Физическая энциклопедия Том 4 - Порохов А.М.
Скачать (прямая ссылка):
Важный практич. случай — рассеяние двух иереля-тпвистских частиц со спинами S1 = s2 — V2, напр, нуклон-ну к лонное (NN) рассеяние при небольших энергиях. В этом случае аналог разложения (1) оператора / содержит 5 инвариантных амплитуд:
/=Л-(-Й(*|Х.)(*гЛ,)-(-С,(*,ц)(52ц)4- D(JlV)(S2V)-Htf(SV-H2V). (6)
Здесь единичные векторы А,, ц, V направлены вдоль векторов п + я', п — я', [ии'і соответственно. Амплитуды BtCyD иаз. тензорными, E — спнн-орбитальной. Дифференц. сечение рассеяния иеполяризов. нуклонов определяется всего одной комбинацией этих амплитуд, а для извлечения их всех из эксперимента требуется проведение полного опыта.
NN-рассеянне при энергиях Z < 300 MaВ обычно рассматривают в не релятивистском приближении и описывают с помощью NN-потенциала, содержащего помимо центрального тензорный и сшти-орбнталь-иый компоненты. Для определенпя этих компонентов требуется знание всех инвариантных амплитуд в разложении (6).
При описании рассеяния нуклонов и легчайших ядер на ядрах используют оптическую модель ядра с оптич. потенциалом, содержащим центральный я спин-орби-тальный компоненты. С помощью экс пер им. данных по дифференц. сечениям да/дЯ и поляризации & удаётся оценить форму и величину разл. членов оптич. потенциала.
Кроме выяснения характера спиновой зависимости иуклон-нуклоииого и ну клон-яде рно го взаимодействия, изучение П. э. позволяет уточнить информацию об уровнях ядер, установить механизм ядериых реакций, более полно осуществить проверку принципов симметрии в ядериых взаимодействиях (см. Несохранение чётности в ядрах). Так, для установления степеип несохра-иения чётности в иуклои-нуклониом рассеянии была измерена продольная компонента анализирующей способности для р—р-рассеяния. Уровеиь весохраиения чётности оказался порядка IO"7. При релятивистских энергиях взаимодействующих частиц для амплитуды реакции также можно записать разложение типа (1) или (6) по релятивистски инвариантным компонентам, для нахождения к-рых требуется проведение поляризац. экспериментов. Т. о., изучение П. э. является важным инструментом исследования фундам. свойств элементарных частиц, ядер и их взаимодействий.
Jlum.: Ландау Jl. Д., Лифшиц Е. М., Квантовая ме« ханика, 4 изд., М., 1G89; Немец О. Ф., Яси огород» с к и й A M., Поляризационные исследования в ядерной физике, К., 1980; Лапидус Jl, И., Поляризационные явления в адронных соударениях при промежуточных энергиях, «ЭЧАЯ»,
1984, т. 15, в. 3, с. 493; High-energy spin physics. 8-th Intern, sympos., Minneapolis, US, ed. by K. J. Heller, v, 1—2, Mn., 1988«
Э, E. Сапер\итейн<
ПОЛЯРИЗАЦИОННЫЙ ОПЕРАТОР в квантовой электродинамике — функция, представляющая собой аналог массового оператора для безмас-совой частицы — фотона. Включает вклады диаграмм поляризации вакуума в пропагатор фотона. Совокупи ость таких вкладов, простейший из к-рых отвечает первой диаграмме иа рис. 1 в ст. Поляризация вакуума (также рассмотрен в ст. Регуляризация расходимостей), образует П. о. n„v (к, а). Здесь к — 4-кмпульс фотона, а — * 1/І37 — постоянная тонкой структуры,
по степеням к-рой располагаются вклады теории возмущений в П. о., p., V — лоренцевы индексы, соответствующие разл. значениям поляризации фотона. После устранения расходимостей в соответствии с условием калибровочной инвариантности П„у имеет поперечную структуру:
IW*, a)=(g^k2—kukv)n{k* ,а), 63
ПОЛЯРИЗАЦИОННЫЙ
ПОЛЯРИЗАЦИОННЫЙ
где guv — метрический теизор пространства-времени Минковского, а скалярная ф-ция л (А:2, а) входит в знаменатель поперечной части «одетого» фотонного проIia-гатора:
ч ( К \ ________1.
Лит.: Боголюбов Н, E1 Ширков Д. В., Квантовые поля, М., 1980, § 29. Д. В. Ширков.
ПОЛЯРИЗАЦИОННЫЙ СВЕТОФИЛЬТР — свето-
фильтр, действие к-рого основано на явлении интерференции поляризов. лучей. Простейший П. с. представляет собой хроматич. фазовую пластинку (см. Компенсатор оптический), расположенную между двумя поляризаторами, поляризующие направления к-рых параллельны (перпендикулярны) друг другу и составляют угол 45° с оптич. осью пластинки. Т. к. фазовый сдвиг 6 между обыкновенным (R0) и необыкновенным (гсе) лучами, прошедшими через пластинку длиной I. зависит от длины волны 1K (6 — 2nl(n0 — гсе)Д), то состояние поляризации, а следовательно и интенсивность выходящего света (см. Интерференция поляризованных лучей), также имеет спектральную зависимость. При достаточно большой разности показателей преломления фазовой пластинки (п0— пе) состояние поляризации выходящего из неё света может меняться в зависимости от К от линейной, совпадающей с падающей, через все фазы эллиптической, до линейной, ортогональной исходной. Если поляризация света, прошедшего фазовую пластинку, совпадает с поляризующим направлением поляризатора на выходе, то наблюдается максимум в интенсивности выходящих интерферирующих поляризов. лучей; еслн соответствующие поляризации ортогональны, то наблюдается минимум. Таким образом, П, с. в зависимости от А, или полностью пропускает свет, или почти полностью поглощает. Это свойство П. с. используется для решения ряда спец. задач спектроскопии, напр, для подавления одной или неск. спектральных линий излучения на фоне др. компонент спектра или для изменения спектрального распределения энергии в источниках сплошного спект-ра.
