Физическая энциклопедия Том 4 - Порохов А.М.
Скачать (прямая ссылка):
Табл. 2.
Вещество V, ГГц/кЭ НА, кЭ НЕ, кЭ Яд. кЭ Ht, кЭ* 4 CCjXiOi, кЭ•см* ахЮ», кЭ•см* Ты, К
CsMnF* 2,8 2,48 350 0 6,4 T 0,88 0,95 53,5
MnCO 2,8 3.04 320 4,4 5, 6+0,3 T 0,79 0,61 32,5
FeBO, 640 2,8 5,3 3-10* 100 4,9 7,6 5,(57 346
взаимодействием между ними. С. в. в иемагн. металлах проявляются, напр., в селективной прозрачности металлич. пластин для эл.-магн. волн с частотами, близкими частоте электронного парамагн. резонанса.
В классическом (невырожденном) газе частнц, обладающих спкнамн, наряду с упругими волнами за счёт обменного взакмодействия между атомами могут распространяться своеобразные волиы, также называемые спиновыми. Онн предсказаны в 1981, обнаружены в атомарном водороде из He в 1984.
Jlum.: Ахиезер А. И., Барьяхтар В. Г. П е л е т-минский С. В., Спиновые волны, М., 1987; Боксов-с к и й С. В., Магнетизм, М., 1971; Уайт Р., Квантовая теория магнетизма, пер. с англ., 2 изд., М., 1985; КоеевичА. М., Иванов П. А., Ковалев А. С., Нелинейные волны намагниченности. Динамические и топологические солитоны. К., 1983; Львов B.C., Нелинейные спиновые волны, М., 1987; см. также лит. к ст. Ферромагнетизм, Антиферромагнетизм.
М. И. Наганов, Л. А. Прозорова.
СПИНОВЫЕ ФЛУКТУАЦИИ — отклонения локального значения спиновой плотности от её ср. значения. В случае некоррелированных С. ф. кх вклад в термодн-иамич. свойства пропорц. N1!* (где N — число частиц в системе) н исчезает в термодинамическом пределе. Возбуждения спиновой подсистемы можно рассматривать как коррелированные С. ф. К С. ф. такого рода относятся магноиы, более сложные спиновые возбуждения, существующие в магнитоупорядочеиных фазах при темп-рах, близких к крнтич., а также спиновые возбуждения в парамагн. фазе. Состояния спинового стекла или состояние со спиновой плотности волной можно интерпретировать как ансамбль замороженных или статич. С. ф.
Наиболее полное описание свойств С. ф. в магиеткках дал Т. Мория (Т. Moriya). В рамках предложенной им теории С, ф. удалось развить единый подход к описанию свойств магнетиков с локализованными и делока-лизоваиными (коллективизированными) носителями магн. моментов. Теория С. ф. основана иа использовании преобразования Стратоиовича — Хаббарда для Хаббарда модели, к-рое позволяет заменить систему взаимодействующих епкнов на систему невзаимодействующих спинов, находящихся в фиктивных флуктуирующих маги, полях. С помощью такого подхода удаётся построить классификацию магн. веществ по характеру С. ф. в них. В веществах с локализованными магн. моментами С. ф. являются прекмуществеиио поперечными (т. е. локальный магн. момент может изменяться по направленню при постоянной амплитуде). В слабых зонных магнетиках (см. Зонный магнетизм, Стонера модель), напротив, преобладают продольные С. ф. (т. е. изменяется амплитуда локального момента).
В теории С. ф. получено общее выражение для темп-ры Кюри (для ферромагнетиков) и Нееля (для антиферромагнетиков), а также рассчитана магн- восприимчивость веществ с прокзвольным характером C- ф. При этом существуют два механизма возникновения температурной завискмостн тнпа Кюри — Вейса закона для магн. восприимчивости. Для веществ с локализованными магн. моментами возникновение такой температурной зависимости маги, восприимчивости обусловлено постоянством амплитуды локальных маги, момонтов н описывается в рамках Гейзенберга модели. Для зоиных магнетиков среднеквадратичная амплитуда С. ф. AS2=<S2—(S)2) вблизи критич. темп-ры линейно зависит от темп-ры. Это приводит к тому, что зависимость магн. восприимчивости от темп-ры также приобретает вид закона Кюрн — Вейса, ио константа Кюри в этом случае обратно пропорц. параметру продольной жёсткости С. ф., характеризующему степень изменения амплитуды локального момента во флуктуирующем магн. поле.
Важным достижением теории С. ф. является введение представления о температурио-иидуцироваииых локальных маги, моментах в зоиных магнетиках. Благодаря тому, что амплитуда С. ф. возрастает с ростом
темп-ры и при нек-рой темп-ре T* досткгает макс. значення, С. ф. в зонных магнетиках при темп-рах выше Г* приобретают такой же характер, что и С. ф. в веществах с локализованными маги, моментами, для к-рых амплитуда С. ф. фиксирована прн любой темп-ре. Поэтому поведение мага, свойств зоиных магнетиков при темп-рах выше Т* выглядит так, будто в системе существуют температурно-иидуцированные локализованные магн. моменты.
Лит.: Morlya Т., Takahashl J., Spin fluctuation theory of itinerant electron ferromagnetism.— A unified picture, «J. Phys. Soc. Jap.», 1978, v. 45, М2, p. 397; Hubbard J., Calculation of partition functions, <<Phys. Rev. Let.», 1950, v. 3, № 2, p. 77; Мория Т., Спиновые флуктуации в магнетиках с коллективизированными электронами, пер. с англ., М., 1988.
А. В. Ведяее, О. А. Котельникова, М. Ю. Николаев.
СПИНОВЫЙ ГАМИЛЬТОНИАН — оператор энергии спиновой подсистемы атомов, ионов, молекул и твёрдых тел, выражающийся через операторы спина электроиов и нуклонов, составляющих этк физ. объекты (см. Гамильтониан). Полный С. г. можно разбить иа два слагаемых — квазнклассический и обменный С. г. (ие имеющий классич. аналога). С. г. широко применяется в физике маги, явлений для описания разл. свойств магнетиков, в т. ч. типов магнитных атомных структур, маги, ветвей спектра элементарных возбуждений, термодкиамич. величкн в упорядоченных маги, системах (включая описание магнитных фазовых переходов), разл, вндов магнитного резонанса и т. п. (см. также Парамагнетизм).
