Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Порохов А.М. -> "Физическая энциклопедия Том 4" -> 789

Физическая энциклопедия Том 4 - Порохов А.М.

Порохов А.М. Физическая энциклопедия Том 4 — М.: Большая российская энциклопедия, 1994. — 701 c.
Скачать (прямая ссылка): fizenciklopedt41994.djvu
Предыдущая << 1 .. 783 784 785 786 787 788 < 789 > 790 791 792 793 794 795 .. 818 >> Следующая


JrtM11Ol= 4я j 17,(kk1, kak3) |aS(k-f-kx—Ica-ka)x XfiWkM-W(Ic1)-W(Ic2)-©(kaJJHk^nfkjjnfkg)-}-

-H(k)ft(ke)n(ka)—^kMk1Hke)-ntkJ^kO^keJlx

Xdk1^kedk3, (9)

где JTfkk1,как,) — матричный элемент взаимодействия.
В однородной и изотропной среде прк аналогичной выражению (3) масштабной инвариантности закона днсперснн и матричного элемента относительно своих аргументов С. н. р. числа квазнчастиц по волновым числам, соответствующее пост, потоиу энергии P1 (или волнового действия P0), имеет вяд:

п«>(к)= AiP1Jtk'v‘, (10)

где Vi = [3d -f 2р 4* cc(i — 1)]/3, Ai — константы,

і = 0, 1 соответствует пост, потоку волнового действия, энергии. Так, иапр., для гравитац. воли на поверхности глубокой жидкости (a = Va, P = 3) имеются локальные С. н. р. числа квазичастиц, соответствующие пост, потоку энергии в область больших волновых чисел (V1 — 4), т. е. передаче энергии от больших масштабов к малым, и пост, потоку волнового действия в область малых волновых чисел (V0 = 23/6), т. е. от малых масштабов к большим.

Стационарные неравновесные распределения частиц. Интеграл столкновений Больцмана Tsi может быть записан следующим образом:

ht U(P)) = j \ TiPP1, P2P3) і 2S (PH-Pi-P8-P8) X

Хв(*+Л—Л~S3){/(Pa)Z(P8)-fiP)f(Pi)]dp1dpidp3, (H)

где J1(PP1jP8P3) “ матричный элемент взаимодействия частнц, /(р8) — ф-ция распределения частиц, Ss, р„ — соответственно энергия, импульс S-й частицы.

В однородной и изотропной среде при масштабной инвариантности завнсимости энергии от импульса S{p) и матричного элемента относительно своих аргументов, а именно

S(iip)=tiaSip), Tinp,HP1,ILp2,нр^р^Прр!,P8P3), (12)

С. п. р. частиц по импульсу, соответствующее пост, потоку энергия P1^ =1) илк пост, потоку часткц /V* — 0), имеет вид:

fit>ip)=Aip1/^ p“V', (13)

г

где Vi = [3d -f 2р -f аІІ — 1)]/2, 1 = 0, 1.

Тан, для нерелятивистских заряж. частиц, взаимодействующих по закону Кулона с учётом статической экранировки (а — 2, р = — 2), имеется локальное С. и. р. частиц, соответствующее пост, потоку энергии в импульсном пространстве ^v1 = 4-5/2). Именно это С. д. р. обращает в нуль также интеграл столкновении в форме Ландау (см. кинетические уравнения для плазмы).

Лит.: Захаров В. E., Колмогоровскне спектры в задачах слабой турбулентности, в кн.: Основы фнанки плазмы, т. 2, М., 1964; Кадомцев Б. Б., Конторовнч В. М.. Теория турбулентности э гидродинамике и плазме, «Иав. вузов. Радиофизика», 1974, т. 17,,с. 511; К у а н е п о в Б. А., О турбулентности ионного эв’ука в плазме в магнитном поде. «ЖЭТФ», 1972, т. 62. с. 564; К а ц А. В. в др., Точные степенные решения кинетических уравнений для частиц, «ЖЭТФ», 1976, т. 71, с. 176; Карась В. И., Моисееве. С., Новиков В. В., Неравновесные стационарные распределения частиц в твердотельной плааме, «ЖЭТФ», 1976, т. 71, с. 1421. В. И. Карась.

СТАЦИОНАРНЫЙ СЛУЧАЙНЫЙ ПРОЦЕСС — случайный процесс определённый для всех

моментов времени — оо < t < оо, стохастич. характер ркстнки к-рого не зависят от выбора нач. момекта отсчёта (т. е. не меняются при замене t -* t 4- &, к ? R1). Более точно это означает, что для любого набора моментов времени tn совместная ф-цня распределения

вероятностей значений С. с. п. Ifll ..., в эти моменты времени

fU.....(»)«**,... ,!,„ (»)<*„),

(o?Q

(ft — вероятностное' пространство, на к-ром определены все случайные величины If) совпадает с ф-цией

распределения ..., *п+, для значений процесса в

моменты J14- 4* * (стационарность в узком ;

смысле). Иногда стационарность процесса {|*, t ? R1} понимают более широко, а именно: процесс наз. стационарным в широком смысле, если его ср. значение (Ii) не зависит от t, а ковариация (Itl, |<а) имеет вид:

-Е/,>—<^,>• >=s

где В(т) — положительно определённая ф-цня.

Гауссовский случайный процесс, стационарный в широком смысле, стационарен н в обычном (узком) смысле. Марковский случайный процесс {?{, ??/?1} с переходной ф-цией

JWarI 1**)=*? (<*)<«i/Б*. (ш)=*а}

(где P (AlB) — условная вероятность события А при условии, что произошло событие В) является стационарным в том, н только в том случае, когда распределения Ft значений процесса |; в моменты времени t одинаковы для всех t и для всех I1 и t2 переходная

ф-ЦИЯ

**, i,( jrI » ЛГї) = ^>І1 — і, OcI » Х2) ¦

т. е. зависит лишь от длительности промежутпа времени между ^ и г2.

Лит.: Г и х м а н И. И., Скороход А. В., Введение в теорию случайных процессов, 2 изд., М., 1977. Р. Л. Muhaoc. СТЕКЛА — твердотельные системы, пе обладающие пространственным у по рп доченнем (трансляционным н ориентационным) в расположении атомов, их маги, момептов, элеитрич. дипольных моментов молекул и т. Д.

(в смысле дальнего порядка — см. Дальний и ближний порядок). С. характеризуются времеппым упорядочением: каждый элемент системы всё время остаётся в иек-рой конечной области конфигурац. пространства, т. е. корреляция между его положениями ие убывает за большие промежутки времени, так что система ие является эргодической (см. Эргодичность). Переход системы в состояние С.- происходит при понижений темп-ры Г, и это наз. замерзанием (стеклованием). Оси. свойство С.— наличие большого (быстро растущего с размером системы) числа метастабильпых (долгоживущих) макросостояиий, приводящее к явлениям медленной релаксации н зависимости состояния системы от её предыстория (характера изменения темп-ры, давления, магн. ноля н т. д.).
Предыдущая << 1 .. 783 784 785 786 787 788 < 789 > 790 791 792 793 794 795 .. 818 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed