Физическая энциклопедия Том 4 - Порохов А.М.
Скачать (прямая ссылка):
В отличие от сверхпроводящих металлов, для и-рых характерно наличие одного критнч. поля He (прн H-He маги, поток полностью проникает в ме-
Рис. 1. Температурные аа-нисимости удельного сопротивления сплавов Cu типа твёрдых растворов: 1) чистая Cu; 2) Cu — 1п(1,03%); 3) Cu — Ni (1,12%); 4) Cu — Sb (0,4%); 5) Cu — Sn (0,89%); С) Cu — Ni (2,16%); 7) Cu — Mn (1,2%); 8) Cu—Fe(0,61 %); 9) Cu — NI (3,32%); 10) Cu— Fe(0,87%); 11) Cu—Sb(l,13%);
12) Cu — As (1,01%).
талл), сверхпроводящие С. являются сверхпроводниками второго рода, т. е. имеют 2 критич. поля (прн H = Нс± начинается проникновение мага, поля в С., при H =
— Het » Hcі С. полностью переходит в нормальное состояние). Критич. темп-ра Tc и крнтич. поля Hc^ и He2 не зависят от реальной структуры С., в то время как величина крнтич. плотности тока /с сильно зависит от параметров реальной структуры.
Cu Zn Ga Ge As
8
Рис. 2. Остаточное сопротивление рост на 1 % атомных концентраций примесей. Для верхней кривой ApOCT = = 0,4(AZ)*; для нижней кривой Дрол — 0,32( AZ)*.
А
*/
/ л у
//
А V
А
А * Zi
—-d Г
О T 2
Cu Cd Ia
3
Sn
Az Sb Te
Магн. свойства С. разнообразны. В нек-рых С. реализуется ферримагя. состояние (см. Ферримагне-тизм), другие являются неупорядоченными магнетиками — спиновыми стёклами. Мн. свойства ферромагнитных С. {коэрцитивная сила, остаточная индукция, магнитная проницаемость и др.) структурно-чувствительны и зависят от фазового состава С., размеров и формы кристаллов, текстуры, плотности дислокаций и др. дефектов.
Специфическими для С. процессами переноса являются диффузия (движение атомов в направлении, обратном градиенту концентрации) и злектроперенос (направленное перемещение атомов под действием пост, электрич. тока). Осн. механизм — обмен местами атомов и вакансий.
Особенности механич. свойств С. обусловлены различием упругих свойств образующих нх фаз (изменение электронной структуры, образование нехарактерных для металлов кристаллич. решёток н т. д.а также протеканием фазовых превращений под действием механич. напряжений и др. В С. наблюдаются эффекты упрочнения в результате закрепления дислокаций на примесных атомах и торможения их движения, выделения частиц 2-й фазы н т. д. В условиях деформации под действием пост, нагрузки (ползучесть) при движении дислокаций со сиоростью, превышающей скорость диффузии примесных атомов, имеет место отрыв дислокаций от атмосферы примесей (атмосферы Котрелла), прн замедлении дислокаций они вновь захватываются атмосферой примесей (деформац. старенне), что приводит к изменению пластичности и прочности. В эвтектоидных С. при определённых температурно-скоростных условиях деформации наблюдается явление сверхлла-
стичностн — резкое падение сопротивления деформации, возрастание пластичности, отсутствие упрочнения (см. Механические свойства).
Экспериментальные методы исследования сплавов разделяются на структурные, физические и механические. К структурным методам относятся оптич. микроскопия в рассеянном или поляризов. свете (металлография), электронная микроскопия, рентг. микроскопия, автоиониая микроскопия (см. Ионный проектор) и др. Для фазового анализа используют дифракц. методы (рентгенография материалов, нейтронография, электронография). Физ. методы необходимы для построения диаграмм состояния С., изучения фазовых превращений, процессов упорядочения н т. п. Наиб, распространены измерения сопротивления, магнитной восприимчивости, внутреннего трения н др. при высоких темп-рах. Для изучения диффузии служат в оси. радионуклиды. Для исследования элеитронной и маги, структуры С. применяют методы рентгеновской спектроскопии, Мёссбауэровской спектроскопии и др.
Лит.: Progress In material science, т. I—32—, N1 Y.— Oxf., 1949—88—; Solid state physics, v. 1—42—, N. Y., 1955—8fl—; Вагнер К., Термодинамика сплавов, пер. с англ., М., 1957; Делингер У., Теоретическое металловедение, пер. с нем., М., 1960; Физическое металловедение, пер. с англ., 3 изд., т. 1—3, М., 1987; Пирсон У., Кристаллохимия и физика металлов и сплавов, пер. с англ., ч. 1—2, М., 1977; У м а н-с к и й Я. С., С к а к о в ГО. А., Физика металлов, М., 1978; Пасынков В. В.,Сорокин В. С., Материалы электронной техники, 2 изд., М., 1986; Циммерман Р., Гюнтер К., Металлургия и материаловедение. Справочник, пер. с нем., М., 1982; Физическое материаловедение в СССР. История, современное состояние, перспективы развития, К., 1986.
В. А. Финке АЬ.
СПЛОШНОЙ СПЕКТР (непрерывный спектр) — спектр эл.-магн. излучения, распределение энергии в к-ром характеризуется непрерывной ф-цией частоты v излучения — <p(v) — илн длины его волны К — функцией f(K) (см. Спектры оптические). Для С. с. ф-цня q>(v) [или /(?.)] слабо изменяется в достаточно широком диапазоне v (нли Л), в отличие от линейчатых и полосатых спектров, когда <p(v) имеет прн дискретных значениях частоты V = V1, v2, V3, ... выраженные максимумы, очень узкие для спектральных линий и более широкие для спектральных полос. Ё оптнч. области при разложении света спектральными приборами С. Ci. получается в виде непрерывной полосы (прн визуальном наблюдении нлн фоторегнстрации) нли плавной кривой (при фотоэлектрич. регистрации). С. с. наблюдаются как в испускании, так и в поглощении. Примером С. с., охватывающего весь диапазон частот и характеризуешь го спектральиым распределением энергии, описываемым Планка законом излучения, служит спектр излучения абсолютно чёрного тела.
