Физическая энциклопедия Том 4 - Порохов А.М.
Скачать (прямая ссылка):
Ещё одним примером использования С. ф. для изучения когерентных свойств света является оныт Брауна — Твисса (6), в к-ром анализируются совпадения фотоотсчётов двух счётчииов, расположенных в одном световом поле (см. Интерферометр интенсивности). В ряде случаев этот опыт позволяет измерить время когерентности излучении.
Лит.: I) Л о у д о а Р., Квантовая теория света, пер. с англ., М., 1976; 2) К л ы ш к о Д. H., Физические основы квантовой электроники. М., 1986; 3) П е р и н а Я., Квантовая статис-
тика линейных и нелинейных оптических явление, пер. с англ.. М., 1987; 4) Mandel L., Fluctuations of photon beams and their correlations, «Ргос. Phys. Soc.», 1958, v. 72, p. 1037; его ж e, Fluctuations of photon beams. The Distribution of photo-electrone, «Proc. Phys. Soc.», 1959, v. 74, p. 238: 5) K e 11 у P. L.. Kleiner H., Theory of electromagnetic field measurement and photoelectron counting, «Phys. Rev.», 1964, v. A 136, p. 316; 6) В г о w n H. R., Twles R. Q., Interferometry of the intensity fluctuations in light, I and II, «Proc. Roy Soc.», 1957, v. A 242, p. 300, 1958, V. A 243 p. 291. А. В. Масалов.
СТАТИСТИЧЕСКАЯ ГИПОТЕЗА — предположение
о законе распределения изучаемых случайных величии или событий. Это понятие встречается в задаче анализа данных при статистической проверке гипотез. В теории статистич. проверки гипотез рассматривается, как эксперим. данные могут быть использованы для выбора одной из альтернативных гипотез либо для того, чтобы подтвердить или опровергнуть теорию (гипоте-
зу). Решение принимается с помощью статистического критерия. Последний строится иа анализе поведения проверочной статистики, являющейся функцией наблюдений и проверяемой гипотезы.
Лит.і Митропольский А. К,, Техника статистических вычислений, 2 изд., М., 1971; Статистические методы в экспериментальной физике, пер. с англ., М., 1976.
В. П. Жигунов, С. В. Клименко.
СТАТИСТИЧЕСКАЯ МАТРИЦА — то же, что матрица плотности.
СТАТИСТИЧЕСКАЯ МЕХАНИКА — то же, что статистическая физика. Термин «С. м.» введён Дж. У. Гиббсом (J. W. Gibbs). Иногда под С. м. в более узком смысле слова понимают те разделы статистич. физики, к-рые основаны иа методе Гиббса, использующего для описания физ. системы представления о фазовом пространстве и статистических ансамблях. СТАТИСТИЧЕСКАЯ МОДЁЛЬ ЯДРА — теория, описывающая свойства возбуждённых состояний ядер с помощью методов статистической физики. С. м. я. применима для достаточно больших энергий возбуждения S, когда уровни составного ядра (компауид-ядра) или перекрываются, или расположены достаточно густо, так что можио использовать понятия плотности уровней р(^), ядерной темп-ры T(S) и т. п. В случае иепере-крывающихся уровней С. м. я. применяется обычно при вычислении характеристик, усреднённых по достаточно большому интервалу энергий возбуждения (S — S 4- &S), в к-ром есть хотя бы неск. отдельных компауид-ядерных состояний. Т. н. учёт взаимодействия между нуклонами ие изменяет общего числа степеней свободы системы, то в качестве С. м. я. можно приближённо использовать модель ферми-газа. Для ядра с N-Z=Af2, где N — число нейтронов, Z — число протонов в ядре, А — массовое число, в модели фермн-газа справедливы соотношения:
рГ^7*хгШлг*г'/Щ‘'’1 <*)¦
Темп-ра ядра равна обратной величине логарифмич, производной от р:
"0")"1 =1(^,//)^-5/4/1-1. (2)
Здесь gF — плотность одночастичиых уровней на поверхности Ферми:
fpssl, ЬА/fp, (3)
где Sf — энергия Ферми.
Условием применимости С. м. я. служит неравенство SfA1J* S «; SfA'1. При этом из (2) следует: S =г 1,5 gF T1, Модель ферми-газа позволяет вычислит б плотность уровней с фиксиров. угл. моментом I и чётностью л (Iя):
P(SJn) =^p=gF(21 + 1) (ірйуі)},&-}і*1(1+і)!гг)-*х
*ехр{ 2^,(/-?-/(/+1))]7*}. (4!
Здесь / — твердотельный момент инерции ядра:
/=(2/3) jn(r) APr, (5)
где и(г) — иуклонная плотность. Т. о., при усреднении по группе состояний с одним и тем же угл. моментом I появляется свойство вращения, хотя каждое из иих ие было вращательным состоянием ядра (вращение нагретого ядра). Ядерная темп-ра определяет ширину размытия ферми-ступеиек в распределении нуклонов по импульсам. Поэтому число возбуждённых нуклонов в модели ферми-газа, определяемое числом уровней в интервале равно «ВОа<5 ~ ZfT. Для применимости С. Ц. Я. иербходнмо условие «воаб > 1- Для средних и тяжёлых ядер gF ~ 5—10 МэВ-1, так что
СТАТИСТИЧЕСКАЯ
СТАТИСТИЧЕСКАЯ
это условие выполняется при T ^ 0,5—1 Мэв, J ^ ;> 1—5 МэВ. С. м. я. часто используют в области т. в. нейтронных резонансов при S ~ 8 МэВ (см. Нейтронная спектроскопия).
Разл. поправки к модели ферми-газа обусловлены корреляциями нуклонов (N N-корреляции). Часто, оставляя для р(^) вид (1), величину gF считают фено-менологнч. параметром, отличным от значення, даваемого соотношением (3). Наиб, существ, поправки к функциональному виду (1) вызваны эффектами сверхтекучести и существенны для темп-p T ^ Д ~ 1МэВ, где Д — энергетич. щель (см. Сверхтекучесть атомных ядер).