Физическая энциклопедия Том 4 - Порохов А.М.
Скачать (прямая ссылка):
В этом случае выполняется соотношение
P1P2=R-1.
(14)
3 И
смеси Co (60%) н Fe (40%) и разделённых прокладками. Ширина пучка нейтронов а = 3 см. Изгибая нейтроновод (винт), можно регулировать граничную длину волны нейтронов, способных испытывать полное отражение от стенок.
Анализатор. Степень поляризации P измеряют, используя анализаторы поляризации. Обычно анализатор устроен аналогично поляризатору. Если поляризатор — намагниченное ферромагн. зеркало со степенью поляризации отражённого пучка P1, то анализатор — также зеркало с поляризующими свойствами P2. Это степень поляризации пучка, отражённого от анализатора, если на него падает пучок, вышедший из поляризатора, но деполяризованный. В общем случае P1 ^ P2.
В пространстве между поляризатором и анализатором помещают т. н. флиппер-устройство, в к-ром создаются условия для неадиабатич. спинового перехода (о) » o)L), при к-ром направление поляризации пучка P реверсируется относительно направления ведущего поля. Таким устройством может служить плоская фольга (Al), через к-рую пропускают ток. Направление маги, поля, создаваемого током, изменяет ориентацию спина на малом расстоянии (на толщине фольги — 0,1 мм). Если флиппер выключен, в пространстве между поляризатором и анализатором выполняется условие о « (0L (адиабатичность). Если включается флиппер, то ведущие поля до флиппера и после иего имеют противоположные направления. Неаднабатич. переход осуществляется только в самом флнппере. Пусть / — вероятность изменения ориентации спина нейтрона на противоположную относительно направления ведущего поля. В адкабатич. областях / — 0. В неадиаба-тпч. области / ?? 0. Полному реверсированию соответствует / = 1. За анализатором устанавливается нейтронный детектор, чувствительность к-рого от состояния поляризации не зависит (рис. 3). Если I — скорость счёта детектора, когда флиппер выключен, т.е. изменения ориентации спина нейтронов относительно ведущего поля не происходит (/ = 0), а V — скорость счёта
Зная P2 и пользуясь выражениями (13) или (14), можно найти P1.
Наиб, точный и при этом абс. метод измерения P основан на эффекте Штерна — Герлаха. Пучок нейтронов пропускают через область с неоднородным магн. полем, в результате чего он расщепляется на 2 пучка, обладающих противоположными направлениями поляризации Я (см. Штерна — Герлаха опыт). Отношение интенсивностей этих пучков определяет степень поляризации падающего пучка нейтронов. Такое устройство применяют для создания полностью поляризованных пучков нейтронов, но светосила этого метода невелика, т. к. для полного разведения пучков в пространстве необходимо использовать узкие, сильно коллимированные пучки частиц.
Разработаны спец. анализаторы, позволяющие исследовать изменение как степени поляризации пучка нейтронов Р, так и направления его поляризации P после прохождения через образец.
Применение. П. н. используются в ядерной физике для изучения спиновой зависимости нейтронных сечений, измерения амплитуд когерентного и некогереит-ного рассеяний нейтронов (см. Нейтронография структурная), а также для исследования таких фундам. проблем, как несохранение пространственной чётности в ядерных реакциях, понск нарушения временнбй инвариантности, определение угл. корреляций в бета-распаде свободных нейтронов, поиске электрич. заряда и электрич. дипольного момента нейтрона и т. д. В фи- ; знке твёрдого тела ГЇ. н. позволяют изучать магн. : структуры, конфигурации неспаренных электронов Ь (спиновую плотность) в магнетиках (см. Магнитная ? нейтронография), измерять магн. моменты отд. компо- ; неитов в сплавах, исследовать кинетику фазовых пе- ; реходов, ядерных релаксац. процессов, миграцию спи- F НОВОГО возбуждения, В Т. Ч. B неупорядоченных СПИИО- I вых системах, идентифицировать короткоживущие де-1 фекты в кристаллах, исследовать спиновые волны в ] магиетнках и т. д. I
Jlum.: Абов Ю. Г., Гулько А. Д., К р у п ч и ц- f кий П. А., Поляризованные медленные нейтроны, М., 1966;? Кемпфер Ф., Основные положения квантовой механики, [пер. с англ.], М., 1967; Окороков А. И. и др., Определение пространственной ориентации поляризации нейтронов я исследование намагниченности вблизи точки фазового перехода, «ЖЭТФ», 1975, т. 69, в. 2, с. 590; Hayter J. В. Polari- L-zed neutrons, в сб.: Neutron diffraction, В.— la.о.], 1978; Щ е- §; б е т о в А. Ф., Создание и исследование серии поляризующш г нейтронов на базе зеркал CoPe с подслоем TiGd, М., 1978]
Рис. 8.
(автореф. дис.); Крупчицквй П. А., Фундамента льны* исследования с поляризованными медленными нейтронами, М., 1985. Ю. Г. Абов.
ПОЛЯРИЗОВАННЫЕ ЯДРА — CM. Ориентированные ядра.
ПОЛЯРИЗУЕМОСТЬ атомов, ионов » молекул — способность этих частиц приобретать электрич. дипольный момент р в электрич. поле Е. В элек-трич. поле заряды, входящие в состав атомов (молекул, ионов), смещаются один относительно другого — у частицы появляется индуциров. дипольный момент, к-рыя
¦исчезает при выключении поля. Понятие П., как правило, не относят к частицам, обладающим постоянным довольным моментом (напр., к полярным молекулам). . В относительно слабых электрич. полях
