представить через геом. характеристики:
Si = а*+а*=а?, ?а=а*—а^=аа cos2p cos2Q5 S3=Iaiar созЬ=аг cos 2р sin28,
