Физическая энциклопедия Том 4 - Порохов А.М.
Скачать (прямая ссылка):
Селективные П.с. пропускают излучение только в узком спектральном интервале. К ним относится изобретённый в 1933 Б. Лио (В. Lyot) П. с., представляющий собой последовательность к поляризаторов (с идентично ориентированными поляризующими направлениями) и расположенных между ними (А — 1) фазовых пластин. Каждая последоват. тройка элементов (поляризатор —фазовая пластинка — поляризатор) представляет собой простейший описанный выше П. с. Толщина первой фазовой пластинки выбирается такой, чтобы обеспечить полное пропускание первой тройкой элементов фильтра Лно на заданной длине волны X0 (т- е- фазовый сдвиг кратен 2ц). Толщина каждой следующей пластинки точно вдвое превышает толщину предыдущей, сохраняя, т. о., указанную кратность фазового сдвига на длине волны A41. В результате все компоненты фильтра обеспечивают полное пропускание на длине волны А,0, тогда как на остальных участках спектра по мере роста числа пластин пропускание всё в большей степени подавляется. Практически таким способом удаётся создать П. с. со спектральной шириной полосы пропускания до IO-2 нм. Недостатки П. с. Лио — малая угл. рабочая апертура и сильная температурная зависимость спектральных характеристик, что приводит к необходимости тщательной термо-стабилизации всего устройства.
К узкополосным П. с. относится также изобретённый в 1955 И. Шолком jl. Sole) фильтр, представляющий собой расположенный между двумя линейными поляризаторами набор из большого числа фазовых пластинок, оси анизотропии к-рых последовательно повёрнуты од-' ж?м. на относительно другой на малый угол. П. с. Шолка
V 64 обладает значительно более высоким пропусканием,
чем П. с. Лио, но значительно уступает последнему по качеству спектральной селективности.
П. с. представляют собой сложные оптич. системы, очень чувствительные к температурным н др. внешним воздействиям, поетому их применение ограниченно; онн используются гл. обр. в астрофпз. исследованиях.
Лит.: Шерклифф У., Поляризованный свет, пер. с англ., М., 1965. В. С. Запасский.
ПОЛЯРИЗАЦИЯ ансамбля частиц — преимущественная ориентация спииов частиц. Пусть в ансамбле частиц со спином s = V3 задана ось квантования zf, т. е. задано направление в пространстве, на к-рое частицы имеют определённые проекции спина р = ±7а. Обычно по оси z направлено внешнее, напр, магн., поле, к-рое и формирует спиновую упорядоченность ансамбля. Если заданы вероятности W+, W _ нахождения частиц на уровнях с проекциями спина р = ±7а, то поляризация ансамбля & = W+ — —1 ^ I;
& — параметр, полностью характеризующий спиновое состояние ансамбля. Для случаев спина s = 1 имеются три состояния р = +1, 0, —1 и три вероятности W+, W„, W0. Наряду с поляризацией Si — W+ — W^ существует ещё одни параметр T = 1 — 31У0 — =¦ W+ + W- — 2Wg, наз. выстроенностью. Для описания ансамбля частиц с более высоким спином потребуется большее кол-во независимых параметров (см. также Ориентированные ядра, Поляризованные нейтроны).
ПОЛЯРИЗАЦИЯ с P е д ы — 1) процесс, в результате к-рого физ. объект (атом, молекула, твёрдое тело и др.) приобретает электрич. дипольный момент Р. П. может возникать под действием электрич. поля
Е, упругой деформации и (пьезоэлектрич. эффект), изменения темп-ры 6T (пнроэлектрич. эффект), магн. поля H (магн.-электрич. эффект), градиента деформации ди/дх (флексоэлектрический эффект), градиента темп-ры дТ/дх (термополя ризац. эффект) н др.
2) Вектор Р, связывающий электрич. поле E с электрич. индукцией D:
D=E+4nP (СГС); D=E+P (СИ).
По определению, divp = — PcbiP — 0 вне тела, где рс. — усреднённая (по объёму много большему, чем атомные размеры) плотность связанных зарядов диэлектрика.
Связь между локальными значениями П. н факторами, приводящими к её' возникновению, записывается в виде
Pi=XijE jl-hpibT-bdijH j-\-
+'«итІГ-Ии-г7- О
Здесь X — диэлектрическая восприимчивость, А, — пьезоэлектрич. коэф. (см. Пьезоэлектрики), р — пиро-электрич. коэф. (см. Пироэлектрики) и т. д. Линейная связь между P и величинами и, ОТ1, Я возможна лишь в средах с определ. кристаллич. и магн. симметрией. Среднее (по объёму тела) значение П. равно отношению дипольного момента тела к его объёму. Для тела мак-роскопич. раамеров связь ср. П. со ср. значениями Ei, ди/дхі, 6Т я Hi определяется объёмными свойствами материала и задаётся локальными соотношениями (*), тогда как связь со ср. значеннями градиентов деформации и темп~ры может существенно зависеть от свойств поверхности тела.
Лит.: Ашкрофт H., Мермин H., Физика твердого тела, пер. с англ., т. 2, М., 1979; Гроот С. Р. де, С а т-торп Л. Г., Электродинамика, пер. с англ., М., 1982; Ta-ганцев А. К., Пиро-, пьезо-,' флексоэлектрический и термополяризационный эффекты в ионных кристаллах, «УФН»,
1987, т. 152, в. 3, С. 423. А. К. Таганцев.
ПОЛЯРИЗАЦИЯ ВАКУУМА в физике частиц — совокупность виртуальных процессов, аналогичных нулевым колебаниям нвантовой механики, характе-
рязующих нижнее, вакуумное, состояние системы взаимодействующих квантовых полей.
Первоначально термин «П. в.» возник в квантовой электродинамике (КЭД) и в узком смысле ассоциируется с процессами виртуального превращения фотона в пару е+е“ с последующей рекомбинацией (рис. 1). Такие
