Физическая энциклопедия Том 4 - Порохов А.М.
Скачать (прямая ссылка):
Вещество в С. с. представляет собой твердотель&ую систему атомов и атомных групп, преим. с ковйлетіхной связью> между иими. Дифракц. методы исследования (рентгеновский структурный анализ, электр оногра-, фия, нейтронография структурная) позволяют определить упорядоченность в расположении соседних ато-; мов (ближний порядо«;«м. Дальний и ближний Порядок). Ho угл. зависимости интенсивности рассеяния строят кривые радиального распределения атомов. Расстояния между максимумами этой кривой соответствуй* межатомным расстояниям, а площадь, ограниченная максимумами, даёт информацию о ср. числе атомов, находящихся на соответствующем расстоянии от данного.
Стёкла, как правило, изотропны, хрупки, имеют раковистый излом при сколе. По оптич. свойствам обычпо прозрачны (для видимых, ИК- УФ-, рептгеиовского и у-излучеиня), Локальные механич. напряжения и неоднородность структуры стекла часто обусловдивайї двойное лучепреломление. Практически все стёкла слабо люмииесцпруют. Для усиления этого эффекта в них добавляют активаторы — редкоземельные ’ Элементы, уран и др. Используя вспомогат. возбуждение большой мощности (накачку) и подобранные активаторы, получают активную среду для генерации мощного когерентного излучения (с*і. Неодимовый лазер). Стёкла, как правило, диамагнитны, примеси окислов редкоземельных металлов делают их парамагнитными. Из иек-рых стёкол спец. состава получают си т-а л лы (материалы, состоящие из одпой или неск. кристаллич. фаз,равномерно распределённых в стеклообразной фазе). По элЬктрнч. свойствам большинство стёкол — диэлектрики (силикатные стёкла), но есть и полупроводники (см. Аморфные и стеклообразные полупроводники)
и металлы (CM. Аморфные металлы, Mеталлические
стёкла). , , >
Понятие С. с. обобщается на коидепСнров. системы, в к-^ых отсутствует пространственное упорядочение не в расположении атомов, а в ориентации спйнов н спиновой плотности (спиновые стёкла), в ориентация и распределении электрич. дипольпых и квадруполь-пых моментов и т. п. (см. Стёкла).
Лит.: А п п е н А, А., Химия стекла, 2 изд., JI., 1974;' Мотт H., Дэвис Э., Электронные процессы я некристаллических веществах, пер. с англ., 2 изд., т. 1—2, М., 1982; A H Лтґ«'е~* Н. С., M а з у р и н О. В., П о р а и - К о-IfltH цЧ Е. А.* Явления ликвации в стеклах, JI,, 1974; Ш у л ii H -?. М., 0 природе стекла, «Природа», 1986, JSi 9.
СТЁЛЛАРАТОР (от англ. SteJ1Iar — звёздный) — замкнутая ,магнитная ловушка, в к-рой необходимая для. удержания плазмы конфигурация магн. поля создаётся токами, текущими вне плазменного объёма. С. представляет собой одну из разновидностей тороидаль~' ных систем, магн. поле к-рых характеризуется пали-’ чнем тороидальных (в топологич. смысле) магп. поверхностей с врйщВТ. преобразованием (сдвигом, поворотом) йийовых' лиийй.4 Впервые на возможность существования в ’маггі. поїте таких поверхностей указал И. Е. Тамм, (1928) па примере кольца с током, помещённого в про-і дольное тороидальное магп. поле. В этом случае силовые магк. линии представляют собой тороядальпые спирали, навивающиеся вокруг осевой липни кольцевЬго тока и совершающие в ср. т оборотов по. малому азимуту при ;п обходах вдоль тора. Важной характеристикой С. является вращательное преобразование — величина, определяющая число обходов по малому азимуту при одном обходе вдоль тора: р. = ті п. Если |w есть число иррациональное, то маги. сйЯбйая ,ййния Be замыкается сама па себя, образуя при бёсйсйяечндй движении вдоль тора некую jtfalrh. иов&рХйостъ.' В случае рациональных jw происходит вЫрОйсдёнтЁе маги1. Поверхностей — on и состоят йз множества силовых11 линий, замкнутых на себя пбсЛ'ё'п обходов вокруг тора. Вся магп. конфигурация представляет собой семейство вложенных друг в друга маги, поверхностей. в осыо,..совпадающей с центром кольцевого тока. " .
Подобие адагн: конфигурации получили практич. использование в сврзй с «развитием работ по управляемому, тефмядернрму синтезу с магн. удержанием . плазмы. Йщею плаамеиноц маги, ловушки с токовыми «ровоДнийайи, расположенными снаружи замкнутых магн. дрверхностей, выдвинул Л. Спитцер (L. Spitzer); он іке сфедлодаид яазиаПие длй^таких систем — С.,\.че. тор7 из звёздного вещества.
В ращэтТ преобразование силовых линий приводит к кодеоеисации тороидального дрейфа заряж. частиц, ош&печив&я . равновесие плазмы. Дрейфовые траекторий большинства частиц плазмы (т. п. пролётных) оказывавшей близкими к магп. поверхностям И смещены Bk шеди^йну порядка р/ц (р — лйрморовский радиус частицы). Переход с одпой дрейфовой траектории па другую происходит лишь в результате столкновений с др. частицами. Исключение составляют частицы с малыми продольными скоростями, запертые в локальных минимумах винтового и тороидального полей. Отклонение цх траєкторій от магн. поверхностей существенно больше и именно этими частицами в случае редких столкновений в горячей плазме определяются коэф. диффузий н теплопроводности (пеокларсич. теория переноса; CM. Переноса процессы).
В классич. С. к тороидальному магн. пояй добавляется магн. поле 21 винтовых обмоток с чередующимся направлением токов. Магн. поле внутри винтовых проводников ие очень крутого тора описывается потенциалом
