Физическая энциклопедия Том 4 - Порохов А.М.
Скачать (прямая ссылка):
I 4d*5a* tDitt 0,42 2
Продолжение
Ni Отрицательный ион Структура верхней части электронной оболочки Электронное состояние EA, эВ Класс точ- ности
47 48 4dl«5s* 5р 1S9 1,302 нет 1
49 In- 5р* •p. 0,3 4
50 Sn- 5р* *ss/a 1,2 4
5р* iDitl 0,4 4
51 Sb- 5р* »p* I ,07 3
52 Te- 5р* tP*/! I ,9708 0
53 54 I- Xe- 5 р* 5а6а xS0 3,0591 нет 0
55 Cs- 6«* tSt 0,47163 0
56 Ba- 5d нет
57 La- 5d*6s* -Ft 0,5 4
72 Hf- 5d*6s* нет
73 Ta- 5d*6«* •A, 0,32 3
74 W- 5d*6e* tSitt 0,815 1
75 Re- 5d*6s* fDt, 0,15 4
76 08- 5d»6a* **V, 1,1 4
77 Ir- 5d*6a* 1, 565 1
78 Pt- 5d»6a* 1D4;, 2,128 0
79 Au- 5d‘»6a* lSt 2,30863 0
80 Hg- 6p нет
81 Tl- 6 p1 ‘Po 0,2 4
82 рь- 6p* 4Stit 0,364 2
83 Bi- 6p* sPt 0,95 2
84 Po- 6p‘ tPiZt 1,9 4
85 At- 6p* tS9 2,8 3
86 Rn- 7s нет
87 Fr- 7 s* tS9 0,5 4
иоиа. У большинства атомов С. к э. связано с тем, что их виеш. электронные оболочки ае заполнены (см. Атом). В табл. приводятся значения энергии С. к э. атомов в осн. состоянии. Осн. и наиб, точная часть этой информации получена при исследовании фотораспада отрицат. ионов. В одном варианте этого метода отрицат. иоиы разрушаются под действием лазерного излучения данной длины волиы, энергия связн электрона устанавливается по измерениям энергии освободившихся электронов. В др. варианте данного метода для фоторазрушеиия отрицат. иоиов используется излучение перестраиваемого лазера, что позволяет определить положение порога фотораспада отрицат. иона, а по нему и энергию связи электрона. Фотоэлектронный и лазерный методы определения энергии связи электрона в отрицат. иоие являются главными и при исследовании молекулярных отрицат. иоиов. В табл. указан класс точности определения энергии С. к э.: 0 означает точность лучше 0,1%* 1 — лучше 1%; 2 — лучше 3%; 3 — выше 10%; 4 — хуже 10%. Отрицат. иои He построен на мета стабильном атоме He. «Нет* в табл. означает, что стабильный отрицат. иои данного элемента не образуется.
Величины EA молекул и радикалов колеблются в широких пределах. В ряде случаев оии составляют доли эВ, но для NOa EA > 3 эВ, для ОН ЕА~2 эВ, для CN EA > 3 эВ.
Jlum.: Таблицы физических величин. Справочник, под ред. И. К, Кикоина, М., 1976; Радциг А. А., Смирнов Б. М., Параметры атомов и атомных ионов. Справочник, М., 1986.
Б. М. Смирнов.
СТАБИЛИЗАЦИЯ НЕУСТОЙЧИВОСТЕЙ ПЛАЗМЫ,
удерживаемой магнитным полем,— осуществление условий, при к-рых неустойчивости, опасные для удержания плазмы, не реализуются. Проблема С. н. п. возникла в исследованиях по управляемому термоядерному синтезу.Крупномасштабные МГД-неустойчивости могут полностью разрушить равновесную конфигурацию высокотемпературной плазмы, как это происходит, иапр., при возникновении неустойчивости срыва в тока маке. Вместе с условием равновесия они устанавливают верх, предел допустимого отношения ср. давления плазмы (р) к давлению внешнего удерживающего магн. поля: P = 2щ(р)/В2. Мелкомасштабные неустойчивости, ие разрушающие равновесия, могут приводить к аномально большим потерям частнц и энергии из плазмы, к появлению уско-
реииых электронов, к-рые могут повредить стеиии вакуумной камеры, н т. д. Поэтому С. н. п.— одно из гл. условий создания термоядерного реактора с маги, удержанием.
Важнейший метод С. и. п.— выбор такой конфигурации удерживающего маги, поля, чтобы самбй его геом. формой сдержать развитие неустойчивостей, стабилизировать их иа иач. стадии развития; иаиб. часто для этого используются шир (от англ. shear — сдвиг) и магнитная яма.
Стабилизация широм. Шир в тороидальных системах характеризует перекрещениость силовых лиинй, изменение ср. шага h — L/\i = Lq винтообразных маги, силовых лиинй при переходе в радиальном направлении от одной маги, поверхности к другой и определяется ф-лой
s=aq'(a)/q= — дц'(а)/ц.
(1)
ряс. 1. Магнитное поле с широм в тороидальных системах. Изображены три тороидальные магнитные поверхности a=const. В координатах в, t все они имеют форму квадрата со сторонами 2л х 2л. Изменение наклона магнитных силовых линий означает наличие шира, не равного нулю.
вости конвекция плазмы происходит вследствие высокой электропроводности плазмы целыми маги, трубками. Ho они оказываются сцепленными (перекрещенными) при s Ф 0, что и сдерживает развитие неустойчивости. В результате, напр., необходимое условие устойчивости плазмы в торе круглого сечеиия при а2//?* « ? « 1 (критерий Сайдема) имеет вид:
(2)
Шир не препятствует, однако, развитию медленных диссипативных неустойчивостей, для к-рых ие существует топологич. запрета, связанного с зацеплением магн. силовых линий. Более универсальным средством С. н. п. является маги, яма.
Стабилизация магнитной ямой. Неустойчивости, вызываемые градиентом давления, связаны с выпуклостью магн. силовых линий. В бестоковых системах (открытых ловушках, стеллараторах) это соответствует наличию магн. бугра (максимума B2 на оси системы, рис. 2,а). Для стабилизации этих неустойчивостей в открытых магн. ловушках магн. поле можно создать нарастающим не к центру, а от центра во всех направлениях (абс. минимум В в центре) путём пропускания в продольных проводниках, окружающих ловушку (т. и. стержни Иоффе), токов чередующегося направления. В случае четырёх стержней (к-рые могут быть объединены с катушками продольного маги, поля в единственную бейсбольную обмотку; рис. 2, е) поперечное маги, поле создаёт систему с вогнутыми магн. силовыми линиями, т. е. с маги. ямой.
